Если у вас возникли сложности с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой - мы готовы помочь.
Предоплата всего
Подписываем
PAGE 1
МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ
ФЕДЕРАЦИИ
ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ
ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО
ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ
«ДОНСКОЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ
УНИВЕРСИТЕТ»
(ДГТУ)
Кафедра «Радиоэлектроника»
Руденко Н.В.
ЛЕКЦИЯ № 7
Резонансные явления в электрических цепях.
частотные характеристики
по дисциплине ОСНОВЫ ТЕОРИИ ЦЕПЕЙ
Ростов-на-Дону
2013 г.
ЛЕКЦИЯ № 7
Резонансные явления в электических цепях.
частотные характеристики
Учебные вопросы
1. Резонанс в последовательном колебательном контуре.
2. Частотные характеристики последовательного колебательного контура.
3. Избирательные свойства последовательного колебательного контура.
4. Резонанс в параллельном колебательном контуре.
5. Частотные характеристики параллельного контура.
Литература: [1] с.177-260.
1. РЕЗОНАНС В ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНОМ
КОЛЕБАТЕЛЬНОМ КОНТУРЕ
Избирательные цепи или линейные узкополосные частотные фильтры это электрические цепи, которые из всей суммы колебаний различных частот пропускают на выход только колебания с относительно узкой полосой частот. Такое свойство электрической цепи называется избирательностью (селективностью).
В радиотехнике избирательные цепи применяются для выделения полезного сигнала и снижение уровня помех.
Простейшими избирательными цепями является последовательные и параллельные колебательные контуры. Избирательность колебательных контуров основана на явлении резонанса.
Резонансом называется режим электрической цепи, содержащий участки индуктивного и емкостного характера, при котором разность фаз между напряжением и током на входе цепи равна нулю.
Резонансом напряжений называется явление резонанса в участке электрической цепи, содержащей последовательно соединенные индуктивный и емкостной элемент.
1.1Условия возбуждения резонанса напряжений. Характеристики
колебательного контура
Возьмем последовательный колебательный контур, состоящий из последовательного соединения индуктивного, емкостного, резистивного элементов и источника энергии (рис.7.1, а). Сопротивление резистивного элемента R включает в себя активные сопротивления и , определяемые из последовательных схем замещения соответственно катушки и конденсатора.
Рис. 7.1 – Схема замещения (а) и комплексная схема замещения
(б) последовательного колебательного контура
Воздействуем на контур гармоническим напряжением и проанализируем режим установившихся вынужденных колебаний. При этом целесообразно воспользоваться методом комплексных амплитуд и перейти к комплексной схеме замещения (рис.7.1, б), заменив индуктивность комплексным сопротивлением:
, емкость – комплексным сопротивлением ,
а гармонические напряжения и ток – соответствующими комплексными действующими значениями.
Полное комплексное сопротивление колебательного контура Z равно сумме трех сопротивлений:
(7.1)
В то же время в показательной форме
, где – разность фаз между напряжением и током.
Из определения резонанса следует, что при мнимая часть комплексного сопротивления равна нулю:
(7.2)
Из соотношений (7.2) следует, что основным условием возбуждения резонанса напряжений в цепи гармонического тока является равенство индуктивного и емкостного сопротивления цепи:
(7.3)
Индекс «0» далее присваивается всем величинам и параметрам цепи при резонансе.
Резонансная частота цепи. Характерной особенностей резонансного режима является то, что он возникает при определенной частоте тока и напряжения, называемой резонансной частотой.
Резонансная частота есть частота тока и напряжения при резонансе в цепи.
Угловая резонансная частота может быть получена из соотношения (7.2)
, откуда
(7.4)
Как видно из формулы (4.16), эта частота определяется только параметрами цепи, поэтому она часто называется собственной частотой цепи.
При резонансе модуль реактивного сопротивления индуктивности равен модулю реактивного сопротивления емкости. Эти величины получили название характеристического волнового сопротивления ρ:
(7.5)
Из (7.5) видно, что значение не зависит от частоты и определяется только параметрами реактивных элементов контура.
Характеристическое сопротивление измеряется в Омах и является важным параметром последовательного колебательного контура.
Другим важным параметром является добротность колебательного контура Q – безразмерная величина, которая является отношением характеристического сопротивления к активному сопротивлению контура:
(7.6)
Величина обычно составляет сотни Омов (100-300 Ом), а R – единицы Омов. Поэтому добротность Q, как правило, составляет величину в несколько десятков и сотен (50-300).
Добротность контура увеличивается с уменьшением резистивного сопротивления контура и с увеличением характеристического сопротивления.
Величина, равная добротности называется затуханием контура
(7.7)
Величины , и Q являются важными характеристиками, определяющими все основные свойства последовательного колебательного контура.
1.2 Способы возбуждения резонанса напряжений
Для возбуждения резонанса напряжений в цепи гармонического тока необходимо обеспечить равенство угловой частоты напряжения источника и собственной угловой частоты цепи , т.е.
(7.8)
Этого равенства можно добиться двумя способами.
1 способ. При неизменных параметрах цепи (L = const, C = const) необходимо изменять угловую частоту напряжения источника питания ( = var), приближая ее к собственной частоте цепи:
2 способ. При неизменной угловой частоте напряжения источника питания ( = const) необходимо изменять собственную угловую частоту цепи, изменяя ее параметры (L = var, C = var) и обеспечивая приближение собственной частоты контура к частоте напряжения источника питания:
1.3 Свойства цепи при резонансе напряжений
Рассмотрим наиболее характерные свойства цепи в режиме резонанса напряжений.
1. Полное сопротивление цепи в резонансном режиме имеет чисто резистивный характер, равно сопротивлению резистивного элемента и является минимальным.
Действительно, комплексное сопротивление последовательной RLC-цепи:
, откуда полное сопротивление цепи:
.
В режиме резонанса напряжений , следовательно ,
. (7.9)
Несмотря на наличие индуктивности L и емкости C, по отношению к источнику питания цепь ведет себя как резистор, т.е. обладает только активным сопротивлением .
2.Ток в цепи при резонансе напряжений является максимальным и по характеру чисто активным, т.е. не имеет сдвига по фазе по отношению к напряжению, т.е.
; (7.10)
. (7.11)
3.Коэффициент мощности цепи равен единице, полная мощность равна активной. Это означает, что ток в цепи при резонансе совершает максимальную полезную работу.
Действительно, при , ,
(7.12)
или иначе
(7.13)
где и – реактивные мощности индуктивного и емкостного элементов, характеризующие скорости обратимых преобразований энергии электрического и магнитного полей.
4. В цепи имеют место обратимые преобразования энергии электрического и магнитного полей (), причем интенсивность этих преобразований одинакова: энергия электрического поля конденсатора и энергия магнитного поля катушки преобразуются одна в другую с одинаковой скоростью ().
; (7.14)
Все колебания энергии (обратимые ее преобразования) имеют место только в пределах внешней цепи, возврата энергии к источнику нет ().
5. Если принять, что при резонансе ток в контуре , то напряжение на емкости. В этом случае мгновенные значения энергии магнитного и электрического полей:
,
.
Кривые зависимостей wL и wC от времени представлены на рис.4.6. В моменты времени t = 0, ,… энергия магнитного поля достигает максимума:
, а энергии электрического поля равна нулю; в момент времени , ,…, наоборот, энергия электрического поля достигает максимума
, а энергия магнитного поля обращается в нуль.
Рис. 7.2 – Функции энергии на индуктивности и ёмкости от времени
,
В режиме резонанса максимальные значения энергии магнитного и электрического полей равны:
,
где – амплитуда напряжения на реактивных элементах при резонансе;
wL и wC колеблются с удвоенной частотой около среднего значения
Таким образом, при резонансе напряжений энергия магнитного поля индуктивности преобразуется в энергию электрического поля емкости и наоборот, причем суммарная энергии, запасенная в реактивных элементах цепи, остается постоянной.
(7.16)
Обмен энергией между индуктивностью и емкостью происходит без участия источника энергии, поскольку сдвиг фаз между током и напряжением равен нулю, реактивная мощность, отдаваемая источником, также равна нулю, и обмена энергией между цепью и источником не происходит.
В связи с тем, что в последовательной RLC–цепи имеют место колебания электромагнитной энергии, такая цепь называется последовательным колебательным контуром.
6. Энергия, потребляемая контуром от источника за промежуток времени, равный периоду внешнего гармонического воздействия Т:
. (7.17)
Из этого выражения следует, что энергия, потребляемая контуром от источника, равна энергии, необходимо теряемой в сопротивлении потерь контура R. В идеальном случае, при отсутствии потерь в контуре (т.е. при R = 0), энергия, потребляемая контуром от источника, равна нулю, колебательный процесс в таком контуре будет продолжаться неограниченно долго и при отключении контура от источника.
Таким образом, колебательный процесс в контуре без потерь должен иметь незатухающий характер.
На практике при отключении контура от источника колебаний процесс в нем затухает, так как при каждом цикле колебаний часть электрической энергии, запасенной в контуре, необратимо преобразуется в другие виды энергии. Если контур с потерями подключить к источнику энергии, то амплитуда колебаний в установившемся режиме будет неизменной, так как потери энергии в контуре компенсируются поступлением энергии от источника, и суммарная энергия, связанная с контуром, сохраняет неизменное значение.
Отношение энергии, запасаемой в реактивных элементах контура, и энергии, потребляемой контуром от источника за период Т,
.
Поскольку при резонансе период внешнего гармонического воздействия
, то ,
откуда (7.18)
Таким образом, добротность колебательного контура характеризует свойство колебательного контура запасать энергию в реактивных элементах, добротность последовательного колебательного контура равна отношению энергии, запасаемой в контуре, к энергии потребляемой контуром за период колебаний, умноженному на 2π.
Выражение (7.18) носит общий характер и может применяться для оценки добротности колебательных систем самых различных типов.
7. Действующие значения напряжений на реактивных элементах равны между собой:
, (7.19)
где (7.20)
Таким образом, добротность контура определяется отношением действующего значения напряжения на реактивном элементе контура при резонансе к действующему значению напряжения на входе контура.
Добротность контура увеличивается с уменьшением резистивного сопротивления контура и с увеличением характеристического сопротивления.
Добротность контура показывает во сколько раз напряжения на реактивных элементах контура при резонансе превышает значение приложенного к контуру напряжения.
Наибольшие достигаемые на практике значения добротности высококачественных колебательных контуров, состоящих из катушек индуктивности и конденсаторов, лежат в пределах 200-500.
Очевидно, что при резонансе напряжений необходимо соблюдать меры электробезопасности при обслуживании радиотехнических систем и электроустановок, а расчет допустимых напряжений конденсаторов и изоляции обмоток катушек необходимо вести из условий обеспечения многократного превышения напряжений на этих элементах по сравнению со значением приложенного к цепи напряжения.
Резонанс напряжений широко используют в электронике, радиотехнике, электросвязи и электротехнике.
2. ЧАСТОТНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНОГО
КОЛЕБАТЕЛЬНОГО КОНТУРА
Свойства любой цепи существенно зависят от частоты тока и напряжения, поскольку параметры элементов зависят от частоты.
О свойствах цепи на разных частотах можно судить по частотным и резонансным характеристикам цепи.
Частотные характеристики – это зависимости от частоты параметров контура:
и
Зависимости тока и напряжений от частоты называют амплитудно-частотными характеристиками (АЧХ) или резонансными характеристиками контура.
, , .
На рис.7.3, а построены частотные характеристики сопротивлений ; ; .
На рис.7.3, б изображена фазо-частотная характеристика (ФЧХ) (фазовая характеристика) – зависимость угла сдвига фаз между током и напряжением от частоты (при ; при ; при ). Как видно из этих характеристик, в дорезонансной области () цепь имеет активно-емкостной характер, а в зарезонансной области () - активно-индуктивный характер.
Рис. 7.3 – Частотные (а), фазочастотная (б) и резонансная (в) характеристики последовательного колебательного контура
3. ИЗБИРАТЕЛЬНЫЕ СВОЙСТВА ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНОГО
КОЛЕБАТЕЛЬНОГО КОНТУРА
3.1. Расстройки колебательных контуров
Все частотные характеристики колебательных цепей представляют интерес только в области, близкой к резонансу, так как в этой области проявляются избирательные свойства колебательных контуров.
Избирательностью называется способность контура выделять сигналы заданной частоты и уменьшать сигналы всех других частот.
Частотные характеристики удобно рассчитывать и изображать на графиках, используя не только абсолютные значения частот, но и так называемые расстройки, т.е. отклонения частот от резонансных. В радиотехнике используют четыре вида расстроек, которые указаны ниже.
Абсолютная расстройка – разность между частотой колебаний, подводимых к контуру от источника, и резонансной частотой контура
(7.22)
Относительная расстройка – отношение абсолютной расстройки к резонансной частоте. Величина относительной расстройки может выражаться в процентах.
Обобщенная расстройка –
(7.23)
где Q – добротность колебательного контура.
Как будет показано ниже, обобщенная расстройка представляет собой отношение модуля реактивной составляющей сопротивления контура к активной его составляющей:
.
Обобщенная расстройка для случая малых расстроек принимает вид:
Действительно,
,
так как .
Поэтому для случая малых расстроек, когда , можно получить
, (7.24)
что справедливо при условии . Приближенным значением можно пользоваться, пока справедливо неравенство .
3.2. Нормированная амплитудно-частотная характеристика
последовательного колебательного контура
График зависимости тока от частоты (рис.7.3,б) показывает, что рассматриваемая цепь обладает избирательными свойствами. Цепь обладает наименьшим сопротивлением для тока той частоты, которая наиболее близка к ее резонансной частоте.
Избирательные свойства таких цепей широко используются в электросвязи и радиотехнике.
Выясним влияние параметров цепи на форму резонансной кривой. Для удобства сравнения резонансных характеристик друг с другом будем строить их в относительных единицах:
(7.25)
где – относительная частота.
Выражение (7.25) называется нормированной амплитудно-частотной характеристикой последовательного колебательного контура.
Преобразуем выражение полного сопротивления цепи:
.
С учетом того, что и , получим
, (7.26)
где - обобщенная расстройка.
Тогда выражение для нормированной амплитудно-частотной характеристики (АЧХ) контура примет вид:
(7.27)
и при относительно небольших расстройках
(7.28)
Выражение (7.28) показывает, что влияние параметров цепи на вид нормированной АЧХ полностью учитывается добротностью Q. На рис.7.4 изображены нормированные АЧХ при различных добротностях контура.
Рисунок 7.4 - Нормированные АЧХ при различных добротностях
контура
Из рис. 7.4 видно, чем больше Q, тем уже АЧХ контура, и тем лучше избирательные свойства цепи. Это и послужило одной из причин назвать Q добротностью контура.
3.3. Полоса пропускания контура
При передачи музыки, речи или телевизионного сигнала требуется определенная полоса частот. Амплитудно-частотная характеристика является сложной функцией расстройки, поэтому для ориентировочных расчетов ее заменяют идеальной характеристикой, имеющей вид прямоугольника с высотой, равной 1 (рис.7.5).
Рисунок 7.5 – Замена АЧХ идеальной АЧХ
Ширина этого прямоугольника по оси часто называется полосой пропускания. Абсолютной полосой пропускания называется величина
(7.29)
где – нижняя и – верхняя граничные частоты полосы пропускания;
.
Относительной полосой пропускания называется величина
(7.30)
Границы полосы пропускания частот являются величиной условной.
Граничная частота – это та частота, при которой средняя мощность, поглощаемая последовательным контуром, вдвое меньше средней мощности, поглощаемой при резонансе:
,
т.е. полагается, что все колебания, мощность которых уменьшается не более, чем в два раза, контуром пропускаются, а все остальные колебания контуром подавляются. При уменьшении мощности в два раза ток должен уменьшаться в раза:
(7.31)
Полоса пропускания последовательного колебательного контура – это диапазон частот, в пределах которого значение АЧХ составляют не менее, чем ее максимального значения на резонансной частоте (рис. 7.5).
Из выражения (7.31) следует, что на границе полосы пропускания должны выполняться условия:
Причем для нижней граничной частоты соответствует уравнение:
(7.32)
а для верхней граничной частоты соответствует уравнение:
(7.33)
Решая уравнения (7.32) и (7.33) для положительных корней, получим выражение для гармонических частот:
Тогда полоса пропускания равна:
, (7.35)
а относительная полоса пропускания равна:
(7.36)
Таким образом, полоса пропускания, характеризующая избирательные свойства колебательного контура, пропорциональна резонансной частоте и обратно пропорциональна добротности; относительная полоса пропускания равна затуханию контура.
Полоса пропускания только приближенно характеризует избирательные свойства контура, но для большинства расчетов точность оказывается вполне достаточной. Для некоторых специальных расчетов, например, для оценки электромагнитной совместимости устройств, учитывают реальные формы АЧХ.
4. Резонанс в параллельном колебательном контуре
4.1 Условия возбуждения резонанса токов
Резонансом токов называется явление резонанса в участке электрической цепи, содержащей параллельно соединенные индуктивный и емкостной элементы.
В реальной цепи конденсатор имеет потери в диэлектрике, а активное сопротивление обмотки катушки индуктивности может быть значительным, поэтому анализ режима резонанса необходимо проводить на основе схемы замещения цепи, изображенной на рис.7.6. На данной схеме в ветвях с реактивными элементами последовательно внесены резисторы с сопротивлениями R1 и R2.
Рисунок 7.6
Параллельным колебательным контуром называется электрическая цепь, в которой индуктивность и емкость включены параллельно источнику напряжения.
Рассмотрим проводимость первой ветви с индуктивностью:
Y1 = = = -j = g1 + jb1, (7.37)
где g1 = - активная проводимость первой цепи (7.38)
b1 = - реактивная индуктивная проводимость первой ветви.
Рассмотрим проводимость второй ветви с конденсатором:
Y2 = = = - = g2 + jb2, (7.39)
где g2=- активная проводимость второй ветви; (7.40)
b2 = - реактивная (емкостная) проводимость второй ветви. (7.41)
По определению резонансного режима ток I должен совпадать по фазе с напряжением U, т.е. φ = ψU – ψI = 0. Это будет и при условии, что сумма реактивных проводимостей ветвей равна нулю:
b1 + b2 = 0 (7.41)
Следовательно, условием возбуждения резонанса токов является равенство индуктивной и емкостной проводимостей:
b01 = b02; =, (7.42)
где 0' - угловая резонансная частота при резонансе токов.
Резонансная частота и способы возбуждения резонанса токов. Резонансную угловую частоту можно получить из соотношения (7.42), разрешив его относительно 0':
ω0'==0, (7.43)
где = - волновое сопротивление цепи;
0 = - угловая частота, при которой имеет место резонанс напряжений при последовательном соединении конденсатора и катушки.
Анализ формулы (7.43) свидетельствует, что резонанс токов возможен при выполнении следующих условий вещественности 0':
т.е. ω0' - величина неопределенная; физически это означает, что резонанс возможен при любой частоте.
При соотношении параметров R1 < < R2 или R2 < < R1 резонанса токов в цепи не будет ни при какой частоте.
Формула (7.43) свидетельствует, что резонанса токов можно добиться теми же способами, которыми обеспечивается резонанс напряжений: изменением частоты приложенного к цепи напряжения или собственной резонансной частоты 0', т.е. на основе равенства =0'.
4.2 Свойства цепи при резонансе токов
Рассмотрим эти свойства при небольшом упрощении, приняв R2 = 0, т.е. считая, что потери энергии в конденсаторе невелики. Схема замещения цепи примет вид, показанный на рис.7.7.
Рисунок 7.7
1. Полная проводимость цепи при резонансе токов имеет резистивный характер и является минимальной.
Действительно, комплексная проводимость параллельного колебательного контура:
Y=g+j(bC-bL),
откуда полная проводимость цепи y=|Y|=.
В режиме резонанса токов b0L=b0C;
b0=b0L-b0C=0; y0==g0=y0min . (7.44)
С учетом выражений (7.37), (7.38) и допущения R2=0 можно получить выражение для y0:
Y0=g0=g01+g02==; (7.45)
Несмотря на наличие индуктивности L и емкости C, цепь по отношению к источнику ведет себя как резистор с проводимостью g0.
2. Ток в цепи при резонансе токов минимальный, по характеру активный и не имеет сдвига по фазе по отношению напряжения, т.е.
I0 = y0U = U = Ug0 = Uymi n= Imin (7.46)
φ0 = ψU-ψI = arctg() = arctg() = 0. (7.47)
3. Коэффициент мощности цепи равен единице, полная мощность равна активной, следовательно, ток в цепи при резонансе совершает максимально полезную работу.
cos(φ0)=1; P0=UI0=S0; (7.48)
4. В цепи имеют место колебания энергии электрического и магнитного полей конденсатора и катушки, при этом скорости взаимного преобразования энергии этих полей одинаковы (Q0L = Q0C), к источнику энергия не возвращается (Q0 = 0).
Q0L=U2b0L; Q0C=U2b0C; Q0L=Q0C; Q0=Q0L-Q0C=0; (7.49)
Энергетический процесс при резонансе токов, если сопротивление R1 мало, протекает аналогично процессу в цепи при резонансе напряжений (0'0): источник питания лишь доставляет энергию в цепь на покрытие ее тепловых потерь. В конденсаторе и катушке имеют место взаимные преобразования энергии электрического и магнитного полей, происходящее с двойной частотой по сравнению с частотой тока и напряжения.
Отметим, что при наличии значительных по величине активных сопротивлений R1 и R2 энергетический процесс в цепи при резонансе токов будет более сложным, чем при резонансе напряжений.
5. Действующие значения токов ветвей контура на резонансной частоте одинаковы:
I0LI0CUb0LUb0C= I0. (7.50)
Выражение (7.50) получено с учетом того, что U = , а g0 = согласно (7.45).
6. Используя выражение (7.50), находим добротность параллельного колебательного контура:
Q = ===. (7.51)
Таким образом, добротность параллельного колебательного контура совпадает с добротностью последовательного контура, составленного из тех же элементов.
5. Частотные характеристики параллельного контура
Частотные характеристики. Рассмотрим частотные характеристики простейшей разветвленной цепи с идеальными элементами в ветвях (R1 = 0 , R2 = 0), (рис.7.6). Это допустимо, поскольку катушки и конденсаторы для создания добротных колебательных контуров в реальных цепях стремятся выполнить с малыми активными сопротивлениями.
При указанных допущениях частотные характеристики проводимостей имеют вид:
b() = bL()-bC() = - C;
они приведены на рис.7.8, а.
Рисунок 7.8 - Частотные характеристики проводимостей (а)
и фазо-частотная характеристика (б) последовательного
колебательного контура
Фазо-частотная характеристика может быть получена на основе соотношения (5.8)
φ() = arctg() = arctg()
Эта характеристика приведена на рис. 7.8, б.
Анализ частотных характеристик показывает, что в дорезонансной области при <0' имеет место активно-индуктивный режим, а в зарезонансной области, при >0' - активно - емкостной режим. При этом максимальный сдвиг фаз между напряжением и током наблюдается при минимальных и при максимальных частотах.
Резонансные характеристики токов. Если зависимости всех токов в ветвях от частоты определяются через амплитуды этих токов, то такие характеристики называются амплитудно-частотными характеристиками токов. Но чаще построение резонансных характеристик токов ведется в действующих значениях на основе следующих соотношений:
I1()IL()Uy1()UbL() - повторяет характер bL();
I1()IC()Uy1()UbC() - повторяет характер |bC()|;
I()=Uy()=U - повторяет приближенно характер |b()|, так как активная проводимость g от частоты практически не зависит.
Рисунок 7.9 - Резонансные характеристики токов
Резонансные характеристики токов приведены на рисунке 7.9. Как видно из этих характеристик, ток в момент резонанса в неразветвленной части цепи имеет минимальное значение, а токи в ветвях приблизительно равны между собой (равны их реактивные составляющие I0L=I0C).
На практике резонансная кривая тока ненагруженного параллельного контура служит для расчета или уточнения величины некоторых параметров контура. Например, по известным полосе пропускания и емкости контура можно рассчитать величины RL и L.
Полоса пропускания контура определяется выражением
2==. (7.52)
На основании соотношения (7.52) можно сделать вывод, что полоса пропускания контура не зависит от емкости. В действительности же емкость контура косвенно влияет величину полосы пропускания: при изменении емкости изменяется резонансная частота. Однако эти изменения не столь значительны, чтобы они оказывали существенное влияние на полосу пропускания, что объясняет широкое использование переменных конденсаторов для перестройки контура в диапазоне частот.
Текст лекции составил
доцент кафедры «Радиоэлектроника» Н.В. Руденко
PAGE
PAGE 1