У вас вопросы?
У нас ответы:) SamZan.net

променевим випаровуванням

Работа добавлена на сайт samzan.net: 2015-12-26

Поможем написать учебную работу

Если у вас возникли сложности с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой - мы готовы помочь.

Предоплата всего

от 25%

Подписываем

договор

Выберите тип работы:

Скидка 25% при заказе до 5.4.2025

На рис 4.16 наведено приклади змін середніх розмірів зерен залежно від об’ємного вмісту другої фази в конденсатах, які отримані електронно-променевим випаровуванням. Найбільш суттєве подрібнення зерна спостерігається в області малого вмісту другої фази (до 0,5 %).

Рис. 4.16. Ширина стовпчастих кристалітів двофазних конденсатів залежно від вмісту другої фази: 1Fe-Al2O3; 2Fe-ZrO2

Залежність середнього розміру частинок другої фази  в дисперсно-зміцнених покриттях від кількості другої фази і температури основи описується наступним співвідношенням:

, (4.45)

де – деяка постійна, наприклад, для системи   еВ, ;  – об’ємна частка другої фази; – ефективна енергія активації росту частинок другої фази.

4.4. Структура і властивості покриттів

Конденсаційні покриття мають чітку залежність механічних властивостей від структури. Ця залежність визначається додатковим розмірним фактором. Особливо це спостерігається для двофазних матеріалів дисперсного типу, які поділяються на дві групи:

1) дисперсно-зміцнені матеріали; складаються з металевої чи керамічної матриці, в котрій рівномірно розподілено (5...10) % некогерентних дисперсних частинок другої фази, як правило, з більш високим модулем пружності порівняно з матрицею;

2) двофазні дисперсні матеріали; містять (60...80) % частинок більш міцної другої фази.

Для першої групи матеріалів межа текучості розраховується  із співвідношення:

, (4.46)

де,  і  – відповідно межа текучості, модуль зсуву і вектор Бюргера матриці; – середня вільна відстань між частинками;  = (25…40) – деякий коефіцієнт, що слабо залежить від природи і форми дисперсних частинок.

Оскільки:

,

де  і  – відповідно середній розмір і об’ємна частка частинок.

Тоді відношення (4.46) можна записати в наступному вигляді:

, (4.47)

де  – коефіцієнт, значення якого лежить у межах від 38 до 60.

Ці залежності отримані емпіричним шляхом, але вони відображають фізичну сутність процесу. Наприклад, межа текучості алюмінію, який містить 3 % , складає 495 МПа, проте час як  чистого алюмінію – лише (120...180) МПа. Додавання 3 %  у мідь підвищує її межу текучості до 900 МПа.

Існує структурна область аномально високої пластичності (екстремум пластичності), коли середня вільна відстань між частинками  приблизно дорівнює середньому розміру зерен матриці , тобто виконується структурна умова:

. (4.48)

Наприклад, для відокремленого напилення Be-Y у твердому стані утворюється єдине хімічне сполучення . При концентрації від 0,8 до 0,9 об’ємних відсотків  (0,46 масових відсотків Y), коли середній розмір зерен  приблизно дорівнює 5 мкм, а  – 17 нм, виконується структурна умова .

Відповідно спостерігається збільшення пластичності і міцності. Подовження при руйнуванні складає 10,2 %, а тимчасовий опір – 398 МПа (рис. 4.17).

Рис. 4.17. Механічні властивості двофазних конденсатів Be-Y: 1 – тимчасовий опір; 2 – межа текучості; 3 – подовження при руйнуванні

Подібні закономірності механічних властивостей встановлені для багатьох двофазних матеріалів з металевою і керамічною матрицями в широкому діапазоні середніх розмірів зерен  і частинок другої фази.

Другий екстремум механічних властивостей існує у двофазних конденсованих матеріалах, які містять (60…80) об’ємних відсотків другої фази. В таких структурах середня вільна відстань між частками  наближається до середньої відстані між частками , тобто . Межа текучості подібних матеріалів оцінюється співвідношенням:

, (4.49)

де, ,  і  – відповідно межа текучості, модуль зсуву, вектор Бюргера і об’ємна частка частинок другої фази.

У композиціях, які містять крихкі частинки другої фази у вказаному інтервалі концентрацій ((60…80) об’ємних відсотків), одночасно з максимумом міцності спостерігається максимум пластичності чи в’язкості руйнування (для керамічних матеріалів).

На рис. 4.18 наведено залежності ,  і подовження  при розтягу конденсатів Al-Be при температурі 20 . Приблизно при 80 об’ємних відсотках Be спостерігаються характерні максимуми міцності і пластичності: межа текучості складає 370 МПа, тимчасовий опір – 435 МПа,  подовження – близько 8 %. Середній розмір частинок берилію складає 1,8 мкм.

Якщо взяти d =1,8 мкм, а =0,8, тоді відповідно до співвідношення (4.49) межа текучості  цього матеріалу складатиме 398 МПа, тобто відповідає експериментальним значенням – 370 МПа.

Для чистого берилію  МПа,  МПа,  см.

Рис. 4.18. Механічні властивості двофазних конденсатів Al-Be

Поверхні розділу між шарами (міжфазні поверхні) є джерелами далеко діючих внутрішніх напружень і ефективними бар’єрами на шляху дислокацій, які рухаються. Тому мікрошарові матеріали можуть бути високоміцними при кімнатній температурі і жароміцними при високих температурах. Товщина мікрошарів – один із найголовніших параметрів, які визначають властивості мікрошарових конденсатів.

На рис. 4.19 наведено залежність мікротвердості  від товщини шарів, що чергуються, масивного конденсату Cu-Fe. Різке підвищення мікротвердості спостерігається в конденсатах з товщиною мікрошарів менше 2 мкм. Мікротвердість мікрошарових конденсатів твердих матеріалів  і  також підпорядковується подібній залежності.

Рис. 4.19. Мікротвердість  мікрошарових конденсатів Cu-Fe залежно від товщини мікрошарів

Дослідження механічних властивостей конденсатів Fe-Cu, Cr-Cu і Mo-Cu показали, що взаємозв’язок межі текучості цих матеріалів з товщиною шарів можна описати залежністю:

, (4.50)

де,  і  – відповідно межа текучості, модуль зсуву і вектор Бюргера кристалічної гратки матеріалу несучого шару, тобто мікрошару з більш високим значенням модуля зсуву.

Наприклад, для Fe-Cu з  МПа,  см,  см і =150 МПа межа текучості дорівнюватиме 750 МПа.

У табл. 4.2 наведено при 20 і 1000  механічні властивості жароміцного литого сплаву ЖС6К (0,11 % C, 10,5 % Cr, 5,0 % W, 4,2 % Mo, 2,5 % Ti, 4,0 % Co, 5,0 % Al, інше – Ni) і деяких матеріалів на нікелевій основі, отриманих електронно-променевим випаровуванням і конденсацією компонентів у вакуумі у вигляді листів товщиною (1,2…1,5) мм.

Таблиця 4.2. Механічні властивості деяких високотемпературних матеріалів

Склад, мас. %

Т=20

Т=1000

, МПа

, МПа

, %

МПа

, МПа

, %

, МПа

(=0,1 % / год.)

Ni - 10,5 %, Cr - 5 %, W - 5 %,  A l- 4,2 %, Mo - 4 %, Co - 2,5 %, Ti - 0,11 %, C (ЖС6-К)

880

1000

2,5

300

526

2,0

190

Ni - 18 %, Cr - 4 %, Al

530

910

24,0

45

46

43,0

Ni - 18 %,   Cr - 6 %, Al - 9 %, Mo - 0,44 %,

600

650

2,0

80

120

5,0

60

Ni - 12 %, Co - 18 %, Cr - 4 %, Al - 7 %, Mo

970

1300

15,0

55

67

20,0

50

Ni - 12 %, Co - 18 %, Cr - 4 %, Al - 2,4 %, NbC

1060

1350

8,0

58

72

94,0

40

Ni - 16 %, Cr - 5 %,

Al / 10 об.%, NbC (2,8 мкм)*

720

1130

10,0

110

200

7,0

90

Ni - 6 %, Al - 12 %,

Mo / 23 об.%,

Mo (3,5 мкм)*

900

1300

3,0

200

400

4,0

140

* Товщина мікрошарів

З табл. 4.2 випливає, що при 1000  механічні властивості мікрошарових матеріалів (Ni – 16 %, Cr – 5 %, Al /10 об. %, NbC і Ni – 6 %, Al – 12%, Mo / 23 об. %, Mo) наближаються, а при 20  перевищують відповідні властивості багатокомпонентного литого сплаву.

На даний час існують експериментальні дані, які свідчать про можливість отримання товстих двофазних конденсатів з мікропористою, термічно стабільною структурою. Фізична сутність механізму формування мікропористої структури при одночасному зародженні і рості в процесі конденсації сферичних часток фаз А і В наведена на рис 4.20.

Рис. 4.20. Схеми “тіньових” ділянок, розміщених біля частинок фаз А і В

“Тіньові” зони утворюються на стадії конденсації зародків частинок на локальних ділянках поверхні з підсиленням ефекту затемнення при зустрічі  частинок, що розростаються, фаз А і В. В результаті в об’ємі конденсату формується структура, яка складається з частинок фаз А і В і розвиненої системи мікропор між ними. Термічна стабільність такої структури залежить передусім від характеру фізико-хімічної взаємодії фаз А і В.

Якщо фази А і В практично не взаємодіють одна з одною в процесі конденсації і при наступній термічній дії, то структура конденсату буде відрізнятися високою термічною стабільністю. Високотемпературне нагрівання таких  конденсатів приводить лише до коалесценції “тіньових” мікроділянок і до появи більш рівноважних сферичних чи витягнутих, ізольованих чи з’єднаних між собою мікропор.

Прикладом таких матеріалів є товсті (0,5…0,6 мм) двофазні конденсати: , ,. У цих системах практично відсутня взаємодія між фазами , , . Збільшення температури основи збільшує відкриту мікропористість. Це обумовлено збільшенням розмірів часток з підвищенням температури конденсації і відповідних розмірів “тіньових” ділянок. Коалесценція “тіньових” ділянок після завершення конденсації створює систему відкритої мікропористості.

Особливості випаровування багатокомпонентних сумішей з одного джерела обумовлюють можливість створення покриття з контрольованим вмістом кожного елемента по товщині. Зміна складу парової фази залежно від тиску пари кожного елемента формує градієнт концентрацій по товщині конденсату. Здатність, наприклад, двокомпонентного сплаву А-В до фракціонування визначається емпіричним параметром К.

Якщо К < 1 ( при К=1 сплав випаровується узгоджено), тоді спочатку випаровується компонент з високим тиском пари. Потім зі збільшенням кількості сплаву, який випарувався, починається випаровування компонентів з низьким тиском пари. Ця відмінність тим сильніша, чим більше значення параметра К відрізняється від одиниці і чим вище вихідна концентрація компоненту А. В результаті вказаних змін складу парової фази формується градієнт концентрацій по товщині покриття. Прилеглі до поверхні конденсації шари містять максимальну кількість компонентів з високим тиском пари.

На рис. 4.21 наведено розподіл алюмінію, цирконію і кисню та схему утворення відповідних структур в перерізі градієнтного покриття, яке осаджене на поверхню нікелевого сплаву з 12 масових відсотків Al.

Рис. 4.21. Розподіл алюмінію, цирконію і кисню та схема утворення структур градієнтної перехідної зони: 1 – основа; 2 – - фаза; 3 – ; 4 – ; 5

До поверхні основи прилягає прошарок, який містить (19…20) масових відсотків Al і відповідно до - фази (інтерметалід NiAl). За - фазою прямує тонкий (менше 1 мкм) шар, якій складається в основному з  і який плавно переходить в двофазну область, котра потім трансформується в кераміку .

Градієнтні матеріали із зовнішніми оксидними (,), карбідними чи боридними шарами перспективні як тверді і зносостійкі покриття.




1. Джордж Гордон Байрон Каин
2. задачи непосредственно подчиненному личному составу снайперу стрелку ~ санитару и другим
3. Статья 318. Плательщики сбора за осуществление ремесленной деятельностиПлательщиками сбора за осуществление.html
4. Построение национальной идеологии России
5. . бесстрашие 2. чистота сознания 3.
6. Лекция 11Создание форм Типы данных СУБД ccess Объект Формы
7. Реферат- Шпаргалки по физиологии высшей нервной деятельности
8. Радуги предложил разнообразить мою жизнь
9. гносеологія був уведений і активно застосовувався у німецькій філософії XVIII ст.
10. на тему - Экономический рост и проблемы потребления природных ресурсов