Если у вас возникли сложности с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой - мы готовы помочь.
Предоплата всего
Подписываем
|
19) Теплопередача-передача теплоты от горячего теплоносителя к холодному через стенку, разделяющую эти теплоносители. Пусть стенка толщиной δ разделяет 2 жидкости с разными t. От 1-й ж с пост. более высокой t1 теплота будет передаваться сквозь разделяющую стенку ко 2-й ж с t2(t1>t2). Поверхностная плотность теплового потока от ж с t1 к пов-сти стенки конвект. теплообменом:q=α1(t1-tст.1), α1-коэф. т/о, tст.1-t пов-сти со стороны т/о среды. Пов-стная плотность тепл. пот., прошедшего сквозь стенку теплопроводностью:q=(λ/δ)(t ст.1-t ст.2), tст.1 и tст.2-t на пов-стях стенки, λ-теплопроводность материала стенки. Пов-стная плотн. тепл. потока от стенки к ж с t2: q=α2(tст.2-t1), α2-коэф. т/о от стенки к тепловоспринимающей среде, tст.2-t пов-сти стенки со стороны тепловоспринимающей среды. Тепловой поток через разделяющую плоскую стенку:Ф=kA(t1-t2),k-коэф. теплопередачи, численно равный кол-ву теплоты, передающейся через единицу пов-сти стенки в единицу времени при разности t между жидкостями в 1 град.; А-расчетная площадь пов-сти плоской стенки. Ед. измерения [Ф]=Вт/(м2 С). Термическое сопротивление-величина, обратная коэф. теплопередачи:R=1/k=1/α1+δ/λ+1/λ2. Полное термическое сопротивление=сумме частных(отдельных) терм. сопр. Ед. изм.-м2К/Вт.Для односл. стенки частные сопротивл.: терм. сопр. теплоотдачи(1/α1 и 1/α2);терм. сопр. слоя(δ1/λ1). |
13) Возникающее свободное движение у вертикальных поверхностей может быть ламинарным или турбулентным. Вначале толщина нагретого слоя мала и течение жидкости имеет струйный, ламинарный характер. Толщина слоя по направлению движения увеличивается и при некотором ее значении движение становится локонообразным, а затем турбулентным. Особенности:при малых значениях температурного напора вдоль всей поверхности наблюдается лишь ламинарное движение,при ламинарном движении коэффициент теплоотдачи убывает по мере увеличения толщины слоя, а при турбулентном - сначала возрастает, а затем остается постоянным по высоте,в режиме свободного движения форма играет второстепенную роль. Основное значение приобретает протяженность поверхности, вдоль которой происходит движение. Свободное (естественное) движение возникает под действием теплообмена около поверхности вследствие разности плотностей слоев жидкости, имеющих разную температуру: более легкие нагретые слои вытесняются вверх более тяжелыми холодными слоями. Свободное движение возникает лишь около поверхности теплообмена. На некотором удалении от поверхности теплообмена жидкость практически неподвижна. Распределения скоростей в движущемся слое жидкости: В ограниченном пространстве на характер свободного потока будут оказывать влияние темпер. сост. пов-стей, форма и размеры пространства. В зависимости от формы прослойки и ее расположения характер возникающих циркуляционных токов будет различен. На практике расчет коэф.т/о в ограниченном объеме сводится к определению эквивалентной теплопроводности λэкв.: λэкв.=еλг,е-поправочный коэф., учитывающий конвекцию, который явл. функцией комплекса GrPr;λг-теплопроводность среды, заполняющей прослойку. Для плоского канала плотность теплового потока:q=λэкв(tст.1-tст.2)/δ. Коэф. е для области значения аргумента GrPr>103: ек=0,18(GrPr)0,25 . В качестве определяющей линейного размера принимают толщину прослойки δ, определяющей температуры-среднюю t жидкости: t=0,5(tст.1+tст.2). |