1Электричество ~ это понятие которое охватывает всю совокупность явлений в которых проявляется существова
Работа добавлена на сайт samzan.net:
1)Электричество – это понятие, которое охватывает всю совокупность явлений, в которых проявляется существование, движение и взаимодействие электрических зарядов. Науку, изучающую эти явления, называют наукой об электричестве.
Электростатика — раздел учения об электричестве, изучающий взаимодействие неподвижных электрических зарядов.
Электр.заряд- физическое свойство тел, определяющее электромагнитное взаимодействие.
Закон кулона: величина силы электростатического взаимодействия между двумя точечными зарядами q1 и q2 прямо пропорциональна произведению модулей этих зарядов и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними.
Электрическое поле — особый вид материи, существующий вокруг тел или частиц, обладающих электрическим зарядом.
Напряженность- физ векторная величина, равная силе, которая действует со стороны электр.поля на внесенный в него единичый положительный заряд
Линии напряженности: 1. Линии начинаются на положительных электр.зарядах и заканчиваются на отрицательных или уходят в бесконечность.
2. вектор напряженности Е в каждой точке пространства параллелен касательной прямой, проведенной к линии поля в этой точке
3. линии не пересекаются
4. плотность линии пропорциональна величине напряженности поля
Принцип суперпозиции полей: сила электрического поля системы зарядов равна векторной сумме сил электрических полей, создаваемых каждым зарядом
2) Поток вектора напряженности электростатического поля
. Число линий напряженности, пронизывающих единицу площади перпендикулярной им поверхности, должно быть равно модулю вектора. Число силовых линий, пронизывающих элементарную площадку, называется потоком вектора напряженности dФЕ через площадку. Эта величина считается по формуле dФЕ=ЕdScos().
Теорема гаусса: Поток вектора напряжённости электрического поля через любую произвольно выбранную замкнутую поверхность пропорционален заключённому внутри этой поверхности электрическому заряду.
Циркуляция вектора напряженности электростатического поля.
Интеграл …. называется циркуляцией вектора напряженности. Таким образом, циркуляция вектора напряженности электростатического поля вдоль любого замкнутого контура равна нулю. Это есть условие потенциальности поля.
Потенциальная энергия и потенциал электростатического поля.
Из раздела динамики известно, что любое тело (точка), находясь в потенциальном поле, обладает запасом потенциальной энергии Wп, за счет которой силами поля совершается работа. Работа консервативных сил сопровождается убылью потенциальной энергии A=Wп1-Wп2 . Используя формулу работы силы электростатического поля по перемещению заряда, получим может служить характеристикой поля и называется потенциалом электростатического поля . Потенциал поля - скалярная физическая величина, энергетическая характеристика поля, определяемая потенциальной энергией единичного положительного заряда, помещенного в эту точку.
Разность потенциалов двух точек поля определяется работой сил поля при перемещении единичного
потенциал точки поля численно равен работе, совершаемой электрическими силами при перемещении единичного положительного заряда из данной точки поля в бесконечность.
3) электр. Диполь - идеализированная система, служащая для приближённого описания статического поля или распространения электромагнитных волн вдали от источника (особенно - от источника с нулевым суммарно, но пространственно разделенным зарядом).
Полярные – это диэлектрики, в молекулах которых центры распределения положительных и отрицательных зарядов разделены даже в отсутсвие поле, т.е. молекула является диполем. Поляризация: во внешнем электр. Поле молекулы ориентируются вдоль векора напряженности внешнего поля Ео ( при включении поля молекулы поворачиваются вдоль силовых линий поля)
Неполярные- диэлектрики, в молекулах которых центры распределения положительных и отрицательных зарядов в отсутствие поля совпадают. Поляризация: во внешнем электр.поле в результате деформации молекул возникают диполи, ориентированные вдоль вектора напряженности внешнего поля Ео. (при включении поля молекулы поляризуются)
В электрическом поле диполи подрешеток деформируются: удлиняются, если их оси направлены по полю и укорачиваются, если оси направлены против поля. Такого рода поляризация называется ионной. Степень ионной поляризации зависит от свойств диэлектрика и от напряженности поля .
Поляризация- явление возникновения зарядов на поверхности диэлектрика, поле которых частично компенсирует внешнее электр.поле
Величину компенсации описывают с помощью диэлектрической проницаемости среды, которая показывает, во сколько раз эта среда уменьшает электр.поле:
Электрическое смещение. Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике
напряженность поля Е при переходе из вакуума в диэлектрик изменяется скачкообразно. Такой же эффект будет наблюдаться при переходе из одного диэлектрика в другой. Скачкообразное изменение вектора , обусловленное его зависимостью от , затрудняет расчет полей при решении ряда задач. Поэтому для характеристики электрического поля целесообразно внести векторную величину , которая не зависела бы от . Этот вектор , он называется вектором электрического смещения или электрической индукции. Подставим в последнее соотношение = 1+ и получим
.
.
4) проводники- вещества, имеющие свободные заряженные частицы, т.е. проводящие электр.ток
Наличие свободных зарядов определяет свойства проводников в постоянном электр. Поле:
- Внутри проводника электрическое поле равно 0: если проводник помещен в электр. Поле,
Перераспределяются до тех пор, пока поле внутри проводника не оказывается нулю. В противном случае не равное нулю поле всегда приводит к движению зарядов, которые распределяются так, что созданное ими поле полностью компенсирует внешнее поле.
- поверхность проводника в электрическом поле эквипотенциальна: если поверхность проводника оказывается не эквипотенциальной, то это приводит к движению зарядов вдоль поверхности из области с большим потенциалом в область с меньшим потенциалом ( для положительных зарядов). Такое движение происходит до тех пор, пока заряды перераспределяясь по поверхности, не скомпенсируют разность потенциалов в точках поверхности, т.е. пока поверхность проводника не окажется эквипотенциальной
- потенциал внутри проводника= потенциалу границы, так как в противном случае возникало бы движение зарядов по проводнику
4,5 линии электр.поля перпендикулярны к поверхности проводника; заряды в проводнике скапливаются на поверхности , потому что иначе поле внутри проводника не было бы равным нулю: это следует из общего свойства, что линии напряженности электрического поля перпендикулярны к эквипотенциальным поверхностям, и из того, что поверхность проводника совпадает с эквипотенциальной поверхностью.
. Электрическая емкость уединенного проводника
Уединенным называется проводник, вблизи которого нет других заряженных тел, диэлектриков, которые могли бы повлиять на распределение зарядов данного проводника..
Таким образом, электроемкость уединенного проводника численно равна заряду, который необходимо сообщить проводнику, чтобы изменить его потенциал на единицу. Опыт показал, что электроемкость уединенного проводника зависит от его геометрических размеров, формы, диэлектрических свойств окружающей среды и не зависит от величины заряда проводника.
Конденсаторы. На практике существует потребность в устройствах, которые при относительно небольшом потенциале накапливали (конденсировали) бы на себе заметные по величине заряды. В основу таких устройств, называемых конденсаторами, положен факт, что емкость проводника возрастает при приближении к нему других тел. Простейший плоский конденсатор состоит из двух близко расположенных проводников, заряженных равными по величине и противоположными по знаку зарядами. Образующие данную систему проводники называются обкладками.
Параллельное соединение конденсаторов (Рис. 1. 26). В данном случае, так как соединенные провода-проводники имеют один и тот же потенциал, то разность потенциалов на обкладках всех конденсаторов одинакова и равна.
.
равна сумме емкостей всех конденсаторов.
Последовательное соединение конденсаторов В данном случае, вследствие электростатической индукции, заряды на всех обкладок q будут равны по модулю, а общая разность потенциалов складывается из разностей на отдельных конденсаторах .
При последовательном соединении конденсаторов обратная величина результирующей емкости равна сумме обратных величин емкостей всех конденсаторов
5) электрический ток- упорядоченное движение заряженных частиц. Условия существования э.т.: наличие свободных заряженных частиц, наличие электрического поля
Если сила тока со временем не изменяется, э.т. называют постоянным током.
Переме́нный ток— электрический ток, который периодически изменяется по модулю и направлению.
Под переменным током также подразумевают ток в обычных одно- и трёхфазных сетях. В этом случае мгновенные значения тока и напряжения изменяются погармоническому закону.
Для характеристики распределения электрического тока по сечению проводника вводится вектор плотности тока . Вектор плотности тока равен заряду, переносимому в единицу времени через единичную площадку, расположенную нормально к направлению движения зарядов . Если ток постоянный, Вектор плотности тока направлен вдоль скорости движения положительных зарядов.
Электродвижущая сила- величина которая характеризует источники тока и определяется работой, совершаемой сторонними силами при перемещении единичного положительного заряда вдоль замкнутого контура.
Сторонние силы- силы неэлектрического происхождения, действующего на заряды со стороны источников тока ( гальванических элементов, аккумуляторов, генераторов)
6) . Закон Ома для участка и полной замкнутой цепи
. Сила тока в проводнике прямо пропорциональна приложенному напряжению и обратно пропорциональна сопротивлению проводникавид формулы закона Ома для замкнутой цепи. Закон Джоуля-Ленца.
. если на участке цепи под действием эл.поля не совершается мех.работа и не происходят хим. Превращения,то работа поля приводит только к нагреванию проводника.
Правила Кирхгофа для разветвленных цепей
.
Первое правило Кирхгофа: алгебраическая сумма сил токов в узле равна нулю: .
Второе правило Кирхгофа относится к любому замкнутому контуру, выделенному в разветвленной цепи: алгебраическая сумма произведений токов на сопротивления, включая и внутренние, на всех участках замкнутого контура равна алгебраической сумме электродвижущих сил, встречающихся в этом контуре.
7) Основные положения классической теории электропроводности металлов
. Электроны проводимости, перемещаясь в металле, переносят с собой не только электрический заряд, но и кинетическую энергию беспорядочного теплового движения. Поэтому те металлы, которые хорошо проводят электрический ток, являются хорошими проводниками тепла. Классическая электронная теория качественно объяснила природу электрического сопротивления металлов. Во внешнем поле упорядоченное движение электронов нарушается их соударениями с положительными ионами решетки. Между двумя столкновениями электрон движется ускоренно и приобретает энергию, которую при последующем столкновении отдает иону. Можно считать, что движение электрона в металле происходит с трением, подобным внутреннему трению в газах. Это трение и создает сопротивление металла.
Вместе с тем классическая теория встретилась с существенными затруднениями. 1. Несоответствие теории и эксперимента возникло при расчете теплоемкости металлов. Согласно кинетической теории молярная теплоемкость металлов должна складываться из теплоемкости атомов и теплоемкости свободных электронов.
2. По расчетам электронной теории, сопротивление R должно быть пропорциональным, где Т - термодинамическая температура. Согласно опытным данным, RТ.
3. Полученные опытным путем значения электропроводности дают для средней длины свободного пробега электронов в металлах величину порядка сотен междоузельных расстояний. Это гораздо больше, чем по классической теории .
Элементы современной квантовой или зонной теории твердых тел.
1. Принцип дискретности энергий электрона. Электрон в твердом теле не может иметь произвольную энергию, его полная энергия должна быть равна величине, определяемой из дискретного ряда отрицательных значений. Этот ряд возможных значений энергий электрона называют энергетическими уровнями. Если электрон имеет энергию какого либо уровня, то условно говорят, что электрон находится на этом уровне.
2. Принцип зонной структуры энергетических уровней. Энергия электронов может принимать дискретные значения в пределах областей, называемых разрешенными энергетическими зонами. Каждая такая зона вмещает в себя столько близлежащих дискретных уровней, сколько атомов содержит кристалл. Интервалы между разрешенными зонами называются запрещенными энергетическими зонами, эти значения энергий электроны иметь не могут. Как говорят физики, электроны могут находиться в разрешенных зонах и не могут находиться в запрещенных. У металлов, диэлектриков и полупроводников структура, ширина зон и их заполняемость электронами существенно различаются, что ведет к различию их свойств.
3. Принцип Паули. В одной и той же системе одновременно одинаковые значения энергии, момента импульса могут иметь не более двух электронов. Отсюда следует, что на одном энергетическом уровне одновременно может находиться не более двух электронов, причем собственные моменты импульсов (спины) этих двух электронов должны быть антипараллельны.
4. Принцип минимума энергии. При отсутствии внешнего воздействия электроны в твердом теле стремятся так распределиться по уровням, чтобы их суммарная энергия была минимальна
8) зоны: однако как в классической теории так и в квантовой механике отсутствуют методы точного решения динамической задачи для системы многих частиц. Поэтому эта задача решается приближенно сведением задачи многих частиц к одноэлектронной задаче об одном электроне, движущемся в заданном внешнем поле. Подобный путь приводит к зонной теории ТВ.тела. в основе зонной теории лежит так называемое адиабатическое приближение.
Рассмотрим мысленно процесс образования ТВ. Тела из изолированных атомов. Пока атомы изолированы т.е. находятся друг от друга на макроскопических расстояниях, они имеют совпадающие схемы энерг.уровней. по мере сжатия нашей модели до кристаллической решетки, т.е. когда расстояния между атомами станут равными межатомным расстояниям в ТВ. Телах, взаимодействие между атомами приводит к тому, что энергетические уровни атомов смещаются, расщепляются и расширяются в зоны, образуется зонный энерг.центр
Каждая разрешенная зона вмещает в себя столько близлежащих дискретных уровней, сколько атомов содержит кристалл: чем больше в кристалле атомов, тем теснее расположены уровни в зоне.
Разрешенные энергетические зоны разделены зонами запрещенных значений энергии, называемыми запрещенными энергетическими зонами. В них электроны находиться не могут
Распределение называется распределением Ферми-Дирака
Для фермионов (электроны являются фермионами) среднее число частиц в квантовом состоянии и вероятность заселенности квантового состояния совпадают, так как квантовое состояние либо может быть не заселено, либо в нем будет находиться одна частица. Это означает что для фермионов «N(E)»=f(E) где f(Е)- функция распределения электронов по состояниям.
10)Магнитное поле- поле, оказывающее силовое воздействие на токи, магниты и движущиеся заряженные частицы. Создается: токами, магнитами, движущимися зарядами. Описывает магнитное взаимодействие возникающее между токами, движущимися зарядом, между движущимися зарядами. Действует: на внесенные в него токи, магниты движущиеся заряды.
Вектор магнитной индукции – силовая характеристика магнитного поля. Линии магнитной индукции всегда образуют замкнутые кривые. В постоянных магнитах линии магнитного поля выходят из северного полюса и заходят в южный полюс, замыкаясь внутри магнита.
Закон ампераВектор совпадает по направлению с током. Данная формула выражает закон Ампера: сила, действующая на элемент проводника с током в магнитном поле, равна произведению силы тока на векторное произведение элемента длины проводника и магнитной индукции поля
. Закон Био – Савара – Лапласа и его применение к расчету магнитного поля. Лаплас обобщил экспериментальные результаты Био и Савара в виде дифференциального закона, называемого законом Био – Савара – Лапласа, по которому магнитная индукция , создаваемая в некоторой точке А элементом проводника dℓ с током I,
Таким образом, магнитную индукцию поля, создаваемую в вакууме током I, текущим по проводу конечной длины ℓ и любой формы, можно найти по формуле
. Сила действующая на электрический заряд, движущийся в магнитном по скоростью. Сила Лоренца
циркуляция вектора В по произвольному замкнутому контуру равна произведению магнитной постоянной на алгебраическую сумму токов, охватываемых этим контуром:
11) Поток вектора магнитной индукции. Теорема Гаусса для магнитного поля.
. Потоком вектора магнитной индукции через элементарную площадку dS называется физическая величина dФm, равная произведению величины этой площадки и проекции вектора В на направление нормали к площадке dS
Поскольку каждый интеграл по отдельности равен нулю, то и
вышеизложенное составляет суть теоремы Гаусса для потока магнитного поля Фm. Поток магнитного поля через любую замкнутую поверхность равен нулю. Эта теорема отражает факт отсутствия магнитных зарядов, вследствие чего линии магнитной индукции не имеют ни начала, ни конца и являются замкнутыми.
. Намагниченность вещества. Ранее мы предполагали, что провода, несущие ток и создающие магнитное поле, находятся в вакууме. Если же провода находятся в какой-либо среде, то величина создаваемого ими магнитного поля изменится. Это объясняется тем, что всякое вещество, всякая среда способна под действием магнитного поля приобретать магнитный момент, т.е. намагничиваться. Поэтому каждое вещество является магнетиком. Благодаря орбитальным магнитным моментам электронов в атомах, вещество создает свое собственное магнитное поле, которое накладывается на внешнее поле . Согласно принципу суперпозиции полей оба поля в сумме дают результирующее поле:
Это усредненное (макроскопическое) поле, действующее в веществе.
Если внешнее поле отсутствует ( = 0), то молекулярные токи чаще всего ориентированы беспорядочным образом, ориентация магнитных моментов отдельных молекул хаотична, и поэтому создаваемое ими собственное поле также равно нулю. Под действием внешнего поля ( ≠ 0) магнитные моменты молекул приобретают преимущественную ориентацию в одном направлении, вследствие чего суммарный магнитный момент уже не равен нулю, и магнетик намагничивается, возникает поле . Количественной характеристикой намагниченного состояния вещества служит векторная величина - намагниченность J, равная отношению магнитного момента некоторого малого объема вещества к этому объему. Другими словами, намагниченность - это магнитный момент единицы объема вещества:
Гиромагнитное отношение – отношение дипольного магнитного момента элементарной частицы (или системы элементарных частиц) к ее механическому моменту
12)Диамагнетизм. Диамагнетики. К диамагнетикам относятся такие вещества, у которых магнитный момент атома или молекулы в отсутствие внешнего магнитного поля равен нулю:
Магнитные моменты электронов в таких атомах в отсутствие внешнего магнитного поля взаимно скомпенсированы. Это характерно для атомов и молекул с полностью заполненными электронными оболочками, например для атомов инертных газов, молекул водорода, азота. При внесении такого вещества в магнитное поле его атомы и молекулы, согласно теореме Лармора, приобретают наведенные магнитные моменты , направленные для всех атомов и молекул одинаково против поляДля диамагнитных веществ существует линейная зависимость намагниченности от величины напряженности внешнего поля:
Итак, диамагнитные вещества намагничиваются во внешнем магнитном поле в направлении, противоположном направлению вектора магнитной индукции. Это свойство называется диамагнетизмом (диамагнитным эффектом). Характерно то, что диамагнетизм не зависит от температуры.
Парамагнетизм. Парамагнетики. К парамагнетикам относятся вещества, у которых магнитный момент атомов или молекул отличен от нуля в отсутствие внешнего магнитного поля: …….
Поэтому парамагнетики при внесении их во внешнее магнитное поле намагничиваются в направлении поля. В отсутствие внешнего магнитного поля парамагнетик не намагничен, так как из-за теплового движения все магнитные моменты
Рис.2.7. Парамагнетик в
отсутствие поля (а) и во
внешнем магнитном поле (б)
атомов ориентированы беспорядочно, и поэтому намагниченность равна нулю. При внесении парамагнетика во внешнее магнитное поле устанавливается преимущественная ориентация магнитных моментов атомов по полю. Полной ориентации препятствует тепловое движение атомов, которое стремится разбросать моменты. В результате такой преимущественной ориентации парамагнетик намагничивается, создавая собственное магнитное поле, которое, накладываясь на внешнее, усиливает его. Этот эффект называется парамагнитным эффектом или парамагнетизмом.
Магнитная восприимчивость — физическая величина, характеризующая связь между магнитным моментом (намагниченностью) вещества и магнитным полем в этом веществе. Реальные объекты могут обладать как положительными, так и отрицательными магнитными восприимчивостями. Примером веществ с отрицательной восприимчивостью могут служить диамагнетики — их намагниченность по направлению противоположна приложенному магнитному полю. Положительной восприимчивостью обладают, например, парамагнетики и ферромагнетики.
Ферромагнетики – твердые кристаллические вещества, обладающие самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью в отсутствие внешнего магнитного поля. Атомы (молекулы) таких веществ обладают отличным от нуля магнитным моментом. В отсутствие внешнего поля магнитные моменты в пределах больших областей ориентированы одинаково (подробнее об этом будет сказано далее). В отличие от слабомагнитных диа- и парамагнетиков ферромагнетики - это сильномагнитные вещества. Для ферромагнетиков характерно явление гистерезиса. Существенной особенностью ферромагнетиков являются огромные величины магнитной проницаемости и магнитной восприимчивости В середине XIX в. было открыто два магнитомеханических эффекта, свойственных ферромагнетикам. Первый из них – это магнитострикция – изменение формы и размеров тела при его намагничивании.
Второй магнитомеханический эффект – это эффект Виллари – изменение и даже исчезновение остаточной намагниченности тела при его сотрясении или деформации . Доменная структура ферромагнетиков.
Классическая теория ферромагнетизма была развита французским физиком П.Вейсом (1907 г.). Согласно этой теории, весь объем ферромагнитного образца, находящегося при температуре ниже точки Кюри, разбит на небольшие области – домены,– которые самопроизвольно намагничены до насыщения.
Доменная структура позволяет объяснить наличие у ферромагнетиков явления гистерезиса. Если на размагниченный образец подействовать внешним магнитным полем, то домены, ориентированные по полю, будут находиться в наиболее выгодном положении. Доменная структура хорошо объясняет также наличие точки Кюри у ферромагнетиков. Неудивительно, что практически совершенный порядок в расположении магнитных моментов атомов при увеличении температуры должен нарушаться. Возрастающее тепловое движение атомов стремится разбросать магнитные моменты, что и происходит при температуре Кюри.
Ферромагнетики широко применяются в различных областях науки, в промышленности, медицине.
13) электромагнитная индукция – явление возникновения электрического тока в замкнутом контуре при изменениях магнитного поля, пронизывающего контур.
ЭДС индукции в замкнутом контуре равна модулю скорости изменения магнитного потока через поверхность, ограниченную контуром:
закон Фарадея - Ленца: Электродвижущая сила электромагнитной индукции в замкнутом проводящем контуре численно равна и противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока сквозь поверхность, ограниченную контуром:
Это выражение представляет собой основной закон электромагнитной индукции.
Самоиндукция- явление возникновения ЭДС индукции в электрической цепи в результате изменения силы тока в этой цепи. Индуктивность – коэффициент пропорциональности между силой тока в контуре и магнитным потоком, создаваемым этим током:
Соленоид – это цилиндрическая катушка с током, состоящая из большого числа витков. Так как витки в соленоиде соединяются последовательно, εi в данном случае будет равна сумме э.д.с., индуцируемых в каждом из витков по отдельности:
. Явление взаимной индукции. @
Рассмотрим два контура 1 и 2, расположенные близко друг от друга (рис. 3.3). Пусть в контуре 1 течет ток I1. Он создает магнитный поток, пронизывающий контур 2 и пропорциональный величине самого тока I1:
I1
В1
В2
I2
Рис. 3.3. Явление взаимной индукции
1
2
Фm21 = L21I1.
Направление силовых линий поля В1, создающего поток Фm21 изображено на рис.3.3 сплошными линиями и определяется правилом правой руки. При изменении тока I1 поток Фm21 становится переменным,и в контуре 2 индуцируется э.д.с., равная
Аналогично при протекании тока I2 в контуре 2 через контур 1 возникает магнитный поток Фm12 , пронизывающий контур 1: Фm12= L12I2.
Магнитное поле этого потока В2 изображено на рис.3.3 пунктирными линиями. Как и в первом случае, при изменениях тока I2 в контуре 1 индуцируется э.д.с., равная
Контуры 1 и 2 называются связанными, а явление возникновения э.д.с. в одном из них при изменении силы тока в другом - взаимной индукцией.
,
где L12 и L21 - скалярные величины, равные отношению потокосцепления одного контура к силе тока в другом, обуславливающей это потокосцепление. В отсутствие ферромагнетиков для любых двух связанных контуров коэффициенты взаимной индукции равны друг другу:
.
Взаимная индуктивность также измеряется в генри. Величины коэффициентов взаимной индукции определяются геометрической формой, размерами контуров и их относительным расположением. Явление взаимной индукции используется, например, в электрических трансформаторах – устройствах, преобразующих переменный ток одного напряжения в переменный ток другого напряжения.
14) трансформатор- устройство для преобразования напряжения переменного тока, состоящее из двух катушек на общем ферромагнитном сердечнике.
Энергия магнитного поля. @
ε
R
L
Рис. 3.4. К определению энергии магнитного поля
Для определения энергии магнитного поля рассмотрим контур, состоящий из источника э.д.с. - ε, катушки индуктивности - L и сопротивления - R При замыкании цепи ток возрастает от 0 до I, и, следовательно, возникает э.д.с. самоиндукции εis, направленная против э.д.с. ε, возбуждающей ток. При размыкании цепи сила тока уменьшается от I до 0, что вызывает появление э.д.с. самоиндукции εis того же направления, что и направление внешней ε. Можно предположить, что на увеличение тока в контуре затрачивается дополнительная работа, идущая на создание энергии магнитного поля. При снижении тока эта энергия выделяется в виде дополнительного джоуль-ленцева тепла.
. Теория Максвелла для электромагнитного поля. @
.
известно, равна нулю, поэтому. Итак, циркуляция вектора напряженности электрического поля по произвольному замкнутому контуру L равна взятой с обратным знаком скорости изменения магнитного потока сквозь поверхность S, ограниченную этим контуром.
15)Колебательный контур – система, состоящая из конденсатора и катушки индуктивности, образующих замкнутую электрическую цепь.
Резона́нс — явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний, которое наступает при приближении частоты внешнего воздействия к некоторым значениям (резонансным частотам), определяемым свойствами системы.
Затухающие колебания — колебания, энергия которых уменьшается с течением времени. Бесконечно длящийся процесс вида в природе невозможен. Свободные колебания любого осциллятора рано или поздно затухают и прекращаются. Поэтому на практике обычно имеют дело с затухающими колебаниями. Они характеризуются тем, что амплитуда колебаний A является убывающей функцией. Обычно затухание происходит под действием сил сопротивления среды, наиболее часто выражаемых линейной зависимостью от скорости колебаний или её квадрата.
Вынужденные колебания — колебания, происходящие под воздействием внешних сил, меняющихся во времени.
2. Обзорная экскурсия поселка Солнечный
3. 29 ноября Регламент выступления 20 минут 5 минут вопросы 26 НОЯБРЯ 9
4. философского процесса тесно связанное с религией и культурой данного региона
5. Предметом філософії є- людина і його місце у світі; природа і її закони; суспільноісторичн
6. это непосредственная обязанность каждого он не вправе перекладывать ее на окружающих
7. Курсовая работа- Шумер и Аккад.html
8. физической и социальной
9. Получение обесцвечивающих и фиксирующих растворов из отработанных фотографических растворов
10. на тему- Вивчення методів очищення поверхні водоймищ від нафти і нафтопродуктівrdquo;
11. практического цикла для студентов всех специальностей ЕКАТЕРИНБУРГ 2007
12. Notes tht gol setting is widely considered to be used for improving corporte performnce when in fct it should be used with gret cre becuse of its potentilly hrmful sideeffects mong these is the ris
13. 2007 г ТЕОРИЯ ГОСУДАРСТВА И ПРАВА Методические материалы для самоконтроля зн
14. Государственное регулирование рынка труда
15. аНапример в случае очень близкого расположения небольших щелей в опыте Юнга с источником электронов вместо
16. ческие переходы элементарных поверхностей допуск припуск Расчётный ра
17. Нефть - кровь промышленности.html
18. Это и есть функции управления
19. і. Саме ці питання складають предмет ек
20. Понятие и виды общей собственности