а и квантового характера испускания и поглощения света
Работа добавлена на сайт samzan.net:
29. Постулаты Бора. Атом водорода и его спектр по теории Бора.
Постулаты Бора — основные допущения, сформулированные Нильсом Бором в 1913 году для объяснения закономерности линейчатого спектра атома водорода и водородоподобных ионов (формула Бальмера-Ридберга) и квантового характера испускания и поглощения света. Бор исходил из планетарной модели атома Резерфорда.
- Атом может находиться только в особенных стационарных или квантовых состояниях, каждому из которых отвечает определенная энергия. В стационарном состоянии атом не излучает электромагнитных волн.
- Электрон в атоме, не теряя энергии, двигается по определённым дискретным круговым орбитам, для которыхмомент импульса квантуется: , где — натуральные числа, а — постоянная Планка. Пребывание электрона на орбите определяет энергию этих стационарных состояний.
- При переходе электрона с орбиты (энергетический уровень) на орбиту излучается или поглощается квант энергии , где — энергетические уровни, между которыми осуществляется переход. При переходе с верхнего уровня на нижний энергия излучается, при переходе с нижнего на верхний — поглощается
При изучении излучения ученым удалось установить общие закономерности в характере спектров и найти ряд эмпирических законов, которым они подчиняются. Было установлено, что спектральные линии всех элементов можно разбить на ряд серий.
В 1885 году Бальмеру удалось найти формулу, описывающую распределение спектральных линий видимого спектра водорода:
,
где R = 109 677 см−1 — постоянная Ридберга для водорода, — основной уровень серии. Спектральные линии возникающие при переходах на основной энергетический уровень называются резонансными, все остальные — субординатными.
если
серия Лаймана;
серия Бальмера;
серия Пашена;
серия Брэккета и т.д.
33. Лазеры - это генераторы и усилители когерентного излучения в оптическом диапазоне, действие которых основано на индуцированном (вызванном полем световой волны) излучении квантовых систем - атомов, ионов, молекул, находящихся в состояниях, существенно отличных от термодинамического равновесия. Принципиальным отличием лазеров от всех других источников света (тепловых, газоразрядных и др.), представляющих собой по сути дела источники оптического шума, является высокая степень когерентности лазерного излучения. Отметим, что высокая степень когерентности достигается за счет того, что лазерное излучение получается именно за счет индуцированных полем световой волны переходов с одного (верхнего) уровня квантовой системы на другой (нижний), при которых излучение каждой микрочастицы когерентно с вызвавшей его волной, а следовательно, излучение всех частиц когерентно между собой. Во всех других источниках света излучение рождается за счет спонтанных, случайных и некорелированных между собой переходов микрочастиц, и поэтому его когерентность крайне низка.
Все лазерное оборудование в зависимости от предназначения и конструкционных особенностей делится на группы:
• Лазерные уровни;
• Лазерные построители направлений;
• Лазерные построители плоскостей (статические нивелиры);
• Ротационные лазерные построители плоскости (ротационные нивелиры);
• Лазерные приборы вертикального проектирования;
• Трубные лазеры;
• Лазерные рулетки.
34. Состав и некоторые характеристики атомного ядра.
А́томное ядро́ — центральная часть атома, в которой сосредоточена основная его масса
Атомное ядро состоит из нуклонов — положительно заряженных протонов и нейтральных нейтронов, которые связаны между собой при помощи сильного взаимодействия. Сколько протонов и нейтронов в ядре: номер элемента в таблице == протоны
масса минус номер == нейтроны
С точки зрения электромагнитного взаимодействия протон и нейтрон разные частицы, так как протон электрически заряжен, а нейтрон — нет. Однако с точки зрения сильного взаимодействия, которое является определяющим в масштабе атомных ядер, эти частицы неразличимы, поэтому и был введен термин «нуклон», а протон и нейтрон стали рассматриваться как два различных состояния нуклона, различающихся проекцией изотопического спина.
Заряд атома - количество протонов в атомном ядре. Зарядовое число равно заряду ядра в единицах элементарного заряда и одновременно равно порядковому номеру соответствующего ядру химического элемента в таблице Менделеева.
Масса ядра - В ядерной физике массу ядер принято измерять в атомных единицах массы (а. е. м.), за одну а. е. м. принимают 1/12 часть массы нуклида 12C[сн 2]. = 1,6606х10-27 кг
Изото́пы-разновидности атомов (и ядер) какого-либо химического элемента, которые имеют одинаковый атомный номер, но при этом разные массовые числа. Все изотопы одного элемента имеют одинаковый заряд ядра, отличаясь лишь числом нейтронов. Обычно изотоп обозначается символом химического элемента, к которому он относится, с добавлением верхнего левого индекса, означающего массовое число
35. Масса ядра - В ядерной физике массу ядер принято измерять в атомных единицах массы (а. е. м.), за одну а. е. м. принимают 1/12 часть массы нуклида 12C[сн 2]. = 1,6606х10-27 кг
Энергия связи ядра Eсв(A,Z) это минимальная энергия, необходимая, чтобы развалить ядро на отдельные, составляющие его нуклоны.
Есв(A, Z) = [Z mp + (A - Z)mn - M(A, Z)]c2,
где Z - число протонов, ( A - Z) - число нейтронов, mp - масса протона, mn - масса нейтрона, М(A,Z) - масса ядра с массовым числом А и зарядом Z.
Удельная энергия связи ядра ε(A, Z) это энергия связи, приходящаяся на один нуклон
ε(A, Z) = Eсв(A,Z) / A.
Дефе́кт ма́ссы — разность между массой покоя атомного ядра данного изотопа, выраженной в атомных единицах массы, и массовым числом данного изотопа. Δm= Z·mп+ N·mн−mя
|
Δm |
дефект массы, |
кг |
|
mп |
масса протона, |
кг |
|
mн |
масса нейтрона, |
кг |
|
Z |
число протонов, |
|
|
N = A - Z |
число нейтронов, |
|
|
mя |
масса ядра |
кг |
36. Радиоактивность – самопроизвольные превращения атомных ядер, сопровождающиеся испусканием элементарных частиц или более лёгких ядер. Ядра, подверженные таким превращениям, называют радиоактивными, а процесс превращения – радиоактивным распадом.
Излучение радиоактивных веществ состоит из трех компонент: a-,b-,g-излучения.
|
a |
поток полностью ионизированных атомов гелия |
|
b |
поток быстрых электронов |
|
g |
жесткое электромагнитное излучение (l=10-2нм) |
Альфа-распадом называют самопроизвольный распад атомного ядра на дочернее ядро и α-частицу (ядро атома 4He). Правило смещения Содди для α-распада:
Бета-распад ) — это радиоактивный распад, сопровождающийся испусканием из ядра электрона и электронногоантинейтрино.
Правило смещения Содди для β−-распада:
Изоме́рный перехо́д (га́мма-распа́д) — радиоактивный распад атомного ядра, происходящий из возбуждённогометастабильного состояния с излучением одного или нескольких гамма-квантов.
Период полураспада – время, в течение которого распадается половина радиоактивных ядер.
37. Цепна́я я́дерная реа́кция — самоподдерживающиеся ядерные реакции, в которые последовательно вовлекается цепочка ядер. Это происходит тогда, когда один из продуктов ядерной реакции вступает в реакцию с другим ядром, продукт второй реакции реагирует со следующим ядром и т.д. Возникает цепочка следующих друг за другом ядерных реакций. Наиболее известным примером такой реакции является ядерная реакция деления, вызываемая нейтроном. Продуктами деления являются два более лёгких ядра (осколка деления) и нейтроны (обычно 2-3 нейтрона). Эти образовавшиеся нейтроны могут вызвать деление других ядер с появлением новых нейтронов, также способных осуществить деление, и так далее.
Таким образом, каждый цикл ядерной реакции создаёт условия для следующего цикла, и реакция может стать самоподдерживающейся. Если количество ядер, вовлекаемых в следующий цикл, больше предыдущего, то количество ядер, участвующих в реакции увеличивается лавинообразно. В реакции деления это отвечает ядерному взрыву. Если количество ядер, участвующих в цепной реакции, удаётся поддерживать на одном уровне, то говорят об управляемой цепной ядерной реакции.
38. Термоядерная реа́кция — разновидность ядерной реакции, при которой лёгкие атомные ядра объединяются в более тяжёлые за счет кинетической энергии их теплового движения.
Для слияния необходимо, чтобы расстояние между ядрами приблизительно было равно 0,000 000 000 001 см. Однако этому препятствуют кулоновские силы. Они могут быть преодолены при наличии у ядер большой кинетической энергии. Особенно большое практическое значение имеет то, что при термоядерной реакции на каждый нуклон выделяется намного больше энергии, чем при ядерной реакции
Управляемая термоядерная реакция - энергетически выгодная реакция. Однако она может идти лишь при очень высоких температурах (порядка несколько сотен млн. градусов). При большой плотности вещества такая температура может быть достигнута путем создания в плазме мощных электронных разрядов. При этом возникает проблема - трудно удержать плазму. Самоподдерживающиеся термоядерные реакции происходят в звездах.
2. Уорсли Дж. Дрейк версія 7
3. по теме Зимушказима
4. Наскальные рисунки
5. РАСЧЕТ МАКРОЭКОНОМИЧЕСКИХ ПОКАЗАТЕЛЕЙ И ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЗАИМОСВЯЗИ МЕЖДУ НИМИ Расчет ВВП и других п
6. Тема 8. Системи рівнянь
7. Финансы-понятие и роль
8. набор правил и процедур регулирующих порядок взаимодействия компьютеров в сети.
9. Роман Накануне
10. ТЕМАТИЧЕСКОМУ АНАЛИЗУ Тема- Элементарные конфортные отображения Выполнила- студен
11. медиа являются опасной Кто мешает журналистам выполнять свой профессиональный долг Почему говорить пр
12. ТЕМА1 - Менеджмент в здравоохранении
13. Автомобильная столица США Детройт Азиатским тигром называют Республику Корея
14. Конфликтность и барьеры в общении
15. Понятие нейропсихологического фактора
16. Статья 1 Внести в Федеральный закон от 10 декабря 1995 года 196ФЗ О безопасности дорожного движения Со
17. Игровая деятельность младших школьников с задержкой психического развития
18. РЕФЕРАТ дисертації на здобуття наукового ступеня кандидата медичних наук
19. модуль 1 Назовите основные величины характеризующие акуст
20. Хлор По распространенности в природе хлор близок к фтору на его долю приходится 002 от общего числа атомо