Лабораторная работа 1 Основы измерений и обработки результатов Цель работы- знакомство с элементами тео

Работа добавлена на сайт samzan.net:

Лабораторная работа 1

Основы измерений и обработки результатов

Цель работы: знакомство с элементами теории  погрешностей, методами измерения основных физических величин и правилами обработки результатов измерений.

Основные теоретические положения

(элементарные представления теории погрешностей)

Измерением называется процедура определения действительного значения физической величины с помощью специальных технических средств. Указанная процедура состоит из нескольких этапов: выбора измеряемой величины, метода измерения, приборов для наблюдения, метода  обработки результатов наблюдения. Поэтому результаты наблюдения, как правило, не дают истинного значения измеряемой величины, то есть они содержат погрешности измерений.

По способу получения результата все измерения делятся на прямые и косвенные. Измерение, при котором значение физической величины находится непосредственно из опытных данных, называется прямым измерением – это, например, измерение температуры термометром, длины – линейкой.

Измерение, при котором искомое значение физической величины вычисляют по формуле на основании известной зависимости между ней и величинами, получаемыми при прямых измерениях, называется косвенным измерением, − например, измерение плотности тела по его массе и геометрическим параметрам, сопротивление проводника по напряжению и току.

Погрешность измерения – это отклонение результата измерения от истинного значения, которое может быть получено с помощью более совершенных методов и средств измерений. Различают абсолютную и относительную погрешности.

Абсолютная погрешность ΔX равна разности между результатом измерения X и истинным или точным значением измеряемой величины:    

                           .                                            (1.1)

Относительная погрешность измерения  представляет собой отношение абсолютной погрешности к истинному или точному значению измеряемой величины:                                                                

                                                                               (1.2)

Погрешности измерения имеют случайную и систематическую составляющие.

Составляющая погрешности измерения, которая случайным  образом изменяется при повторных измерениях одной и той же величины, называется случайной погрешностью. Случайная  погрешность определяется факторами, проявляющимися нерегулярно с изменяющейся интенсивностью. Значение случайной составляющей невозможно предвидеть, следовательно, исключить.

Случайная погрешность прямых измерений вычисляется следующим образом:     

                                .                                              (1.3)

Здесь − коэффициент Стьюдента,     − среднее квадратичное отклонение, вычисляемое по формуле

                                                     ,                                  (1.4)

а   − среднее значение измеряемой величины  

                                                .                                                   (1.5)

    

Результат измерения представляется в виде

.

Для нахождения предельной случайной абсолютной погрешности косвенных измерений в том случае, когда интересующая экспериментатора величина связана с несколькими измеряемыми величинами  функциональной зависимостью

                                                                             (1.6)

используется формула

                          .                                       (1.7)

Предельная относительная погрешность рассчитывается по формуле:

                            .                                      (1.8)

Результат измерения представляется в виде

                                       ,                                              (1.9)

где  

Отдельные результаты измерений могут сильно отличаться от среднего значения, что вызывается кратковременным и сильным воздействием какого-либо внешнего фактора. Возникающая при этом погрешность называется промахом.  Ошибочный результат наблюдения в этом случае должен быть исключен при обработке результатов измерения.

Погрешности, которые при повторных измерениях остаются постоянными или закономерно изменяются, называются систематическими. Их можно оценить или исключить из результатов измерений путем введения поправок.

Систематические погрешности классифицируются следующим образом:

1. Систематические погрешности, о существовании которых ничего не известно, но которые могут иметь значительную величину.

Такие погрешности проявляются при сложных измерениях и их почти никогда не удается устранить. Измерение с такой ошибкой является неверным.

2. Погрешности известного происхождения, но неизвестной величины, которые не могут быть исключены, но могут учитываться в конечном результате. Наиболее распространенной погрешностью такого типа является погрешность измерительных приборов, определяемая классом его точности.

3. Систематические погрешности, природа которых известна, а их величина может быть установлена более или менее точно. Для устранения таких погрешностей в измерения вводятся поправки.

Различают систематические погрешности прямых и косвенных измерений. Систематическая погрешность прямого измерения – это, как правило, величина погрешности при нормальных условиях эксплуатации средства измерения.

В случае применения нескольких средств измерений, образующих комбинированное устройство, возникает систематическая погрешность косвенных измерений, предельная величина которой рассчитывается по формуле, аналогичной (1.7):

                               ,                                (1.10)

где функция , − систематическая погрешность каждого отдельно взятого измерительного средства, входящего в устройство.

В большинстве случаев результаты эксперимента содержат и систематические, и случайные погрешности. Поэтому целесообразно организовать эксперимент таким образом, чтобы исключить одну из них. Для этого можно использовать следующие правила:

1. Если систематическая погрешность значительно больше случайной, то нет смысла уменьшать случайную погрешность, увеличивая число экспериментов, и достаточно осуществить наблюдение один раз.

2. Если случайная погрешность является определяющей, то для уменьшения число наблюдений следует выбирать таким, чтобы случайная погрешность среднего арифметического была меньше систематической погрешности. В этом случае результирующая погрешность определяется, в основном, систематической погрешностью.

3. Если в эксперименте присутствуют систематические погрешности неизвестного типа и большой величины, то их можно устранить, организовав измерение таким образом, чтобы постоянный фактор, вызывающий систематическую погрешность, в каждом из наблюдений действовал различным образом. В результате такой организации эксперимента постоянно действующий фактор становиться случайным, а систематическая погрешность превращается в случайную. Этот прием называется рандомизацией и позволяет практически исключить многие неизвестные погрешности.

Если все же не удается обеспечить исключение погрешности, какого–либо типа, то при обработке результатов  эксперимента возникает необходимость суммирования погрешностей.    

В простейшем случае величина предельной суммарной погрешности прямых измерений вычисляется по формуле

                                ,                           (1.11)

где − значение коэффициента Стьюдента при .

Величина предельной суммарной погрешности косвенных измерений рассчитывается по формуле

                        .                                    (1.12)

Все измерения осуществляются с помощью средств измерений – технических устройств, имеющих нормированные метрологические характеристики. Применяемые на практике средства измерений подразделяют на измерительные приборы, измерительные преобразователи, измерительные установки и измерительные системы.

Важнейшей характеристикой средств измерений является их точность, которая характеризуется соответствующими составляющими погрешности результата измерений.

Погрешность средств измерений – это метрологическая характеристика, количественно выражающая отклонение номинального значения физической величины, воспроизводимой или измеряемой данным средством измерений, от истинного или точного значения.

Различают абсолютную, относительную и приведенную погрешности измерительных приборов.

Абсолютная погрешность прибора есть разность между показанием прибора А и истинным значением измеряемой величины , то есть

                                                                                (1.13)

Относительная погрешность представляет собой отношение абсолютной погрешности  к истинному значению  измеряемой величины:

                                    .                                                 (1.14)

Приведенная погрешность  есть отношение абсолютной погрешности к нормирующему значению , то есть условно принятому значению физической величины, постоянному во всем диапазоне измерений или некоторой его части:

                                 .                                                   (1.15)

Важной эксплуатационной характеристикой прибора является чувствительность S, то есть отношение изменения сигнала на выходе измерительного прибора  к вызывающему его изменению измеряемой величины:

                                  .                                                 (1.16)

Величина, обратная чувствительности , называется ценой деления прибора.

Более подробно указанные характеристики описаны для электроизмерительных приборов в лабораторной работе 11 настоящего руководства.

Описание лабораторной установки и последовательность проведения измерений

Установка представляет собой специальный ящик, в котором представлен набор измерительных инструментов: линейка, штангенциркуль, микрометр, транспортир, секундомер, термометр, а также исследуемые объекты: параллелепипед, неравноугольный треугольники сосуд с нагревателем.

Задание 1. Измерение линейных размеров с помощью линейки, штангенциркуля и  микрометра.

1. Однократные измерения размера линейкой.

Линейка является простейшим измерительным устройством. Цена деления линейки может быть различной. Для измерения с помощью линейки  необходимо нулевую отметку шкалы совместить с краем измеряемого отрезка.

Результат измерения считывается по шкале линейки по другому краю измеряемого отрезка.

Погрешность измерения с помощью линейки составляет не более ½ цены ее наименьшего деления. Доли наименьшего деления считываются на глаз с точностью, не превышающей погрешность измерения, то есть 0,5 цены деления.

Пример 1. По линейке с ценой деления 1 мм произведен отсчет . Результат измерения записывается так:

Пример 2. Той же линейкой измерен  размер . Результат измерения записывается следующим образом: При выполнении этого задания проводятся однократные измерения размера любого предмета линейкой, например, размер грани параллелепипеда или стороны треугольника из набора принадлежностей, оцениваются погрешности измерения и результат представляется в виде: , (см. примеры 1 и 2).

         2. Однократные измерения штангенциркулем.

Штангенциркуль представляет собой металлическую линейку 1, на конце которой имеется поперечный выступ 2. Другой такой же выступ имеется на обойме 3. Они движутся по линейке. Обойма имеет окно 4, позволяющее видеть основную шкалу линейки. Внутренние поверхности выступов строго перпендикулярны линейке. Когда они прилегают друг к другу, указатель «нуль» на обойме находится против нулевого деления шкалы линейки. Измеряемый предмет зажимается между выступами.

Для измерения внутренних размеров отверстий наружные стороны концов выступов обычно делаются строго перпендикулярными линейке и слегка закругляются. Расстояние между ними при установке обоймы на нуль шкалы (обычно 8 или 10 мм) указывается на   штангенциркуле 6. Иногда для измерения внутренних размеров делаются специальные ножи на тыльной стороне выступов, концы выступов заостряются. Такое устройство позволяет измерять отверстия малых размеров, но точность измерения при этом меньше.

Достаточно высокая точность измерения штангенциркулем достигается с помощью нониуса. Нониус – это дополнительная линейка со шкалой 5, нанесенной по краю подвижной 3.

Нулевой штрих шкалы нониуса служит одновременно указателем для считывания числа целых делений по основной шкале и началом отсчета долей миллиметра по шкале нониуса. Обычно число делений нониуса n = 10 или n=20.При 10 делениях нониуса всей длине его шкалы соответствует  19мм основной шкалы, то есть 10 делений нониуса имеют длину, на 1 мм меньшую, чем 20 делений основной шкалы. Цену деления нониуса штангенциркуля можно найти по формуле . При 10 делениях нониуса  и . При 20 делениях нониуса    . Погрешность градуировки штангенциркуля при n = 10 равна 0,1 мм, а при n = 20 равна 0,05 мм.

Пример 3. Нониус штангенциркуля имеет цену деления 0,1 мм. Число целых делений шкалы до нуля нониуса – 12. Штрих основной шкалы совпадает со штрихом шкалы нониуса, которому предшествует 4 деления его шкалы. Результат отсчета  Результат измерения записывается в виде:

При выполнении этого задания проводятся однократные измерения размера любого предмета штангенциркулем, оцениваются погрешности измерения и результат представляется в виде (см. пример 3).

          3. Однократные измерения размера микрометром.

Для измерения внешних размеров предметов с большой точностью, чем штангенциркулем, служит микрометр. Он состоит из скобы 1, жестко соединенной с измерительным упором 2, цилиндра 3, барабана 4, который соединен с микрометрическим винтом и подвижным измерительным упором 5. На цилиндре 3 нанесено 2 миллиметровых шкалы: нижняя – основная, верхняя – дополнительная, смещенные относительно друг друга на 0,5 мм. Левый конусный конец барабана имеет круговую шкалу 6, состоящую из 50 делений. Шаг микрометрического винта равен 0,5 мм, поэтому один оборот барабана соответствует изменению линейного размера 0,5 мм.

    Измеряемый предмет помещают между винтом 5 и противоположным ему упором 2 так, как показано на рисунке 1.3. Винт вращают и доводят до соприкосновения с предметом. При измерении микрометром существенно постоянство вращательного момента, приложенного к барабану при соприкосновении упоров с измеряемым предметом. Поэтому барабан 4 следует вращать, прикладывая усилие не к нему самому, а к головке 7. Она соединяется с винтом с помощью «трещотки», которая передает усилие только до тех пор, пока она не достигнет определенной величины. Когда же эта величина достигнута, дальнейшее вращение головки происходит в «холостую» и не изменяет показания микрометра.

Результат измерения получают в следующем порядке. Сначала производят отсчет размера по основной и дополнительным шкалам с точностью до 0,5 мм, после этого осуществляется отсчет сотых долей миллиметра по шкале барабана и результаты суммируются.

Погрешность градуировки микрометров составляет 0,004 мм.

Пример 4. На основной шкале видно 5 целых миллиметровых делений. Следующая справа за меткой 5 основной шкалы отметка дополнительной шкалы не видна. Отсчет по шкале барабана – 24.

Результат отсчета . Результат измерения:.

При выполнении этого задания проводятся однократные измерения размера любого предмета микрометром, оценивается погрешность и результат представляется в виде:  (см. пример 4).

   4. Повторное измерение размеров

Повторные измерения предметов являются прямыми наблюдениями. Процедура их осуществляется очень просто: одним и тем же  измерительным инструментом – линейкой, штангенциркулем или микрометром измеряют один и тот же размер несколько раз через определенный интервал времени, и результаты заносятся в таблицу.

Обработка результатов эксперимента.

1.  Погрешность величины l  в каждом измерении отдельным измерительным инструментом находится по методике расчета погрешностей прямых измерений, задавая доверительную вероятность  и коэффициент Стьюдента .

                                  ,                                                  (1.17)

где  

                                   ,                             (1.18)

                                 .                                                 (1.19)

2. Погрешность смешанных измерений вычисляется аналогично:

                                                                                 (1.20)

Сравниваются погрешности  и объясняются расхождения.

Задание 2. Измерение объема параллелепипеда.

Такие измерения являются косвенными и их можно осуществить двумя способами.

Способ 1. Однократные измерения

Одним из измерительных инструментов один раз определяется длина одной грани параллелепипеда и результат записывается в  виде:

  

                                                                                   (1.21)

 

  

Обработка результатов эксперимента.

1. Погрешность однократных косвенных измерений  различными инструментами рассчитывается по формуле (1.10). Так как объем , то

,     ,     ,

и, следовательно,

,

то есть:

,

                                          .                                       (1.22)

Результат измерения представляется в виде

2. В том случае, если длина всех граней измерена одним и тем же инструментом с одинаковой погрешностью ,то

 

Способ 2. Повторные измерения

Осуществляются повторные измерения любым измерительным инструментом одной грани несколько раз, и результаты заносятся в таблицу.

Обработка результатов эксперимента.

Вычисляется среднее значение объема и погрешность

его определения  по формуле (1.22):

                              ,                                        (1.23)

где , ,  вычисляют по методике расчета погрешностей прямых измерений.

Любопытно провести эти измерения, используя для получения результата различные измерительные инструменты, вычислить погрешность и сравнить значения объема и погрешности, полученные при измерении линейкой, штангенциркулем и микрометром, а также при смешанных измерениях.

Задание 3. Измерение плоских углов транспортиром.

Для простейших измерений углов применяется транспортир, который представляет собой полукруг, дуга которого разделена на  через . Чтобы измерить угол у, накладывают транспортир (рис. 1.4) так, чтобы вершина угла совпала с центром полукруга, а стороны – с радиусами ОА и ОВ. Тогда число градусов, содержащихся в дуге, заключенной между сторонами угла АОВ, дает числовое значение его величины. Погрешность измерения углов по транспортиру составляет половину деления шкалы – 0,5.

       

Пример 5. Результат отсчета по шкале транспортира . Результат измерения

Более сложные и более точные приборы для измерения углов мы не рассматриваем.

1. Однократное измерение углов.

При выполнении этого задания проводятся однократные измерения углов треугольника из набора принадлежностей, оцениваются погрешности измерения и результат представляется в виде: , причем очевидно, что .

2. Многократные измерения углов.

Погрешности величин у, b, а находятся по формуле расчета погрешностей прямых измерений:

                               .                                                 (1.26)

И в первом, и во втором случае можно проверить результат, используя формулу . При этом погрешность суммы углов отличается от погрешности измерения отдельного угла и вычисляется по формуле

                                                       (1.27)

         Задание 4. Измерение времени секундомером.

Для измерения времени применяются секундомеры. Механические секундомеры имеют цену деления 0,1 и 0,2 с.

Основная погрешность этих секундомеров равна цене деления, а погрешность отсчета зависит от быстроты реакции на включение и остановку секундомера. Установлено, что неточности пуска и остановки дают погрешность порядка 0,3 с. Таким образом, при работе с секундомером с ценой деления 0,2 с погрешность может достигать 0,5 с.

Применяются электронные секундомеры с ценой деления 0,01 и 0,001 с. Их целесообразно использовать вместе с устройствами, обеспечивающими совпадение пуска и остановки с началом и концом процесса, длительность которого определяется.

Пример 6. По индикатору электронного секундомера с ценой деления 0,01 с зарегистрировано некоторое время . Результат измерения Методика измерения интервалов времени и обработки результатов при однократных и повторных измерениях та же, что и в предыдущих заданиях по измерению линейных размеров и углов.

         Задание 5. Измерение температуры термометром.

Термометр представляет собой капиллярную трубку из стекла, которая заполнена жидкостью, обычно ртутью или подкрашенным спиртом. Капиллярная трубка помещена в корпус из стекла, в котором также закреплена измерительная шкала. Погрешность измерения температуры термометрами различных типов регламентируется ГОСТ 400-80 и имеет, в большинстве случаев, величину, равную цене деления.

Методика измерения температуры и обработки результатов при однократных и многократных измерениях та же, что и в предыдущих заданиях.

Лабораторная работа 2

Ускорение свободного падения

Цель работы: изучение закона всемирного тяготения, кинематики материальной точки, экспериментальное определение ускорения свободного падения из кинематического уравнения.

Основные теоретические положения

Гравитационное взаимодействие лежит в основе многих механических явлений. Оно возникает между любыми видами материи и является одним из фундаментальных взаимодействий. Гравитационное взаимодействие осуществляется посредством гравитационного поля. Всякое тело изменяет свойства окружающего его пространства, создавая в нем гравитационное поле. Это поле проявляет себя в том, что на помещенное в него другое тело действует сила.

Сила гравитационного притяжения, действующая между двумя материальными точками, в соответствии с законом всемирного тяготения (Ньютон, 1678 г.) пропорциональна произведению масс материальных точек  и , обратно пропорциональна квадрату расстояния  между ними (рис.2.1).Силы направлены по прямой, соединяющей материальные точки, и в векторном виде записываются в следующем виде:

                                                                (2.1)

где  и  – силы, действующие на соответствующие материальные точки,  – радиус-вектор, направленный от первой точки ко второй,  – гравитационная постоянная .

Формулы (2.1) справедливы для материальных точек, то есть тел, размерами которых можно пренебречь по сравнению с расстоянием между ними, а так же в случае тел сферической формы (однородные шары, шаровые оболочки), размерами которых пренебречь нельзя, при этом под  следует понимать расстояние между центрами тел. Во всех остальных случаях формулы (2.1) неприменимы.

Согласно формуле (2.1) на всякое тело, находящееся вблизи поверхности Земли действует сила , где  – единичный вектор, направленный от центра Земли к телу. При , гравитационное поле Земли можно считать однородным и силу можно представить в виде , где  – вектор ускорения свободного падения, направленный к центру Земли. Для среднего значения радиуса Земли  его величина равна .

Получим кинематические уравнения для материальной точки, движущейся с постоянным вектором ускорения , то есть в поле однородной силы тяжести.

По определению вектор ускорения материальной точки есть первая производная по времени от вектора скорости , отсюда

                                          .                                                   (2.2)

Проинтегрируем последнее уравнение с учётом, что :

                                                      ,

отсюда       

                                                    ,                                         (2.3)

где ,  – скорости материальной точки в начальный момент времени  и в некоторый последующий момент времени . Положив , получаем кинематическое уравнение для вектора скорости

                                                                                                (2.4)

Используя определение вектора скорости материальной точки , преобразуем уравнение (2.4) к виду

                                          .                                        (2.5)

 

Проинтегрируем уравнение (2.5)

                               ,                                      (2.6)

где  и  – радиус-векторы точки в моменты времени  и , соответственно. Из (2.6) получим

                               .                                        (2.7)

В проекциях на ось OX декартовой системы координат кинематические уравнения (2.4) и (2.7) имеют вид

                    и  ,                         (2.8)

где ,  – проекции соответствующих векторов на ось OX. Уравнения (2.4) и (2.7) в проекциях на оси OY и OZ имеют аналогичный вид.

Получим из (2.8) кинематические уравнения для тела, падающего с некоторой высоты  с нулевой начальной скоростью. Начало отсчёта оси OY свяжем с уровнем, относительно которого отсчитывается высота , ось направим вертикально вверх. Представим вектора , в координатной записи , , . Так как проекции векторов на оси OX, OZ равны нулю,  то получаем уравнения только в проекциях на ось OY:

                             и  .                                 (2.9)

Из (2.9) следует формула связи высоты со временем, за которое совершается падение тела. Так как тело упало, то , отсюда

                                         .                                                     (2.10)

Экспериментальная установка и методика измерений.

Экспериментально измерив время падения тела с высоты , можно, используя соотношение (2.10), рассчитать ускорение свободного падения.

Основным конструктивным элементом установки (рис. 2.2) является штатив (1), по длине которого может перемещаться электромагнит (2), к которому притягивается шарик (3). Электромагнит снабжён указателем высоты шарика (4) по линейке (5). Время падения шарика определяется по секундомеру (6). В момент перевода ключа К – «Пуск» из положения (а) в положение (б) электромагнит отключается, шарик начинает падать и включается секундомер. Когда падающий шарик размыкает контакты (7) секундомер отключается.

Сначала на установке проверяется зависимость (2.10). Для этого шарик устанавливается на высоту  и измеряется время его падения  с этой высоты. Затем высота меняется и измеряется время падения. Измерение повторяется несколько раз при разных значениях .

В следующем опыте определяется ускорение свободного падения. Для этого шарик поднимается на максимально возможную высоту и многократно измеряется время его падения с этой высоты.

Обработка результатов эксперимента

1. Выбрать различные пары измерений ,  и рассчитать отношения  и .

2. Рассчитать погрешности измерений величин  и  как погрешности косвенных измерений по формуле

                , ,                 (2.11)

где  – систематическая погрешность измерения расстояния по линейке,  – систематическая погрешность измерения времени по секундомеру.

3. Провести сравнение величин  и  по формуле

                                                                                          (2.12)

с учётом рассчитанных в п. 2 погрешностей.

4. Ускорение свободного падения рассчитать по формуле

                                  ,                                                       (2.13)

где  – среднее арифметическое значение времени падения ,  – количество измерений.

5. Рассчитать погрешность измерения величины  как погрешность косвенных измерений по формуле

                                     ,                                                 (2.14)

где − случайная погрешность прямых измерений времени,

                                                ,

где   − коэффициент Стьюдента.

Лабораторная работа  3

Баллистический маятник

Цель работы: изучение закона сохранения импульса при неупругом ударе, определение скорости полета пули методом баллистического маятника.

Основные теоретические положения

Баллистический маятник представляет собой тяжелое тело, подвешенное на двойных нитях. В маятник стреляют по горизонтали пулей, которая застревает в нем. Пуля сообщает маятнику некоторую скорость, в результате чего маятник отклоняется. Измеряют величину отклонения маятника и по ней определяют скорость пули. Таким образом, методом баллистического маятника можно косвенно измерить скорость пули.

Если время соударения пули с маятником мало по сравнению с периодом колебаний маятника, то маятник не успевает заметно отклониться от исходного положения за время соударения. Это значит, что во время удара не возникнут силы, стремящиеся вернуть маятник в исходное положение, и систему пуля – маятник можно рассматривать как замкнутую. Удар пули, при котором она застревает в маятнике, является неупругим. При неупругом ударе выполняется закон сохранения импульса, который для системы из двух тел имеет вид

                        ,                                       (3.1)

где  и  − массы пули и баллистического маятника, и  скорости пули и маятника до удара,  − скорость маятника с пулей после удара. Поскольку до удара скорость маятника была равна нулю, в левой части формулы (3.1) останется только первое слагаемое. Направим ось  вдоль скорости движения пули и спроектируем формулу (3.1) на ось :

                                 .                                                    (3.2)

После удара маятник с пулей будет двигаться по дуге радиуса , где  − длина нитей подвеса, и поднимется на некоторую высоту . Вследствие действия силы тяжести скорость системы «маятник-пуля»и ее кинетическая энергия будут убывать до нуля. Потенциальная энергия системы наоборот будет возрастать. За нуль отсчета потенциальной энергии примем вертикальную координату центра масс маятника перед выстрелом пули.

Кинетическая энергия системы сразу после удара пули равна , потенциальная энергия системы при ее отклонении до высоты  равна . Для системы маятник-пуля после удара применим закон сохранения механической энергии, на основании которого можно записать  

                                                                             (3.3)

Из уравнений (3.2) и (3.3) выразим скорость пули

                                                                                  (3.4)

Поскольку масса пули во много раз меньше массы маятника, величиной  в числителе формулы (3.4) по сравнению с величиной , можно пренебречь и получить формулу для расчета скорости пули в следующем виде:

      .                         (3.5)

Производить непосредственное измерение высоты  не всегда удобно, но ее можно определить либо по горизонтальному отклонению, либо по углу поворота маятника после попадания пули. Пусть маятник с застрявшей пулей отклонился на угол  от вертикали.

Из рис. 3.1 видно, что высота отклонения выражается через угол отклонения  следующим образом:

                           ,                               (3.6)

при условии, что угол  мал, примем, что

С учетом этого скорость пули из формулы (3.4) выражается следующим образом:

                                                                                         (3.7)

Выразим высоту подъема центра масс маятника через величину его отклонения  по горизонтали. Используем для прямоугольного треугольника, изображенного на рис.3.1.,теорему Пифагора и запишем . Раскроем скобки в левой части; примем, что величина  мала по сравнению с другими слагаемыми и тогда получим , откуда . Таким образом скорость пули может быть выражена через горизонтальное отклонение маятника по формуле

                                    .                                          (3.8)

Методика эксперимента

Установка состоит из штатива 6, на котором на двойном подвесе 2 закреплен баллистический маятник 1 в виде трубки, заполненной ватой (рис.3.2). Напротив открытого конца трубки на той же высоте располагается пистолет 3. Для измерения угла отклонения маятника после попадания в него пули служат стрелка 4 и транспортир 5. К корпусу маятника прикреплен указатель, позволяющий контролировать отклонение маятника по горизонтали. Измерение горизонтального отклонения производится по линейке 7, которая крепится к подставке.

Последовательность выполнения работы.

1 способ. Определение скорости по измерению угла отклонения маятника.

Отмечают положение стрелки 4 на шкале транспортира 5 – начальный угол . Из пистолета 3 делают выстрел, замечают положение стрелки 4 при отклонении маятника – записывают значение .

Определяют угол отклонения маятника .

Опыты проводятся с двумя пулями массами  и . Для каждой пули производится 5−6 выстрелов.  

2 способ. Определение скорости по измерению горизонтального отклонения маятника. По линейке 7 отмечают начальное положение  указателя. Производят выстрел, маятник отклоняется. Отмечают его положение при отклонении .

Определяют перемещение маятника по горизонтали .

Опыты проделывают 5−7 раз с двумя пулями разной массы. Масса  баллистического маятника и массы пуль  указаны на лабораторной установке.

Обработка результатов эксперимента

1.  Вычислить последовательно средние значения величин , .
2.  Величину  вычислить по формуле (3.8), в которой  или .

Для второй пули производятся такие же расчеты.

Расчет погрешностей.

1.   Погрешность косвенных измерений скорости пули, выполняемых первым способом, рассчитывается по формуле

                                     .                                            (3.9)

В (3.9) входит  погрешность прямых измерений угла

                                   ,                                             (3.10)

где  − коэффициент Стьюдента,  − среднее квадратичное отклонение.

1.  Погрешность косвенных измерений скорости пули, выполняемых вторым способом, рассчитывается по формуле

                                      .                                            (3.11)

В этом случае погрешность прямых измерений  отклонения маятника по горизонтали находят по формуле

                                                        .                                                  (3.12)

1.  Результат для каждого способа представить в виде:

Дополнительное задание: Определение скорости пули по дальности полета при горизонтальной стрельбе.

Движение тела, брошенного горизонтально с некоторой высоты, представляет собой два одновременных движения: равномерное по горизонтали и равноускоренное по вертикали с ускорением, равным ускорению свободного падения (рис. 3.3).

Дальность полета, то есть перемещение по горизонтали определяется по формуле. . Время движения тела зависит от высоты точки бросания и связано с ней формулой . Отсюда выражаем время полета  и  затем дальность полета .

Таким образом скорость полета пули может быть рассчитать  по формуле

       .                            (3.13)

Методика эксперимента

В этом задании используется только пистолет 3, который разворачивают к краю стола, чтобы пуля не попадала в маятник.

Измеряют высоту пистолета над столом . После выстрела определяют дальность полета пули  − расстояние, которое она пролетела по горизонтали. Для измерений используют линейку 8. Опыт проводят 3−5 раз.

Проводят измерения дальности полета  для двух других  значений высоты пистолета , .

Обработка результатов эксперимента

1.  Для каждого значения высоты пистолета над столом находят среднее значение дальности полета , ,  и рассчитывают среднее значение скорости пули по формуле

                                  .                                                 (3.14)

1.  Определяют погрешность прямых измерений дальности полета по формуле     

                                     .                                              (3.15)

1.  Находят случайную составляющую погрешности косвенных измерений скорости пули:

                                      .                                               (3.16)

1.  Приборную погрешность величины скорости , связанную с измерением величины , рассчитать по формуле

                               .                                          (3.17)

1.  Суммарную погрешность косвенных измерений величины  определить по формуле:

                           .                           (3.18) 

1.  Результат представить в виде:   .

Лабораторная работа 4

Математический маятник

Цель работы: изучение гармонических колебаний, экспериментальная проверка зависимости периода колебаний маятника от его длины; определение ускорения свободного падения.

Основные теоретические положения

Колебательным движением или колебанием называется такое движение, при котором тело остается вблизи некоторого положения равновесия. В качестве примеров колебаний на рис. 4.1 приведены математический, пружинный и физический маятники.

Если положение системы в любой момент времени может быть описано единственным параметром, то говорят, что система имеет одну степень свободы. Для всех систем с одной степенью свободы, вне зависимости от их физической природы, закон движения имеет одну и ту же математическую форму. Получим ее на примере пружинного маятника (рис. 4.1). На первом этапе рассмотрения силу сопротивления не учитываем.

Определим положение точки массой m ее смещением x из положения равновесия, в котором x = 0. Сила упругости , действующая на массу, будет  стремиться вернуть ее в положение равновесия. Она называется возвращающей силой. По закону Гука , k>0 . Знак «минус» означает, что сила направлена в сторону, противоположную смещению. По второму закону Ньютона

имеем: , где  − ускорение точки. Так как , то , . Так как k>0, m>0, то можно положить . Тогда

                                                 (4.1)

Из уравнения (4.1), описывающего колебания в среде без сопротивления − свободные колебания, следует, что движение точки под действием возвращающей силы происходит таким образом, что ее ускорение  пропорционально смещению из положения равновесия.

Для того чтобы определить закон колебательного движения, необходимо решить дифференциальное уравнение (4.1), то есть найти зависимость . Предположим, что

                   ,                (4.2)

где   и   − произвольные постоянные величины. Подставив функцию (4.2) в уравнение (4.1), вычислив предварительно производные, можно убедиться, что она является решением уравнения и описывает гармоническое колебательное движение (рис. 4.2). Исследуем эту функцию в различные  моменты   времени,  считая  (рис. 4.3): . В момент времени  точка находится в положении максимального правого отклонения, в момент  − в положении равновесия, в момент  − в положении максимального левого отклонения, и, наконец, в момент  точка возвращается   в   положение равновесия. Таким образом  колеблющаяся точка проходит каждую точку своего пути, в данном примере – положение равновесия, два раза за время . Это время  T  называется периодом колебаний. Величина , показывающая, сколько колебаний точка совершает за  единиц времени, называется круговой или циклической частотой колебаний. Величина А является наибольшим отклонением колеблющейся точки от положения равновесия амплитудой колебаний.

Начальная фаза  определяет положение колеблющейся точки в начальный момент времени . Величина  называется фазой колебаний и определяет отклонение точки из положения равновесия в произвольный момент времени.

Наряду с циклической частотой можно ввести частоту , показывающую, сколько колебаний точка совершила за единицу времени. При этом .

Вычислим период колебаний математического маятника (см. рис. 4.1). Из треугольника сил видно, что . Если угол отклонения мал, то , . Знак «минус» означает, что возвращающая сила  направлена в сторону, противоположную направлению отсчёта угла против часовой стрелки. Так как  − это касательное к траектории ускорение, то по второму закону Ньютона имеем . Тогда: , или , , , или

                              .                                                         (4.3)

Из формулы (4.3) следует, что период колебаний математического маятника не зависит от массы груза. Поэтому для данного положения на Земле и для определенного значения g  период зависит только от длины подвеса l. В частности, в той степени, в какой справедливо приближение , период колебаний не зависит от амплитуды.

Определим теперь период колебаний математического маятника в зависимости от амплитуды. На основании закона сохранения энергии и рис. 4.1 имеем

                                                                 (4.4)

Из равенства (4.4) легко найти круговую частоту и период колебаний:

 ,                               (4.5)

где К(k)= − полный эллиптический интеграл первого рода.

При малых колебаниях, когда выполнено , разложение функции K(k) в ряд даёт

                               .                                    (4.6)

Нетрудно увидеть, что при  из (4.6) следует выражение для периода малых колебаний (4.3).

Лабораторная установка и проведение эксперимента.

Математический маятник представляет собой груз 1, подвешенный на длинной тонкой нити 2 (рис. 4.4). За длину маятника принимается расстояние от подвижной точки подвеса до центра масс груза. Свободный конец нити зажат в подвесе 2, закреплённом на зажиме 3 штатива 4. Время качаний определяется секундомером с помощью оптических датчиков, а угол отклонения – по специальной линейке 5.

Задание 1. Изучение зависимости периода малых колебаний от амплитуды.

Маятник откланяется от положения равновесия на небольшой угол и без толчка отпускается. Определяется время, в течение которого маятник сделает n полных колебаний, за одно полное колебание шарик проходит путь, равный четырём амплитудам. Изменяется начальное отклонение шарика и определяется время колебаний.

Обработка результатов и расчёт погрешностей

1. Погрешности периода колебаний  определить по методике расчёта погрешностей прямых многократных измерений, задавая доверительную вероятность  и коэффициент Стьюдента.  

2. При проверке независимости периода колебаний от амплитуды сравниваются периоды для различных амплитуд и находится такая величина , при которой . Это означает, что при амплитуде колебаний , большей , период зависит от амплитуды.  

Задание 2. Изучение зависимости периода малых колебаний от длины    маятника.

Изменяется длина маятника l и определяется период колебания. При этом масса маятника не изменяется, а амплитуда выбирается такой, при которой период не зависит от амплитуды. Для каждого значения длины маятника определяется время отклонений.

Обработка результатов и расчёт погрешностей

При обработке данных проверяется соотношение:

                                                                                               (4.7)

Точность выполнения этого соотношения можно определить следующим образом:

1.  Вычислить систематическую погрешность величины  по формуле

                     ,                                               (4.8)

где  − систематическая погрешность определения  длины по линейке.

1.  Погрешность косвенных повторных измерений величины  вычислить по формуле

                  .                     (4.9)

1.  Случайные погрешности величин  и  рассчитать по методике расчёта погрешностей прямых измерений, задавая доверительную вероятность  и коэффициент Стьюдента.
2.  Результаты расчётов проверить сравнением пар экспериментальных данных с учётом рассчитанных погрешностей.  

Задание 3. Изучение зависимости периода малых колебаний от массы маятника.

Исследуется зависимость периода колебаний от массы маятника. Для этого изменяется масса маятника и остается неизменной его длина. Определяется период колебаний, и результаты опытов заносятся в таблицу.

Обработка результатов и расчёт погрешностей

1.  Обработку результатов таблицы провести по п. 1 задания 1.
2.  Сравнить периоды колебаний для различных масс груза и показать независимость периода от массы. При этом должно выполняться равенство

                                   .                                                (4.10)

Задание 4. Измерение ускорения свободного падения. Используются результаты, полученные в задании 1, 2 или 3.

Обработка результатов и расчёт погрешностей.

1.  Ускорение свободного падения рассчитать по зависимости, следующей из (4.3):

                                  ,                                                           (4.11)

где время выбирают из таблиц.

1.  Погрешность случайных косвенных измерений величины g рассчитать по формуле

                            ,                                                       (4.12)

где величины ,  взяты по данным таблиц.

1.  Погрешность приборных косвенных измерений величины g рассчитать по формуле

                             .                                                          (4.13)

1.  Полученную погрешность вычислить по формуле

                     .                                   (4.14)

1.  Результаты представить в виде: .

Задание 5. Изучение больших колебаний математического маятника.

При фиксированной массе груза и длине маятника измерить зависимость периода колебаний от угла отклонения маятника  в пределах до 30− 35 градусов через пять градусов. Для каждого отклонения маятника измерения провести несколько раз и заполнить таблицу.

Обработка результатов и расчёт погрешностей.

1. Погрешности периода колебаний  определить по методике расчёта погрешностей прямых многократных измерений, задавая доверительную вероятность р0 и коэффициент Стьюдента.

2. Построить зависимость  нормированного теоретическим значением (4.3) периода колебаний маятника от угла отклонения , указав на графике нормированные доверительные интервалы по вертикальной оси координат. При этом в качестве  по горизонтальной оси выбирается систематическая погрешность, равная половине деления шкалы, по которой измеряется первоначальное отклонение маятника.

3. На том же графике для данной длины маятника по формуле (4.5) построить нормированную теоретическую зависимость периода колебаний от угла первоначального отклонения маятника.

4. На том же графике для данной длины маятника по формуле (4.6) построить приближённую нормированную теоретическую зависимость периода колебаний от угла первоначального отклонения маятника.

5. Сравнить графики и найти величину отклонения, при которой выполняется приближение малых колебаний. Сравнить её с величиной , определённой в задании 1.

Лабораторная работа  5

УПРУГИЙ УДАР

Цель работы: исследование удара, изучение законов сохранения импульса и механической энергии при ударе.

Основные теоретические положения

Удар – совокупность явлений, возникающих при кратковременном приложении к телу внешних сил, например, при взаимодействии с другим движущимся относительно него телом, связанных со значительным изменением его скорости за очень короткий промежуток времени.

Абсолютно неупругим называют такой удар, после которого скорости обоих соударяющихся тел оказываются одинаковыми.

Абсолютно неупругий удар характеризуется тем, что потенциальной энергии деформации не возникает – кинетическая энергия тел полностью или частично превращается во внутреннюю энергию. При абсолютно неупругом ударе выполняется лишь закон сохранения импульса и имеет место закон сохранения суммарной энергии различных видов – механической и внутренней.

Абсолютно упругим называется такой удар, при котором механическая энергия тел не переходит в другие, немеханические, виды энергии. Потенциальная энергия упругой деформации вновь переходит в кинетическую энергию, и тела разлетаются со скоростями, величина которых определяется двумя условиями – сохранением полной энергии и сохранением полного импульса системы тел. Рассмотрим центральный абсолютно упругий удар двух шаров.

Удар называется центральным, если шары до удара движутся вдоль прямой, проходящей через их центры.

Пусть шары массами  и  движутся до соударения со скоростями  и , а после соударения со скоростями  и (рис. 5.1). Согласно закону сохранения импульса

.

Выберем ось x в направлении движения шаров, тогда в проекции на эту ось закон сохранения импульса принимает вид

                           .                                   (5.1)

На основании закона сохранения энергии имеем

                   .                                        (5.2)

Сгруппировав слагаемые с одинаковыми индексами, перепишем эти равенства в виде

                              ,                                      (5.3)

                      .                                    (5.4)

Поделив (5.4) на (5.3), получим

                                                                                (5.5)

или

                               .                                              (5.6)

Таким образом, при абсолютно упругом ударе относительная скорость шаров остается неизменной величиной.

Решая совместно уравнения (5.5) и (5.3), получим

                           ,                                            (5.7)

                           .                                            (5.8)

Рассмотрим два частных случая.

1. Сумма импульсов обоих шаров до ударов равна нулю, то есть

                              ,                                             (5.9)

тогда , ,

отсюда, применяя (5.9), находим: , , то есть скорости обоих шаров при ударе только изменяют свой знак.

2. Один шар до удара покоится . Тогда

                                  ,          .

После удара второй шар двинется в ту же сторону, куда двигался первый до удара. Скорость  и поведение первого шара зависит от соотношения масс шаров.

а) Если , то первый шар продолжает двигаться в том же направлении, что и до удара, но с меньшей скоростью. Скорость второго шара после удара больше, чем скорость первого до удара.

б) Если , то направление движения первого шара при ударе изменяется – шар отскакивает обратно. Второй шар движется в ту сторону, в которую двигался первый до удара, но с меньшей скоростью.

в) Массы шаров одинаковы  , тогда  , , то есть шары при ударе обмениваются скоростями. В случае абсолютно неупругого удара:

 

                           ,                                (5.10)

где  – одинаковая для обоих шаров скорость после удара.

Из (5.10) следует, что  .                                      (5.11)

В частном случае, когда массы шаров равны, .

В случае нецентрального удара можно разложить скорости шаров на составляющие  и  в направлении линии центров и  и  в перпендикулярном направлении, а затем написать два уравнения, выражающие закон сохранения импульса для соответствующих составляющих:

                                ,                            (5.12)

                         .                               (5.13)

Так как , то закон сохранения энергии после сокращения на множитель ½ можно написать в виде

               .         (5.14)

Для четырех неизвестных компонент скорости , ,  и получили только три уравнения. Но, поскольку мы сделали предположение, что энергия при ударе сохраняется, мы должны считать, что силы трения отсутствуют, то есть шары абсолютно гладкие. Из этого следует, что при ударе не могут измениться тангенциальные составляющие скоростей, так как для этого нужны тангенциальные силы, которые между абсолютно гладкими шарами возникнуть не могут. Поэтому вместо (5.13) можно записать

.

Соответствующие слагаемые в (5.14) сократятся, и для нормальных составляющих мы получим два уравнения:

                        .                               (5.15)

Эти уравнения совершенно аналогичны тем, которые были получены для центрального удара. Таким образом, при нецентральном абсолютно упругом ударе гладких шаров нормальные составляющие скоростей ведут себя так же, как при центральном ударе; тангенциальные же составляющие не изменяются.

В случае не абсолютно упругого удара часть кинетической энергии шаров при соударении переходит в энергию остаточной деформации. Тогда . Отсюда можно получить, что , то есть при неупругом ударе относительная скорость их меняет свое направление на противоположное, уменьшаясь в то же время по абсолютной величине .

Неупругий удар сопровождается остаточной деформацией. Если пренебречь всякого рода сопротивлениями, закон сохранения энергии для удара двух одинаковых шаров запишется так

                      ,                           (5.16)

где  – энергия остаточной деформации одного шара, относящаяся к одному соударению.

Экспериментальная установка и методика измерений

Схема лабораторной установки показана на рис. 5.3. К штативу 3 на бифилярных подвесах 4 и 5 прикреплены два шара 1 и 2. Бифилярный подвес используется для исключения вращения шаров. Шарики подвешены так, что их центры находятся на одном уровне, а сами шарики соприкасаются.

На столе под шариками в плоскости их колебания размещена линейка 6 (рис. 5.3).

Отведем один из шаров (например, большой) на некоторый угол θ (рис. 5,4) и отпустим без начальной скорости. Отклоненный шар будет двигаться вниз, разгоняясь, при этом его потенциальная энергия будет переходить в кинетическую. Пусть столкновение со вторым шаром происходит в тот момент, когда подвес первого шара становится вертикально. Если удар происходит достаточно быстро, так, что нити во время удара не успевают отклониться на заметный угол, то в направлении горизонтальной оси x не возникает внешних сил и выполняется закон сохранения импульса в проекции на эту ось

                                     .                                       (5.17)

По закону сохранения механической энергии (рис. 5.3)

             ,                 (5.18)

где  – масса шара,  – ускорение свободного падения,  – высота шара в отведенном положении относительно нижней точки траектории,  –  скорость первого шара в нижней точке перед соударением со вторым. Из рис. 5.4. видно, что , где  – расстояние от точки подвеса до центра тяжести шара.

При достаточно малых отклонениях (≤ 5°)

                                 .

Тогда с учетом приближенного равенства , где x1 – горизонтальное смещение шара, можно записать

                                                .                                        (5.19)

Из соотношений (5.18) и (5.19) получаем

                                     .                                            (5.20)

После удара оба шарика отклонятся от положения равновесия на расстояния  и  и приобретут скорости u1 и  u2:

                       ,     .                                  (5.21)

Подставляя эти соотношения в закон сохранения импульса (5.17), после несложных преобразований получаем

                                                                               (5.22)

Задание 1. Проверка соотношения (5.22).

Экспериментально проводится в следующей последовательности: большой шарик отклоняется из положения равновесия на фиксированную величину x1, и после соударения по шкалам визуально определяются отклонения шаров  и . Опыт повторяют 5–7 раз.

Если в эксперименте отклоняется шарик меньшей массы, то при ударе о шар большей массы он отскакивает в противоположную сторону.

В этом случае ,         ,          .

После подстановки в закон сохранения импульса получим

                                  .                                           (5.23)

Задание 2. Проверка соотношения (5.23).

Эксперимент проводят точно так же, как и в предыдущем случае.

Задание 3. Реальные тела являются промежуточными между телами абсолютно упругими и абсолютно неупругими, поэтому при соударении реальных тел всегда имеют место и упругие, и остаточные деформации. Коэффициент  восстановления скорости определяется как отношение относительной скорости шаров после удара к относительной скорости шаров до удара:

                         .                                        (5.24)

В случае первоначального отклонения большего шара формула (5.24) с учетом (5.20) и (5.21) преобразуется к виду

                                  .                                       (5.25)

Для абсолютно упругого удара =1. При столкновении реальных шаров <1. При ударе стальных шаров  = 0,56, для шаров из слоновой кости  = 0,89, для свинцовых шаров  близко к нулю.

В случае первоначального отклонения меньшего шара формула (5.25) с учетом (5.21) и (5.22) преобразуется к виду

                                .                                   (5.26)

Кроме коэффициента восстановления скорости соударение тел характеризуется коэффициентом  восстановления энергии, равным отношению кинетической энергии тел после удара к их кинетической энергии до удара:

                                      .                                    (5.27)

Учитывая, что скорость второго шара до удара  = 0 и подставляя для скоростей выражения (5.20) и (5.21), находим рабочую формулу для коэффициента восстановления энергии:

                                        .                                     (5.28)

Обработка результатов эксперимента

1.  Найдите средние значения величины отскока шаров после удара  и  по формулам (5.22) и (5.23), соответственно.
2.  Используя средние значения  и  по формулам (5.25),(5.26) и (5.28) определите коэффициенты восстановления скорости  и энергии .
3.  По методике расчета случайных погрешностей прямых измерений  найдите погрешности измерения отклонений  и .
4.  Найдите погрешность определения  по методике вычисления погрешностей косвенных измерений:

а) для случая отклонения большего шара

                     ;                                   (5.29)

б) для случая отклонения меньшего шара    

                              .                                  (5.30)

5. Сравните полученное из эксперимента значение x1 с учетом его приборной погрешности, то есть  со значением x1, рассчитанным по формуле (5.22) или (5.23). Приборную погрешность  определите по цене деления линейки.

6. Погрешность определения коэффициента восстановления  скорости определяется по формуле

                  .                              (5.31)

7. Погрешность определения коэффициента восстановления  энергии определяется по формуле

              .                    (5.32)

Лабораторная работа  6

Коэффициент поверхностного натяжения

Цель работы: изучение основных свойств жидкости, знакомство с некоторыми экспериментальными методами измерения коэффициента поверхностного натяжения жидкости.

Основные теоретические положения 

По своим свойствам жидкости похожи и на газы и на твёрдые тела. Этот двойственный характер связан с особенностью движения молекул жидкости. В твердом теле молекулы составляют кристаллическую решетку и колеблются около своего положения равновесия (тепловое их движение). В жидкостях среднее расстояние между молекулами больше, чем у кристаллов, и поэтому молекулы жидкости могут отходить от своих правильных положений. Молекулы жидкости совершают колебания около временных положений равновесия.

Побыв в таком положении некоторое время, молекула «перескакивает» в другое место и снова какое-то  время живет в этом месте (совершая колебания) «оседлой жизнью». В «оседлом» состоянии молекулу удерживают упругие силы. Эти упругие силы обусловлены действием соседних молекул расположенных на близком расстоянии. Молекулярные силы очень быстро убывают с увеличением расстояния. Если по отношению к какой - то молекуле М (рис. 6.1), находящейся внутри жидкости, соседние молекулы расположены симметрично, то равнодействующая R всех сил, приложенных к молекуле М, равна нулю   R = 0. Однако вследствие теплового движения равновесие нарушается, и молекула приходит в движение под влиянием равнодействующей силы R ≠ 0 . Силы притяжения между молекулами жидкости  быстро убывают с увеличением расстояния. Они практически обращаются в нуль уже на расстоянии порядка 109 м. Поэтому результат воздействия на каждую молекулу определяется только ближайшими ее соседями. Он существенно зависит от того, где находится рассматриваемая молекула. Если последняя расположена внутри жидкости (на расстоянии, большем чем 109 м от границы жидкости), то силы взаимодействия со всеми окружающими ее молекулами в среднем уравновешиваются. В отличие от этого, среднее значение силы, действующей на молекулу поверхностного слоя жидкости толщиной порядка 109 м, не равно нулю; это обусловливается тем, что молекула, расположенная на поверхности, частично граничит с молекулами той же жидкости, а частично −  с молекулами другой среды, например воздуха и пара или стенки. Вследствие разных плотностей и природы молекул сила, действующая на выделенную молекулу жидкости со стороны другой среды, отличается от силы ее взаимодействия с молекулами жидкости. В итоге результирующая сила, действующая на каждую молекулу поверхностного слоя, направлена либо внутрь жидкости, либо в сторону граничащей с ней среды. Поэтому при перемещении молекул из поверхностного слоя в глубь жидкости или наоборот из глубины жидкости на поверхность совершается работа. Эта работа тем больше, чем больше различие между силами взаимодействия молекул поверхностного слоя с молекулами жидкости и молекулами граничащей среды.

Молекулы жидкости, расположенные на поверхности, находятся в особом состоянии, например молекулы М1 и М2. Действие на эти молекулы со стороны молекул жидкости больше, чем со стороны молекул пара или воздуха, и поэтому равнодействующая всех действующих на молекулу М1 и М2 молекулярных сил направлена внутрь жидкости нормально к ее поверхности. Отсюда следует, что на все молекулы, расположенные в тонком поверхностном слое, действуют силы, стремящиеся втянуть их внутрь жидкости. Благодаря этому поверхностный слой давит с большой силой на жидкость, создавая в ней так называемое внутреннее или молекулярное давление. Это давление очень велико (для воды, например, около 11∙108     н/м2).

Молекулы поверхностного слоя жидкости обладают избытком энергии сравнительно с молекулами, находящимися внутри жидкости. Эта избыточная энергия называется свободной поверхностной энергией или поверхностной энергией. Указанными свойствами поверхностного слоя обусловлено особое его состояние, которое подобно состоянию натянутой упругой пленки, стремящейся сократить свою поверхность до малых размеров.

Это стремление жидкости сократить свою свободную поверхность называется поверхностным натяжением.

Силы поверхностного натяжения  F направлены по касательной к поверхности жидкости и действуют нормально к любой линии, проведенной на этой поверхности.

Для количественной характеристики силы поверхностного натяжения жидкости вводят коэффициент поверхностного натяжения α, который численно равен силе F, действующей на единицу длины произвольной линии L, мысленно проведенной на  поверхности жидкости:

                                             .                                                    (6.1)

В этом случае коэффициент поверхностного натяжения измеряется в ньютонах на метр (н/м).

Из рассмотрения свойств поверхностного слоя можно показать, что коэффициент поверхностного натяжения численно равен свободной поверхности энергии W, рассчитанной на квадратный метр поверхности жидкости S: .

Благодаря поверхностному натяжению любой объём жидкости стремится уменьшить площадь поверхности, уменьшая таким образом и потенциальную энергию. Крошечные капли воды имеют в воздухе почти сферическую форму, поскольку для сферы характерно меньшее отношение площади поверхности к объёму, чем для любой другой геометрической формы.

Коэффициент поверхностного натяжения различен для разных жидкостей. Он зависит от рода жидкости, температуры (уменьшается с повышением температуры) и от степени чистоты поверхности (изменяется от малейшего загрязнения).

Существование поверхностного натяжения приводит к тому, что свободная поверхность жидкости ведёт себя так, как будто она сделана из упругой оболочки. Однако существует большое отличие между эластичностью этой оболочки, определяемой поверхностным натяжением, и эластичностью вещества типа резины. В случае плоской поверхности жидкости сила натяжения не зависит от того, насколько поверхность растянута. Для того чтобы увеличить площадь поверхности, вытягивая в поверхностный слой всё новые и новые молекулы, необходимо прикладывать постоянную силу. С другой стороны, чтобы растянуть резину, приходится прикладывать силу, пропорциональную растяжению.

     До сих пор мы рассуждали о поверхности между жидкостью и газом. У края сосуда жидкость находится в контакте и с твёрдым телом, и с газом. На рис. 6.3 показаны три различных случая.

В первом случае (рис. 6.3 а) взаимодействие молекул жидкости с твердым телом достаточно сильно, чтобы изогнуть жидкость кверху на границе с твердым телом. В этом случае обычно говорят, что жидкость смачивает поверхность твердого тела.

Такая ситуация характерна для воды, соприкасающейся со стеклом. Во втором случае (рис.6.3 б) результирующая сила, действующая на жидкость на границе с твердым телом, направлена внутрь жидкости. Это не смачивающаяся жидкость. Такая ситуация характерна для ртути в стеклянном сосуде. В третьем случае (рис. 6.3 в) поверхность жидкости перпендикулярна стенке. Так ведет себя вода в сосудах из серебра и некоторых видов пластмасс.

Изогнутая поверхность жидкости в сосуде называется мениском. При взаимодействии со стенкой сосуда силы поверхностного натяжения стремятся либо поднять уровень жидкости, либо опустить его. Это называется капиллярным эффектом.

Капиллярные явления.

В узких стеклянных трубках, капиллярах, опущенных в жидкость, хорошо заметно поднятие или опускание жидкости. Поверхностная пленка жидкости в трубке под действием молекулярных сил жидкости и стекла принимает вогнутую форму  (вогнутый мениск). На такой искривленной поверхности силы поверхностного натяжения вызывают добавочное давление ∆p, обусловленное кривизной поверхности, направленное всегда в сторону вогнутой поверхности.       

Название связано с тем, что высота подъема жидкости велика в достаточно узких трубках, называемых капиллярами.

У верхнего края, где жидкость касается стекла, форма её поверхности очень похожа на полусферу мыльного пузыря, которую мы рассматривали(рис.  6.4). Сила поверхностного натяжения направлена вдоль поверхности жидкости. Вертикальная составляющая этой силы равна

                                     . 

Она уравновешивается силой тяжести столба жидкости с плотностью : . Таким образом, имеем   . Следовательно

                                    .                                             (6.2)

Если жидкость в капилляре  не смачивающая, уровень её в капилляре оказывается ниже уровня в жидкости в широком сосуде. Это в точности такой же эффект, и описывается он той же формулой (6.2).  

Описание экспериментальной установки и последовательность

проведения измерений

Исследуемая жидкость находится в сосуде А. Кольцо В, изготовленное из материала, хорошо смачиваемого этой жидкостью, подвешено на пружине С.

1. Определить коэффициент упругости пружины k, для чего на чашечку 2 положить груз m и отметить растяжение пружины x. Вычислить k по формуле

                                                   (6.3)

Измерения провести 3−4 раза с разными грузами и затем определить среднее значение .

2.  Измерить длину пружины , затем кольцо опустить в сосуд с водой. Сосуд опускать вниз до отрыва кольца от воды. Измерить длину пружины  в момент отрыва кольца от воды. Эксперимент провести 5−6 раз.

1.  Измерить штангенциркулем наружный и внутренний диаметры кольца D и d, а затем определить сумму наружной и внутренней длин окружностей кольца L

                                           ,                                           (6.4)

а затем найти коэффициент поверхностного натяжения

                                        .                                               (6.5)

Обработка результатов эксперимента

1.  Величина полной погрешности определения  определяется по формуле

                             ,                                   (6.6)

где

                                ,                                     (6.7)

                                                   ,                                                        (6.8)

 

где  − приборная погрешность линейки.

Погрешности и  определяются по методике расчета погрешностей прямых измерений. 

2. Результат представить в виде .

Определение коэффициента поверхностного натяжения методом поднятия жидкости в капилляре

Капилляр вставляется в широкий сосуд с исследуемой жидкостью. С помощью масштабной линейки определяется высота подъёма жидкости h. Этот опыт проводится не менее 5 раз.

Если известен радиус r капилляра, то сила поверхностного натяжения:                    

                                                                                        (6.9)

Сила тяжести столба жидкости равна , а так как F=P, то получаем , то есть

                                     .                                              (6.10)

Обработка результатов и расчёт погрешностей

1.  Погрешность величины h определить по методике расчёта погрешностей прямых многократных измерений, задавая доверительную вероятность  и коэффициент Стьюдента.
2.  Погрешность косвенных измерений величины a рассчитать по формуле

                                       .                                              (6.11)

1.  Результат записать в виде: .

Представляет интерес сравнение величин коэффициентов поверхностного натяжения одной и той же жидкости, полученных различными методами, и погрешностей их определения.

 

Лабораторная работа 7

ИЗМЕРЕНИЕ ГАЗОВОЙ ПОСТОЯННОЙ

Цель работы: изучение газовых законов, экспериментальная проверка уравнения состояния идеального газа, ознакомление с работой газового термометра.

Основные теоретические положения

В молекулярно-кинетической теории объектом исследования является идеализированная модель реального газа − идеальный газ. Идеальным газом называется газ, между молекулами которого отсутствуют силы взаимодействия. При этом принимается, что при соударениях между собой и со стенками сосуда молекулы такого газа ведут себя как абсолютно упругие шарики конечных, но весьма малых размеров. Эти соударения молекул происходят по законам абсолютно упругого удара.

Величинами, определяющими состояние газа, являются: давление р, под которым он находится, его температура Т , объем V, занимаемый определенной массой газа М. Величины p, V, T, M называются параметрами состояния. Давлением Р называется физическая величина, равная пределу отношения численного значения нормальной силы , действующей на единицу поверхности , к величине этой поверхности:

 

Единицей давления в системе СИ является паскаль ([P]=[F]/[S]= H/=Па)

Температурой называется физическая величина, характеризующая степень нагретости тела.

Параметры состояния связаны между собой различными газовыми законами.

Если газ находится при постоянной температуре T=const, то объем газа и давление связаны законом Бойля-Мариотта  pV=const.

При постоянном объеме − это закон Шарля, в котором  − термический коэффициент давления, и − давление газа при начальной и конечной температуре.

При постоянном давлении объем газа пропорционален температуре и определяется законом Гей–Люссака: , где термический коэффициент объемного расширения,  − объемы газа при начальной и конечной температуре.

Теперь возвращаемся к уравнению состояния идеального газа, то есть найдём связь между P, V и T. Рассмотрим определённую массу газа m, которая заполняет объём , имеет давление  и находится при температуре . Пусть в другом состоянии та же масса газа характеризуется объёмом, давлением и температурой: , , . Установим на основании законов Бойля-Мариотта, Гей-Люссака и Шарля связь между , ,  и , , . Для этого сначала газ из состояния ,  и  при постоянном давлении  нагреем до температуры . По закону Гей-Люссака  . Так как , то . Из этого состояния в окончательное состояние, характеризующееся параметрами , , , его можно перевести изотермическим изменением объёма, для которого по закону Бойля-Мариотта имеем: . Подставляя , получим  , то есть , откуда следует, что при изменении состояния данной массы газа величина PV/T остаётся постоянной, то есть PV/T=B.

Если это соотношение относить к одному молю, то постоянная В будет иметь одно и то же значение для всех газов. Эта общая для всех газов постоянная обозначается R и носит название универсальной газовой постоянной. Вводя в предыдущую формулу вместо объема V молярный объем Vо, то есть объем одного моля газа, получим

 

                                    .                                               (7.1)

Эта формула представляет собой уравнение состояния идеального газа и носит название уравнения Менделеева-Клапейрона.

Уравнение Менделеева-Клапейрона, справедливое для одного моля газа, можно обобщить и на любую массу. Если — молярная масса и при некотором данном давлении и температуре 1 моль газа занимает объем , то при том же давлении и температуре т граммов газа займут объем . Тогда  и, подставляя в уравнение Менделеева-Клапейрона (7.1), получим

                                      .                                              (7.2)

В работе предлагается на опыте убедиться в справедливости формулы (7.2), а также определить универсальную газовую постоянную.  

Описание лабораторной установки и последовательность проведения измерений

Прибор состоит из стеклянной трубки 1, запаянной с одного конца и газового термометра Жоли, частями которого являются: соединительная резиновая трубка 2, смотровая стеклянная трубка 3, резиновый шланг 4, стеклянная трубка 5; трубка 7, соединенная с резервуаром 8. Все стеклянные трубки имеют одинаковое сечение. Прибор крепится на штативе 6 и заполняется водой так, чтобы ее уровень располагался посредине трубок 3 и 5. Уровень воды в трубке 3 отмечается резиновым колечком.

Задание 1. Проверка уравнения состояния идеального газа (7.2).

При равенстве уровней воды в трубках 3 и 5 измеряется длина воздушного столба  от уровня воды в трубке 1. Объём воздуха пропорционален длине столба  плюс объём колбы , то есть . Давление воздуха равно атмосферному . Температура воздуха  равна температуре воздуха в лаборатории и определяется по термометру. Параметры указанного состояния , , , а величина .   

Включается нагреватель, и температура воды в стакане увеличивается до . При этом уровень воды в трубке 5 поднимается, то есть газ в колбе 1 расширяется и его часть  выходит из объёма колбы. Если перемещать трубку 5 вверх − вниз на величину , то можно добиться равенства уровня воды в трубках 3 и 5. Тогда давление воздуха в колбе 1 будет равно атмосферному давлению , а длина воздушного столба или объём , где ,  − поперечное сечение трубки. Получаются вторые данные , , . Далее вода в стакане нагревается до температуры  и проделывается то же, что и с холодной водой. Получается третий набор данных: , , . Все полученные данные измерений заносятся в таблицу.

Величина   (j=1,2) рассчитывается следующим образом. В каждом эксперименте при нагревании колбы до температуры  объём газа в ней увеличивается на , и при этом высота жидкости в манометре изменяется на  . Поэтому на основании уравнения (7.2)

                                       ,

откуда изменение объёма равно , то есть , а .

Обработка результатов и расчёт погрешностей

1.  Приборную погрешность величины  определить по формуле

                    .                        (7.3)

1.  Результат представить в виде  .
2.  Погрешность величины  (j=1,2) рассчитать по формуле

 . (7.4)

1.  Результат представить в виде: , .
2.  Сравнить величины , ,  и сделать вывод о формуле (7.2).

Задание 2. Определение универсальной газовой постоянной

Обработка результатов и расчёт погрешностей.

1.  Величину газовой постоянной для двух случаев j 1,2 рассчитать по формуле

                                          ,                                                (7.5)

считая, что величины  и  являются приборными константами.

1.  Погрешность  вычислить с учётом зависимости (7.4) по формуле

                                                .                                                         (7.6) 

1.  Результат представить в виде  , j=1,2.
2.  Сравнить величины  и  с табличным значением R.

Задание 3. Определение газовой постоянной методом измерения объема и давления паров жидкости.

Если в сосуд известного объема ввести определенную массу легко испаряющейся жидкости, а после того, как она полностью испарится, измерить, насколько увеличится давление внутри сосуда, то, зная молекулярную массу жидкости и температуру, можно вычислить R  по формуле

                                                                                  (7.7)

Установка (рис. 7.3) состоит из стеклянного сосуда 1, закрытого резиновой пробкой 3 с двумя отверстиями: в одно вставлена стеклянная трубка 2, в другое − 4 микробюретка с ацетоном. На верхний конец микробюретки 5 надета резиновая трубка с винтовым зажимом 6. Конец трубки закрыт пробкой 7. Сосуд 1 соединен с левым коленом водяного манометра 10 с помощью резиновой трубки 8 и стеклянного тройника с краном 9. Правое колено манометра подвижно. Его положение фиксируется зажимом 11.

В сосуд вводится ацетон из микробюретки: ац= 0,058 кг/моль, 790 кг/м3,

                                    ,                                                 (7.8)

где  Vац – объем ацетона, введенного в сосуд.

Так как парциальное давление паров ацетона измеряется водяным манометром по разности уровней воды в его коленах, то

                                                                                     (7.9)

где разность уровней воды в коленах манометра.

Учитывая (7.8) и (7.9), можно записать

                                                                     (7.10)

Первый сомножитель в (7.8) является величиной постоянной, второй − постоянен для конкретных условий проведения опыта при постоянной температуре и объеме сосуда. Таким образом определение R сводится к измерению объема жидкого ацетона, введенного в сосуд, и разности уровней воды в коленах манометра, обусловленной давлением паров ацетона. Точный объем сосуда с учетом объема резинового шланга, соединяющего сосуд с манометром и объема трубки манометра до уровня нулевой отметки написан на стенке сосуда. Работа выполняется в такой последовательности:

1. Измеряется объем ацетона микробюретке.

2. Открывается кран у тройника 9 и перемещением правого колена  манометра уровень воды устанавливается на нулевую отметку шкалы. После этого закрывается кран 9.

3. Весь ацетон из микробюретки выливается в сосуд, в результате чего изменяются показания манометра. После того, как весь ацетон испарится, показания манометра перестанут изменяться.

4. Передвижением правого колена манометра устанавливается уровень воды в левом колене на нулевую отметку. Это необходимо сделать для  сохранения объема воздуха в сосуде и трубках таким же, как в начале опыта. Тогда манометр покажет только парциальное давление паров ацетона, так как температура не изменилась.

5. По шкале манометра отсчитывается разность уровней воды и в его коленах и данные записываются в таблицу.

Обработка результатов

1. Газовая постоянная вычисляется по формуле (7.11).

2. Так как измеряется только одна переменная  один раз, то предельная погрешность косвенных измерений величины R определяется по формуле

                     ,                             (7.11)

где  ,  и  − систематические погрешности определения разности уровней в манометре после испарения ацетона, температуры и объёма ацетона.

3. Сравниваются величины газовой постоянной, полученные разными методами, и погрешности этих методов.

4.  Если измерения проводятся несколько раз, то процедура расчёта погрешностей несколько отличается. В этом случае при измерениях изменяются две величины: , . Поэтому

                        ,                                      (7.12)

где погрешность величины / необходимо определить по методике расчёта погрешностей прямых многократных измерений, задавая доверительную вероятность  и коэффициент Стьюдента.

Лабораторная работа 8

ТЕПЛОЕМКОСТЬ ЖИДКОСТИ

Цель работы: изучение классической теории теплоемкости, экспериментальное определение теплоемкости жидкости калориметрическим методом.                                                                       

Основные теоретические положения

Количество независимых координат, характеризующих положение материального объекта в пространстве, называется числом его степеней свободы. Молекулу одноатомного идеального газа можно рассматривать как материальную точку, так как ее масса сосредоточена в ядре малого размера. Такая молекула (атом) имеет три степени свободы, то есть для описания ее поступательного движения требуется три независимых координаты. Для того чтобы охарактеризовать положение в пространстве двухатомной молекулы, состоящей из жестко связанных атомов, необходимо задать пять независимых координат. Из них три служат для описания ее поступательного движения, а две характеризуют вращательное движение вокруг осей и (рис. 8.1). Трехатомная молекула имеет три вращательные степени свобода. Реальные молекулы не являются системами жестко связанных атомов. Так как атомы могут колебаться друг относительно друга,  появляются дополнительные колебательные степени свободы.   

Одним из основных положений классической молекулярно-кинетической теории является закон равномерного распределения энергии по степеням свободы: на каждую поступательную, а также вращательную степень свободы газовой молекулы приходится одинаковая энергия, равная . При колебательном движении молекулы имеют и кинетическую и потенциальную энергию. При этом если колебания гармонические, то и на основании закона равнораспределения энергии по степеням свободы полная энергия, приходящаяся на одну колебательную степень свободы, равна . Она вдвое превышает среднюю энергию на одну степень свободы поступательного или вращательного движения.

Если считать, что в газах, жидкостях и твердых телах молекулы колеблются независимо друг от друга, то на три колебательные степени свободы каждой молекулы приходится энергия

                                   .                                                 (8.1)

Полная внутренняя энергия одного моля такой системы молекул равна:

                                                            (8.2)

где  − число Авогадро, − универсальная газовая постоянная.

Молярной теплоемкостью называется количество энергии, поглощаемой одним молем вещества при нагревании на 1 К, то есть

                                                                      (8.3)

Это закон Дюлонга и Пти: молярные теплоемкости химически простых веществ одинаковы и не зависят от температуры.

Закон Дюлонга и Пти хорошо выполняется при комнатной температур. Для более низкой температуры наблюдаются отклонения, связанные с тем, что энергию колебательного движения молекул нельзя вычислять на основании закона о равнораспределении энергии по степеням свободы. Теплоемкость в этой области уменьшается, стремясь к нулю при .

Качественное согласие с результатами эксперимента было достигнуто в теории Эйнштейна, в которой предполагалось, что молекула представляет собой не классический, а квантово-механический гармонический осциллятор, средняя энергия которого определяется соотношением:

                                    ,                                  (8.4)

где  − приведенная постоянная Планка,  − частота гармонического осциллятора. Используя для внутренней энергии кристалла формулу (8.2) и дифференцируя по температуре, находим молярную теплоемкость:

                                   .                                       (8.5)

При высоких температурах  из (8.5) имеем , что совпадает с законом Дюлонга и Пти (8.2). При низких температурах

                                                                       (8.6)

Выражение (8.6) при приближается к нулю по экспоненциальному закону (рис. 8.2, левая часть графика).

Теория Эйнштейна лишь качественно совпадает с результатами эксперимента в области низких температур. Строгая теория, описывающая довольно сложная и ее трудно реализовать для структур со сложными молекулами, например, для органических жидкостей. Поэтому на практике применяются экспериментальные методы определения теплоемкости, в частности, калориметрический метод.

Описание экспериментальной установки

Калориметр представляет собой сосуд 1, стенки которого теплоизолированы между собой с помощью прокладки из теплоизолирующего материала 2, а также от окружающей среды крышкой 3. В сосуд помещается исследуемое вещество 4 (в нашем случае жидкость), температура которой определяется термометром 5. Нагревание жидкости осуществляется нагревателем 6, мощность которого определяется по току, регистрируемому стрелочным прибором (рис. 8.3). Для изменения тока применяется реостат R. Для улучшения условий теплообмена жидкость в эксперименте перемешивается специальной мешалкой 7, которая вращается электродвигателем.

Теплота нагревателя расходуется на нагревание жидкости , калориметра со всеми его деталями, термометром, мешалкой и прочим , также тепловые потери на излучение, неидеальность теплоизоляции и другое.   

Уравнение теплового баланса записывается так

                  (8.7)

Теплоемкость исследуемой жидкости в интервале температур от до определим как количество тепла , необходимое для нагревания единицы ее массы на 1 градус Кельвина, то есть

                                                                                 (8.8)

Поэтому

                                                                                              (8.9)

С учетом этого уравнение теплового баланса записывается в виде

                                                                (8.10)

Если бы тепловые потери отсутствовали, , то нагревание жидкости произошло бы до более высокой температуры , и тогда уравнение теплового баланса (8.10) перепишется в виде

                                                                          (8.11)

Пусть , где  - постоянная калориметра, которую в дальнейшем надо определить.

Тогда из формулы (8.11) получим

 

                                                                          (8.12)

Отсюда теплоемкость жидкости в калориметре  

                                                                             (8.13)

Таким образом, для определения теплоемкости исследуемой жидкости необходимо знать температуру и постоянную калориметра . Найти их можно следующим образом.

Рассмотрим процесс нагревания жидкости в калориметре. До включения нагревателя температура всех узлов установки равна температуре окружающей среды (линия а-b, рис. 8.4). При включении в момент нагревателя температура возрастает до значения по кривой b-d. После выключения нагревателя происходит процесс охлаждения, характеризуемый дифференциальным уравнением:

                                                                             (8.14)

где − постоянная охлаждения.

Согласно (8.14) скорость убывания температуры пропорциональна разности температур установки и окружающей среды.

Из (8.14) находим

                                                                              (8.15)

Выполняя интегрирование, получим

                                                                            (8.16)

где А −  константа интегрирования, которая должна быть определена из начального условия :

                                                                         (8.17)

Из (8.16) и (8.17) находим

                                                                (8.18)

что соответствует экспоненциальному участку кривой d-e.

Если бы потери отсутствовали, то процесс нагревания происходил бы по кривой a-b-c до температуры , а охлаждение – по кривой c-d-e в соответствии с экспоненциальной зависимостью (8.18). Таким образом величину температуры можно найти из (8.18) при по формуле

                                                               (8.19)

Величина постоянной  находится по экспериментальному значению температуры на участке охлаждения d-e, например, в момент времени :

                                                                             (8.20)

Чтобы найти постоянную калориметра, необходимо провести дополнительный эксперимент с жидкостью, теплоемкость которой хорошо известна, например с водой. Тогда из уравнения теплового баланса (8.12) можно найти постоянную калориметра :

                                                                         (8.21)

где  − температура точки с (рис. 8.4) при нагревании воды,  − средняя теплоемкость воды в интервале , масса воды в калориметре.

Методика эксперимента

1. В калориметр заливается вода при комнатной температуре

2. Одновременно включается нагреватель, мешалка и секундомер, регистрируется ток через нагреватель, через некоторое время (порядка минуты) фиксируется значение температуры. Данные заносятся в таблицу.

3. Когда вода нагреется на 10 градусов, нагреватель выключается. Вследствие инерции нагревателя после выключения тока температура некоторое время возрастает, затем начинает спадать, что также фиксируется, а данные записываются в таблицу.

4. После полного охлаждения воды она выливается из калориметра, который заполняется исследуемой жидкостью и опыт повторяется. Данные заносятся в таблицу.

Обработка результатов

1. По данным полученным в п.1. строится график зависимости температуры от времени нагревания для калориметра с водой.

2. По формуле (8.20) определяется величина .

3. По формуле (8.19) вычисляется температура .

4. По формуле (8.21) рассчитывается постоянная калориметра.

При этом величина определяется по формуле

                                                                                     (8.22)

где  − момент времени отключения нагревателя,  − полное сопротивление цепи нагревателя, указанное на стенде.

5. По данным получившимся в п. 2 строится график зависимости температуры от времени нагревания для калориметра с исследуемой жидкостью.

6. По формуле (8.20) находится величина .

7. По формуле (8.19) вычисляется температура .

8. По формуле (8.13) и найденному ранее значению постоянной калориметра вычисляется теплоемкость исследуемой жидкости. При этом рассчитывается по формуле (8.22).

9.  По методике расчета погрешностей косвенных измерений осуществить расчет погрешности постоянной охлаждения для воды по формуле:

      (8.23)

где и  − систематические погрешности измерения времени и температуры.

10. Найти погрешность определения температуры  для воды:

(8.24)

11. Для воды определить погрешность :

                               ,                             (8.25)

где - погрешность тока, определяемая классом точности амперметра.

12. Определить погрешность постоянной калориметра :

               .               (8.26)

13. Найти погрешность определения постоянной охлаждения , температуры  и теплоты нагревателя для исследуемой жидкости по формулам (8.23), (8.24) и (8.25).

14. Вычислить погрешность определения теплоемкости исследуемой жидкости по формуле

          .                (8.27)

15.Представить окончательный результат в виде

                                   ,                                              (8.28)

где − значение теплоемкости исследуемой жидкости полученное по формуле (8.13).

Лабораторная работа 9

КОЛЕБАНИЯ СТРУНЫ

Цель работы: изучение волновых явлений, условия существования стоячих волн, исследование упругих свойств струны.

Основные теоретические положения

Пусть точка, совершающая колебания, находится в среде, все частицы которой связаны между собой. Тогда энергия колебаний точки может передаваться окружающим точкам, вызывая их колебания. Явление распространения колебаний в среде называется волной. При этом колеблющиеся частицы не перемещаются с распространяющимся колебательным процессом, а колеблются около своих положений равновесия.

Если в неограниченной среде беспрепятственно распространяется единственная волна, то она называется бегущей. Составим уравнение бегущей волны, позволяющее определять смещение любой точки волны в любой момент времени.

Рассмотрим непрерывную однородную среду  − струну, которая на конце x=0 присоединена к источнику гармонических колебаний в момент времени t’:D(t’)=Asint’. Найдём смещение элементов струны, как функцию координаты x и времени t, то есть функцию . Очевидно, что для точки x=0, =D(t’)=Asint’ (рис. 9.1). Предположим, что бегущее по струне возмущение распространяется с некоторой скоростью . Смещение элемента струны x в момент t равно смещению элемента x=0 в момент t’  =, если расстояние между ними равно расстоянию, которое возмущение проходит за время t-t’ со скоростью . Тогда точки x=0 и x=x колеблются в одной фазе: x=(t-t’), , . Поэтому уравнение бегущей синусоидальной волны  == Asint’, то есть

                          .                                      (9.1)

Преобразуем функцию (9.1): . Обозначим =k и назовём его волновым числом, тогда =. Следовательно, скорость , . Величину , равную расстоянию, которое возмущение преодолевает за период колебаний, назовём длиной волны, то есть , тогда , .   

Уравнение (9.1) и есть уравнение бегущей одномерной (или плоской) волны. При заданном x оно позволяет определить положение точки (с координатой равновесного положения x) в любой момент времени t. При заданном t оно позволяет определить мгновенные положения всех колеблющихся точек.

Таким образом, видим, что в волновом движении имеет место двоякая периодичность. С одной стороны, каждая частица среды совершает периодическое движение во времени, с другой стороны, в каждый момент времени все частицы располагаются на линии, форма которой периодически повторяется в пространстве.

Определим скорость распространения продольных колебаний вдоль бесконечно длинного стержня с постоянным поперечным сечением. 

При действии на левое сечение силой (рис. 9.2) вблизи этого сечения происходит уплотнение материала стержня, и возникает деформация сжатия. Появляются упругие силы, стремящиеся восстановить первоначальную плотность, в результате чего возникает сжатие соседних областей и таким образом локальное возмущение плотности вблизи левого края стержня распространяется вправо со скоростью . Импульс силы упругости  равен . Если Е − модуль сжатия,  иначе называемый  модулем Юнга, то. За время  деформация распространяется на расстояние . Масса участка стержня, охваченная деформацией, увеличится на  вследствие увеличения плотности материала на . Так как , то . В соответствии со вторым зaконом Ньютона импульс силы упругости равен изменению импульса, то есть . Подставляя все величины, получим

                           или ,                                     (9.2)

где  - погодная плотность материала стержня.

Уравнение (9.1) описывает волну, распространяющуюся в положительном направлении оси ох. При изменении направления распространения волны на противоположное второе слагаемое в аргументе косинуса изменяет знак, так как  заменяется на

                                      .                                      (9.3)

Рассмотрим теперь распространение волны в струне, закрепленной с обеих сторон. При этом волна, движущаяся в одном направлении, достигнув второго закрепленного конца струны, отразится и станет распространяться в противоположном направлении. Таким образом вдоль длины струны возникнет явление наложения волн, распространяющихся в противоположных направлениях. Если свойства среды не изменяются под воздействием распространяющейся волны, то будет выполняться принцип суперпозиции, согласно которому каждая волна распространяется в среде независимо от других. В этом случае результирующее смещение z частиц среды будет определяться как сумма смещений z1 и z2, обусловленных прохождением отдельных волн. В результате будет наблюдаться в различных точках среды усиление или ослабление колебаний в зависимости от фаз приходящих возмущений.

Сложение волн, при котором в разных точках среды образуются усиления и ослабления амплитуды колебаний, называется интерференцией волн. Такая интерференционная картина сохраняется во времени.

Рассмотрим интерференцию двух волн с одинаковой амплитудой, распространяющихся в противоположных направлениях, как в случае струны, закрепленной с обеих сторон. При этом необходимо учитывать следующее явление. После отражения от закрепленного конца отраженная деформация имеет противоположный знак. Это становится понятным, если учесть, что так, как смещение закрепленного конца все время отсутствует, у точки крепления развиваются силы, препятствующие приходящему изгибу струны. Эти силы порождают изгиб противоположного знака, начинающий распространяться в обратную сторону. Поэтому и в отраженной деформации знак смещения изменяется на обратный. Если отражается гармоническая волна, то такое изменение равносильно «потере» полуволны при отражении.

Таким образом, наложение двух волн даст следующее:

.

Используя формулу разности синусов, получим

                                .                                      (9.4)

Это выражение называется уравнением стоячей волны, при этом предполагается режим установившихся колебаний, то есть режим, возникающий после многократного пробега волн между креплениями струны.  Из (9.4) видно, что в стоячей волне все точки среды (любое значение x) колеблются по гармоническому закону с круговой частотой .

Амплитуда колебаний различна для разных точек и определяется из (9.4) следующим образом:

       .                (9.5)

Из последнего выражения вытекает, что есть точки среды, называемые узлами, в которых колебания отсутствуют Zm = 0, следовательно, z = 0. Координаты этих точек определятся из условия равенства нулю синуса в выражении (9.5), то есть

      .       (9.6)

Отсюда, так как , получаем

.

Следовательно, расстояние между соседними узлами равно половине длины волны. Так как узлы все время остаются в покое, то в стоячей волне нет направленного переноса энергии, энергия не может перейти через узел. Передача энергии по струне производится только бегущей волной.

Те точки, в которых значение амплитуды достигает максимума , называются пучностями. Как следует из выражения (9.5), координаты этих точек определяются из условия , то есть отвечают уравнению . Видим, что расстояние между соседними пучностями также равно половине длины волны.

Множитель  при переходе через узел меняет знак, вследствие чего фаза колебаний по разные стороны от узла отличается на . Все точки, находящиеся между двумя соседними узлами, колеблются в одинаковой фазе (их отклонения имеют одинаковый знак). Условие неподвижности обоих концов закрепленной струны приводит к тому, что на длине струны должно укладываться целое число полуволн:

                                        .                                                    (9.7)

Таким образом, стоячая волна образуется только при надлежащем соотношении размеров струны и длины волны (частоты колебаний). Для разных значений n = 1, 2,… получим различные типы, или моды, колебаний, при этом n определяет число пучностей, а не узлов. Из (9.6) с учетом (9.7) получим формулу для частот, при которых в струне устанавливаются стоячие волны

                           ,                                                    (9.8)

Частоты  называют собственными частотами струны. Частоту  называют основной частотой, остальные – обертонами. Видим, что определяемые формулой (9.8) собственные частоты не зависят от модуля Юнга материала. Этот результат является следствием того, что мы пренебрегли изменением натяжения струны при колебаниях.

В общем случае в струне могут одновременно существовать колебания с различными собственными частотами. Так, наряду с основным тоном n = 1, могут возбуждаться обертоны n = 2, 3, 4,….

Полученные выше уравнения описывают движение идеально гибкой струны в вакууме. При колебаниях реальной струны всегда происходят потери энергии.

Часть энергии теряется вследствие трения о воздух, другая часть уходит через концы струны и т.д. Для поддержания незатухающих колебаний служит вибратор. Если энергия потерь в точности компенсируется энергией, поступающей от вибратора, то в струне можно наблюдать стоячие волны. Но теперь по струне должна происходить передача энергии. Поэтому наряду со стоячими будут существовать бегущие волны, в результате чего узлы окажутся несколько размытыми. Если потери энергии за период малы по сравнению с запасом колебательной энергии в струне, то искажение стоячих волн бегущей волной будет незначительным.

Другим приближением в изложенной выше теории является пренебрежение неоднородностью струны. В реальной струне и плотность, и натяжение могут являться непрерывными функциями координаты Х. Например, если струна подвешена вертикально, то учет массы струны приведет к тому, что натяжение в верхних частях будет больше, чем внизу. Любая неоднородность приведет к искажению формы колебаний, так как синусоидальные колебания в пространстве характерны только для нормальных мод однородных систем.

Экспериментальная установка и методика измерений

Схема экспериментальной установки приведена на рис. 9.4 к штативу 4 крепится кронштейн с электромагнитным вибратором 3, с помощью которого в струне 1 возбуждаются синусоидальные колебания от звукового генератора. Если нагрузить струну и включить звуковой генератор, от вибратора по струне побегут поперечные волны, которые, отражаясь от концов, образуют сложную картину колебаний. Медленно изменяя частоту звукового генератора, можно заметить, что колебания струны при некоторых частотах стабилизируются – появляются стоячие волны. При этом струна делится неподвижными узлами на несколько равных отрезков. Амплитуда колебаний отдельных точек струны не зависит от времени и определяется только их положением на струне. При изменении нагрузки картина немедленно размывается. Меняя частоту генератора, можно вновь получить стоячую волну с тем же числом узлов.

Последовательность выполнения работы

1. Влючите звуковой генератор и дайте ему прогреться в течение 5 минут. Установите частоту генератора на 0.

2. Нагрузите струну и изменением частоты генератора получите стоячие волны для нескольких значений числа пучностей n = 1, 2, 3,… при фиксированном значении нагрузки. Все измерения повторите 3–4 раза.

3.  Повторите измерения по п. 2 с другими значениями нагрузки. Число различных значений нагрузки должно быть не менее пяти.

4.  Изменяя частоту звукового генератора при некотором постоянном натяжении струны, получите стоячие волны, соответствующие различным n. Повторите процесс измерения не менее трех раз.

5.  Проделайте измерения по п. 4 для различных значений натяжения струны (не менее пяти значений).

Обработка результатов эксперимента

1.  По измерениям п. 2 постройте график зависимости  от  при различных натяжениях струны F. Методом наименьших квадратов найдите тангенсы угла наклона прямых к оси абсцисс и погрешность определения тангенсов.
2.  Найдите линейную плотность струны по формуле

.

1.  Найдите погрешность косвенного измерения линейной плотности струны по формуле

.

1.  Систематическую погрешность, связанную с измерением длины струны, рассчитайте по формуле

.

1.  Суммарную погрешность измерения линейной плотности рассчитайте по формуле

.

1.  По измерениям п. 2 построить графики зависимости  от n при различных натяжениях струны F. Методом наименьших квадратов найти тангенсы угла  наклона прямых к оси абсцисс и погрешность определения тангенсов.
2.  Найдите скорость распространения волны при данном натяжении по формуле

.

1.  Найдите погрешность определения скорости по формуле:

.

1.  Систематическую погрешность, связанную с измерением длины струны рассчитайте по формуле

.

1.  Суммарную погрешность измерения скорости рассчитайте по формуле

.

1.  По измерениям п. 4 проверьте выполнение соотношения

.

Лабораторная работа 10

Вязкость жидкости

Цель работы: определение коэффициента вязкости по методу Стокса.

Основные теоретические положения

Явление внутреннего трения (вязкости) наблюдается в телах во всех агрегатных состояниях, но большое практическое значение это имеет для жидкостей и газов.

При движении жидкости или газа возникают силы внутреннего трения. Эти силы возникают вследствие того, что движение жидкости или газа слоистое, и скорости перемещающихся слоев разные.

Представим себе две пластинки, разделенные плоскопараллельным слоем жидкости. Рассмотрим, что произойдет, если сначала перемещать верхнюю пластинку относительно нижней в направлении, указанном стрелкой. Мысленно разобьем жидкость на тончайшие слои. Молекулы жидкости, ближайшие к верхней пластинке, прилипают к ней и в силу этого начинают перемещаться вместе с пластинкой с той же скоростью. Эти молекулы в свою очередь увлекают молекулы следующего слоя и так далее Слой молекул, непосредственно прилегающих к нижней неподвижной пластине, остается в покое, а остальные слои перемещаются, скользя друг по другу со скоростями тем большими, чем больше их расстояние от нижнего слоя.

Силы внутреннего трения направлены к уравниванию скорости движения всех слоев. Уравнивание скорости слоев осуществляется путем передачи молекулами более быстрого слоя количества движения mυ молекулам слоя, движущегося медленнее. Это приводит к увеличению скорости движения движущийся быстрее слой, начинает двигаться медленнее, так как молекулы из медленного слоя, попадая в более быстрый слой, получают в быстром слое некоторое количество движения, что приводит к его торможению.

Таким образом, внутреннее трение обусловлено переносом количества движения веществ mυ молекулами вещества, которые переходят из слоя в слой и создают возникновение сил трения между слоями газа или жидкости, перемещающимися параллельно друг другу с различными скоростями.

Опыт показал, что сила внутреннего трения F пропорциональна величине площади соприкосновения движущихся слоев S, градиенту скорости     движения слоев, коэффициенту пропорциональности η, который называется коэффициентом вязкости (закон Ньютона):

 

                             .                                               (10.1)

Градиентом скорости  называется изменение скорости dυ на единицу длины dx в направлении, перпендикулярном движению слоев (рис.10.1). Коэффициент вязкости

 

    .         (10.2)

Коэффициент вязкости, или коэффициент внутреннего трения, есть физическая величина, численно равная силе внутреннего трения, между двумя слоями с площадью, равной единице при градиенте скорости, равном единице. В СИ [η] кг/(м∙сек).

Знак минус в формуле Ньютона показывает, что сила F направлена противоположно изменению скорости.

В некоторых случаях вместо определенной выше динамичской вязкости удобнее пользоваться кинематической вязкостью — отношением динамической вязкости η к плотности ρ жидкости или газа:  . Иногда вязкость растворов характеризуют относительной вязкостью — отношением вязкости раствора к вязкости растворителя. Приборы, служащие для измерения вязкости,  называют вискозиметрами. Вязкость жидкостей зависит от температуры: она резко уменьшается с повышением температуры; особенно сильно зависит от температуры вязкость масел. Так, например, вязкость касторового масла при изменении температуры от 18 до 40оС падает почти в четыре раза.

Теперь установим выражение для коэффициента вязкости  через молекулярные характеристики. Для этого выведем общее уравнение переноса. Рассмотрим молекулы, которые проходят через поперечное сечение S в точке x, двигаясь слева и справа, − средняя длина свободного пробега молекул (рис. 10.2). В поперечном сечении  и  молекулы испытывают последнее столкновение перед пролетом сквозь сечение S. Поэтому концентрации молекул n и их скорости диффузии  в обоих объемах слева и справа от x неизменны и такие же, как в сечениях  и . За промежуток dt слева через сечение S проходит количество молекул , а справа . Множитель  появляется за счет того, что у каждой молекулы шесть степеней свободы, то есть шесть возможных направлений, и по направлению к стенке S летит только их шестая часть.

Результирующий поток молекул в направлении оси ох определяется как разность: .

В предельном случае при , стремящемся к нулю, получим и, следовательно, общее уравнение переноса запишется следующим образом:

                                 .                                         (10.3)

При внутреннем трении перпендикулярно к направлению диффузии молекулы получают добавочную скорость  и, следовательно, приобретают добавочный импульс . Для суммарного потока импульса имеем  . Так как по второму закону Ньютона , то получим , откуда находим выражение для вязкости .

Определение коэффициента внутреннего трения маловязких жидкостей (глицерин, касторовое масло) методом Стокса.

Коэффициент вязкости может быть определен методом падающего шарика в вязкой среде — методом Стокса.

Стокс установил, что сила внутреннего трения, действующая на шарик радиусом r, движущийся со скоростью υ в жидкости, определяется по формуле

                                          F=6πηrυ.

На шарик, свободно падающий в жидкости, действуют силы тяжести (Р), выталкивающая (Q), и вязкого сопротивления (F) (рис. 10.3):

P=mшg=4/3πr3ρшg,

Q=mжg=4/3πr3ρжg,

F=6πηrυ,

где mш и mж — массы шарика и жидкости, ρш и ρж их плотности; r — радиус; υ — скорость падения шарика; g — ускорение свободного падения; η — коэффициент вязкости.

Движение шарика, падающего в жидкости, лишь первое время будет ускоренным. С возрастанием скорости будет возрастать сила вязкого сопротивления и с некоторого момента движение можно считать равномерным, то есть справедливо равенство

;.

Или

6πηrυ=4/3πr3g(ρш-ρж),

откуда

                               .                                           (10.4)

Для средней части сосуда, ограниченной рисками А и В, где движение равномерное, скорость равна

υ= l / t,

где l — расстояние, t — время падения шарика между рисками А и В.

Подставляя значение скорости в уравнение (10.2), получим

                                  ,                                (10.5)

Строго говоря,  соотношение (10.5), , справедливо лишь тогда, когда шарик падает в безграничной среде. Если шарик падает вдоль оси трубки радиусом R, в (10.4) необходимо ввести поправку, учитывающую наличие стенок трубки. У стенок исследуемая жидкость покоится, а пограничный слой жидкости около шарика движется вместе с ним. Это приводит к увеличению градиента скорости, и, следовательно, скорость равномерного падения шарика в трубке будет меньше, чем в безграничной среде. Учет этого обстоятельства приводит к следующему выражению:

                                       .                                    (10.6)

Описание экспериментальной установки

 Вискозиметр для определения вязкости по методу Стокса представляет собой стеклянный цилиндрический сосуд (рис. 10.3), наполненный исследуемой жидкостью,  и с двух сторон закрытый крышками. На цилиндре нанесены две горизонтальные метки А и В, расположенные на расстоянии l. Диаметр шариков измеряется микрометром. Измерив диаметр шарика, его опускают в жидкость как можно ближе к оси трубки. В момент прохождения шариком верхней метки пускают в ход секундомер, а в момент прохождения шариком нижней метки секундомер останавливают. Опыт проводят 5−7 раз.

Обработка результатов

1.  Скорость равномерного движения шарика , поэтому коэффициент вязкости можно рассчитать по формуле

                              ,                                     (10.7)

где                                     .                                                            (10.8)

1.  Погрешность величины t определить по методике расчёта погрешностей прямых многократных измерений, задавая доверительную вероятность  и коэффициент Стьюдента.
2.  Погрешность косвенных измерений величины  вычислить по формуле

                         .                                 (10.9)

1.  Результат представить в виде .
2.  Если измерение проводится один раз, и при этом измеряются все три величины l, r и  t, входящие в формулу , то приборную погрешность необходимо рассчитать по формуле

                      .                             (10.10)

1.  Результат представить в виде: .

Возможны различные другие варианты, при которых предварительно оцениваются погрешности измеряемых величин и не учитываются в конечном результате, если они малы. Но все эти варианты являются частными случаями рассмотренных.

ЛИТЕРАТУРА

1. Курс физики: в 3 т. Т. 1. Механика. Молекулярная физика./ И.В.Савельев.М : Наука, 1989, c. 432.

2.  Методические указания по обработке результатов измерений в физическом практикуме / сост.: Е.И. Дмитриева, Л.А. Захарова, Н.Е. Попова, А.Н. Сальников. – Саратов: СГТУ, 1998, c.31.

3.  Физический практикум 1 / А.Н.Сальников. – Саратов: СГТУ, 2003,c.137.

PAGE   \* MERGEFORMAT 68

Рис. 1.1. Линейка

Рис. 1.2. Штангенциркуль

Рис. 1.3. Микрометр

Рис. 1.4. Транспортир

Рис. 2.1. Иллюстрация закона всемирного тяготения

Рис. 2.2. Экспериментальная установка

EMBED Equation.3

EMBED Equation.3

EMBED Equation.3

EMBED Equation.3

EMBED Equation.3

EMBED Equation.3

EMBED Equation.3

EMBED Equation.3

Рис. 3.1. Баллистический маятник

Рис. 3.2. Схема экспериментальной установки

Рис. 3.3 Принцип независимости движений.

Рис. 4.1. Различные механические колебательные системы-маятники: математический, пружинный, физический

x

EMBED Equation.DSMT4

C

O

EMBED Equation.DSMT4

EMBED Equation.DSMT4

O`

φ

Рис 1.2 Штангенциркуль

0

l cosφ

l cosφ0

φ0

φ

m

EMBED Equation.DSMT4

EMBED Equation.DSMT4

EMBED Equation.DSMT4

EMBED Equation.DSMT4

EMBED Equation.DSMT4

A

A

x

0

EMBED Equation.DSMT4

EMBED Equation.DSMT4

EMBED Equation.DSMT4

EMBED Equation.DSMT4

Рис. 4.2. Зависимость смещения x при гармонических колебаниях от времени при  EMBED Equation.3 :

EMBED Equation.3  − положения равновесия,

×− положения крайнего отклонения.

EMBED Equation.3

EMBED Equation.3

EMBED Equation.3

EMBED Equation.3

0

x

x

x

0

0

0

x

Рис. 4.3. Положение колеблющейся точки в различные моменты времени

2

4

3

1

2

1

5

Рис. 4.4. Общий вид       установки

5

Рис. 5.1. Упругое соударение шаров

m1

m2

m1

m2

EMBED Equation.3

EMBED Equation.3

EMBED Equation.3

x

EMBED CorelDRAW.Graphic.12

Рис. 5.2. Соударение шаров

EMBED CorelDRAW.Graphic.12

Рис. 5.3. Схема установки

EMBED CorelDRAW.Graphic.12

Рис. 5.4. Соударение шаров

  Х

Рис. 6.1. Молекулы внутри жидкости и вблизи поверхности

R

R

M 1 

F

M2

M

F

EMBED Equation.DSMT4

Рис. 6.2. Силы на полусфере мыльного пузыря

 а б в

ис. 6.3. Три различных случая контакта жидкости с твёрдым телом (   - результирующая сила, действующая на молекулу)

Рис. 6.4. Силы в капилляре

h

R=r

Вода

Ртуть

h

Стекло

EMBED Equation.3

EMBED Equation.3

EMBED Equation.3

С

N

M

li

B

L

Рис.6.5. Общий вид установки

EMBED Equation.3 ,  EMBED Equation.3 ,  EMBED Equation.3

EMBED Equation.3 ,  EMBED Equation.3 ,  EMBED Equation.3

EMBED Equation.3 ,  EMBED Equation.3 ,  EMBED Equation.3

EMBED Equation.3

EMBED Equation.3

Рис. 7.1. К выводу уравнения состояния идеального газа

EMBED Word.Picture.8

Рис. 7.2.Экспериментальная установка

EMBED Word.Picture.8

Рис.  7.3 Схема экспериментальной

установки

Рис. 8.1.  Двух (а) и трехатомная (б) молекула

EMBED Word.Picture.8

EMBED Word.Picture.8

Рис. 8.2. Зависимость теплоемкости от температуры

EMBED Word.Picture.8

Рис. 8.3. Экспериментальная установка

EMBED Word.Picture.8

Рис. 8.4. Диаграмма нагревания жидкости в калориметре

Рис. 9.1. К выводу уравнения бегущей волны

EMBED Equation.DSMT4

x = 0

z

(t')

EMBED Equation.DSMT4

x

(t)

EMBED Equation.DSMT4

EMBED Equation.DSMT4

EMBED Equation.DSMT4

EMBED Equation.DSMT4

EMBED Equation.DSMT4

EMBED Equation.DSMT4

Рис. 9.2. Распространение упругой деформации вдоль стержня

Рис. 9.3. Различные моды колебаний струны

EMBED CorelDRAW.Graphic.12

Рис. 9.4. Схема экспериментальной установки

EMBED CorelDRAW.Graphic.12

V

х

V2

V1

dx

X

EMBED Equation.3

Рис. 10.1. Схема внутреннего трения

z

S

dN1

dN2

EMBED Equation.DSMT4

EMBED Equation.DSMT4

EMBED Equation.DSMT4

EMBED Equation.DSMT4

EMBED Equation.DSMT4

EMBED Equation.DSMT4

Рис. 10.2  Общая картина движения молекул в жидкости

                               

          EMBED Equation.3  

    

 

                   

         

А

В

l

Рис. 10.3. Схема установки

 EMBED Equation.3       EMBED Equation.3

1. то придёт А кто вы сейчас узнаете
2. Особенности языковой игры в текстах современных СМИ
3. Анализ картины юдифь
4. тематичних наук Київ 2000 Дисертацією є рукопис Робота виконана у відділі теоретичн
5. Концепция «Потопа» как новая парадигма географической науки
6. Анализ ассортимента и потребительских свойств стеклянной посуды
7. По теме- Локальные и глобальные сети
8. . Состав свойства и классификация жиров 4 2
9. КОНТРОЛЬНА РОБОТА Новітні методи навчання іноземних мов І варіант Як називається компетенція пов~
10. і Мімічні м~язи розташовуються під шкірою і на відміну від інших скелетних м~язів позбавлені фасцій
11. ВАРИАНТ 1 Решить систему уравнений- а по формулам Крамера; б методом Гаусса; в методом обратной мат
12. Бухгалтерский учет анализ аудит и статистика МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ ПО ВЫПОЛНЕНИЮ КОНТРОЛЬНЫХ РАБ
13. Work persevernce love nd luck win out in the end; virtue would be rewrded nd wrongdoers re suitbly punished
14. Традиции и новации в искусстве художников импрессионистов
15. N. Глава 1. Как много у вас знакомых А многих ли из них вы знаете понастоящему Обычный день
16. Тема- История как наука.html
17. Фразеологизмы в романе м.А.Шолохов
18. Организация и учёт факторинговых операций в коммерческих банках
19. Несмотря на то что изготовление профилированных листов уже давно не в новинку отечественным производителя
20. Реферат- Доверие как предмет социально-психологического исследования

Материалы собраны группой SamZan и находятся в свободном доступе