Если у вас возникли сложности с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой - мы готовы помочь.
Предоплата всего
Подписываем
Тела, нагретые до достаточно высоких температур, светятся. Свечение тел, обусловлен ное нагреванием, называется тепловым излучением. Тепловое излуче ние совершается за счет энергии тепло вого движения атомов и молекул вещества и свойственно всем телам при температуре выше 0 К. Тепловое излучение характеризу ется сплошным спектром, положение максимума которого зависит от температуры. При высоких температурах излучаются короткие (видимые и ультрафиолетовые) элект ромагнитные волны, при низких — длинные (инфракрасные).
Тепловое излучение — практически единственный вид излучения, который может быть равновесным. Предположим, что нагретое тело помещено в по лость, ограниченную идеально отражающей оболочкой. С течением времени, в резуль тате непрерывного обмена энергией между телом и излучением, наступит равновесие, т. е. тело в единицу времени будет поглощать столько же энергии, сколько и излучать. Допустим, что равновесие между телом и излучением по какой-либо причине нарушено и тело излучает энергии больше, чем поглощает. Если в единицу времени тело больше излучает, чем поглощает, то температура тела начнет понижаться (или повышаться). В результате будет ослабляться (или возрастать) количество излучаемой телом энергии, пока не установится равновесие. Все другие виды излучения неравновесны.
Количественной характеристикой теплового излучения служит спектральная плот ность энергетической светимости (излучательности) тела — мощность излучения с еди ницы площади поверхности тела в интервале частот единичной ширины:
где d — энергия электромагнитного излучения, испускаемого за единицу време ни (мощность излучения) с единицы площади поверхности тела в интервале частот от до +d.
Единица спектральной плотности энергетической светимости (R,T) — джоуль на метр в квадрате (Дж/м2).
Записанную формулу можно представить в виде функции длины волны:
Так как c=, то
где знак минус указывает на то, что с возрастанием одной из величин ( или ) другая величина убывает. Поэтому в дальнейшем знак минус будем опускать. Таким образом,
(197.1)
Зная спектральную плотность энергетической светимости, можно вычислить интег ральную энергетическую светимость (интегральную излучательность), просуммировав по всем частотам:
(197.2)
Способность тел поглощать падающее на них излучение характеризуется спект ральной поглощательной способностью
показывающей, какая доля энергии, приносимой за единицу времени на единицу площади поверхности тела падающими на нее электромагнитными волнами с частота ми от до +d, поглощается телом. Спектральная поглощательная способ ность — величина безразмерная. Величины R,T и А,T зависят от природы тела, его термодинамической температуры и при этом различаются для излучений с различными частотами. Поэтому эти величины относят к определенным Т и к достаточно узкому интервалу от до +d.
Тело, способное поглощать полностью при любой температуре все падающее на него излучение любой частоты, называется черным. Следовательно, спектральная поглощательная способность черного тела для всех частот и температур тождественно равна единице (). Абсолютно черных тел в природе нет, однако такие тела, как сажа, платиновая чернь, черный бархат и некоторые другие, в определенном интервале частот по своим свойствам близки к ним.
Идеальной моделью черного тела является замкнутая полость с небольшим отвер стием О, внутренняя поверхность которой зачернена (рис. 286). Луч света, попавший внутрь такой полости, испытывает многократные отражения от стенок, в результате чего интенсивность вышедшего излучения оказывается практически равной нулю. Опыт показывает, что при размере отверстия, меньшего 0,1 диаметра полости, пада ющее излучение всех частот полностью поглощается.
Наряду с понятием черного тела используют понятие серого тела — тела, поглощательная способность которого меньше единицы, но одинакова для всех частот и зави сит только от температуры, материала и состояния поверхности тела. Таким образом, для серого тела =AT = const<l.
Исследование теплового излучения сыграло важную роль в создании квантовой теории света, поэтому необходимо рассмотреть законы, которым оно подчиняется.
Кирхгоф, опираясь на второй закон термодинамики и анализируя условия равновес ного излучения в изолированной системе тел, установил количественную связь между спектральной плотностью энергетической светимости и спектральной поглощательной способностью тел. Отношение спектральной плотности энергетической светимости к спектральной поглощательной способности не зависит от природы тела; оно является для всех тел универсальной функцией частоты (длины волны) и температуры (закон Кирхгофа):
(198.1)
Для черного тела , поэтому из закона Кирхгофа вытекает, что R,T для черного тела равна r,T. Таким образом, универсальная функция Кирхгофа r,T есть не что иное, как спектральная плотность энергетической светимости черного тела. Следовательно, согласно закону Кирхгофа, для всех тел отношение спектральной плотности энергетической светимости к спектральной поглощательной способности равно спектральной плотности энергетической светимости черного тела при той же температуре и частоте.
Из закона Кирхгофа следует, что спектральная плотность энергетической светимо сти любого тела в любой области спектра всегда меньше спектральной плотности энергетической светимости черного тела (при тех же значениях Т и ), так как А,T< 1 и поэтому R,T <r,T. Кроме того, из (198.1) вытекает, что если тело при данной температуре Т не поглощает электромагнитные волны в интервале частот от до +d, то оно их в этом интервале частот при температуре T и не излучает, так как при А,T =0
R,T =0.
Используя закон Кирхгофа, выражение для энергетической светимости тела (197.2) можно записать в виде
Для серого тела
(198.2)
где
— энергетически светимость черного тела (зависит только от температуры).
Закон Кирхгофа описывает только тепловое излучение, являясь настолько харак терным для него, что может служить надежным критерием для определения природы излучения. Излучение, которое закону Кирхгофа не подчиняется, не является тепловым.