Если у вас возникли сложности с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой - мы готовы помочь.
Предоплата всего
Подписываем
|
[1] Зміст [1.1] ВСТУП [2] 1.Абсорбціометричні прилади [2.1] 1.1.Типи абсорбційних спектрометрів [2.2] 1.2.Типи абсорбційних спектрометрів видимого та ближнього ультрафіолетового діапазону [2.3] 1.2.1.Колориметри і Фотоколориметри [2.4] 1.2.2.Спектрофотометри [2.5] 1.2.3. Двохвильові спектрофотометри [2.6] 1.2.4.Спектрофотометри з фотодіодними гратками [3] 2.Прилад і основні вузли спектрофотометра [3.1] 2.1.Прилад спектрофотометра [3.2] 2.2.Основні вузли спектрофотометра [3.3] 2.2.1. Джерело світла [3.4] 2.2.3. Диспергуючий елемент [3.5] 2.2.4. Монохроматори [3.6] ВИСНОВОК [3.7] Список використаних джерел |
Під оптичною спектроскопією розуміються всі методи кількісного та якісного аналізу, засновані на взаємодії світла з живою та неживою матерією.
Термін світло означає електромагнітне випромінювання від дальньої області ультрафіолетового діапазону до ближньої області інфрачервоного діапазону. Протягом більш ніж двохсот років оптична спектроскопія застосовується в різних галузях науки, виробництва та медицини, в тому числі в хімії, біології, фізики та астрономії. Висока специфічність оптичної спектроскопії пояснюється тим, що кожна речовина володіє своїми спектральними властивостями, відмінними від спектральних властивостей інших речовин. Речовини можна аналізувати як в кількісному, так і в якісному аспектах. На відміну від інших методів спектроскопії, таких як ЯМР (ядерний магнітний резонанс), ЕПР (електронний парамагнітний резонанс), Мессбауеровской або мас-спектрометрії, для аналізованих за допомогою оптичної спектроскопії зразків практично немає обмежень. Вимірювання різних оптичних параметрів в залежності від довжини хвилі або енергії випромінювання («спектр») або часових параметрів («кінетика») забезпечують цінну інформацію, яку не завжди можна отримати іншими аналітичними методами. Оптичний спектральний аналіз - це добре розвинений метод. Однак ринок спектрофотометрів весь час розширюється у зв'язку з появою нових застосувань методу. В залежності від пропонованих вимог спектрофотометри істотно різняться за розмірами, формою, застосовності і, в кінцевому рахунку, по вартості. Тому сучасна тенденція полягає скоріше у використанні спеціалізованих спектрофотометрів помірної вартості, а не громіздких, доступних для всіляких застосувань «багатоцільових установок» з найкращими характеристиками.
Основне призначення сучасних абсорбціометрічних приладів - визначення концентрації зразка з досліджуваною речовиною за допомогою порівняння величин поглинання або пропускання світлової енергії досліджуваного зразка і зразка відомої концентрації.
В даний час на ринку фотометричних приладів і в практичних лабораторіях можна зустріти велику різноманітність різних по конструкції і характеристиках колориметрів, фотометрів і спектрофотометрів.
Прилади можуть відрізнятися:
• за формою представлення інформації (в одиницях світлопропускання, в одиницях оптичної щільності, в одиницях концентрації або будь-яких інших значеннях, по яких проведене калібрування);
• за способом побудови і зберігання калібрувальних значень (автоматичне, ручне, тривале або короткострокове);
• за способом подачі в прилад досліджуваного розчину (проточна кювета, комутована кювету, кювети спеціальної конструкції, наприклад, 96-ямковий планшет і т.д.);
• по конструкції оптичної системи (одноканальні і багатоканальні);
• по виду джерела випромінювання світлової енергії (різноманітні лампи розжарювання з тілом напруження з вольфраму, імпульсні, газорозрядні лампи, світлодіоди, лазери).
Існують і інші відмітні ознаки, так чи інакше впливають на параметри та експлуатаційні характеристики приладів.
При вимірюванні поглинання речовини визначається його поглинаюча здатність на певній довжині хвилі λ1. Налаштувавши монохроматор на цю довжину хвилі, ми визначаємо різницю між значеннями, отриманими в присутності і відсутність досліджуваного зразка (на такому принципі засновані колориметри, Фотоколориметри і більшість фотометрів):
Аналогічно можна відсканувати весь спектральний діапазон Δλ між λ1 і λ2, у присутності і відсутність зразка (двопроменеві спектрофотометри мають два паралельні променя, один з яких проходить через порівняльну кювету, а другий - через кювету з зразком) і отримати за допомогою вбудованого комп'ютера скоригований спектр поглинання (за допомогою обчислень на комп'ютері в режимі реального часу) (див. рис. 2, а)
До недавніх пір логарифмування даних вимірювань спектрометрів здійснювали за допомогою логаріфмірующего підсилювача, тобто апаратно. Тепер, з метою зниження вартості обладнання, процес логарифмування виконується за допомогою програмного забезпечення спектрофотометра, вихідний сигнал в якому зберігається у линеаризировать вигляді. Однак це породжує деякі труднощі.
1) Перш ніж розрахувати логарифм, необхідно з високою точністю визначити нульову лінію (тобто «істинний нульовий сигнал»), що особливо важливо при вимірюванні невеликих значень поглинання, незначні відхилення можуть викликати істотні зміни величини поглинання і форми спектру.
2) Подальше логарифмирование линеаризировать даних, що зберігаються в пам'яті, призводить до логарифмическому фотометричним вирішенню.
3) Вимірювання спектрів поглинання бистросканірующімі спектрофотометрами з одночасним логарифмування лінійного сигналу вимагає високих швидкостей перетворення, які досяжні тільки з використанням швидкодіючих мікропроцесорів.
Рис. 2.Типи скануючих абсорбційних спектрофотометрів. (згідно Науманна і Шредеру, 1987)
З точки зору схемної реалізації - посилення сигналу змінного струму виробляти простіше, ніж посилення сигналу постійного струму. Тому сигнал постійного струму, одержуваний на фотодетектор спектрометра, перед посиленням перетворять в сигнал змінного струму механічним переривником (див. рис. 2, б).
На відміну від послідовних вимірювань, вимірювання зразка і порівняння можна проводити одночасно, попередньо розщепивши промінь світла (розщеплювачем променя Y) і використовуючи два окремих фотодетектора D1 і D2, після чого два незалежних сигнали перетворюються в спектр поглинання (рис. 2, в). Такий метод дозволяє виключити помилки вимірювання, викликані флуктуаціями джерела світла, але не компенсує відмінності в чутливості детекторів.
У скануючому абсорбційному спектрометрі, наведеному на рис. 2, г, застосовується тільки один детектор. Вимірює світло розщеплюється на два промені (розщеплювачем променя Y), потім після проходження зразка, порівняння і переривника вони з'єднуються зворотним розщеплювачем променя Y. Потім за допомогою фазочутливого підсилювача, який сприймає сигнал порівняння з переривника, отримують виправлений спектр поглинання. Така конструкція скануючого абсорбційного спектрометра застосовується найбільш часто. Однак у нього є кілька недоліків. Внаслідок обмеженої частоти переривника (60 Гц) і відповідно до теореми відбору, швидкість сканування довжини хвилі не може бути вище 30 с на спектр в діапазоні від 400 до 800 нм. Інакше фотометричні помилки і помилки визначення довжини хвилі досягнуть неприйнятно високих значень. Зазвичай механічне відстань між зразком / порівнянням і фотодетектором D більше 20 см. Таким чином, допустимий тілесний кут світла, випромінюваного зразком, становить 0,001.
Для того щоб зібрати якомога більше квантів світла, конструкція спектрометра повинна передбачити як можна більший тілесний кут збору світла від зразка (до 2π). Площа катода окремого фотопомножувача, як правило, буває неоднорідною з точки зору ефективності. Тому, якщо два промені спектрофотометра падають на дещо різні майданчики одного і того ж фотокатода, то, навіть у випадку оптимального юстування, корекція нульової лінії виявляється недостатньою, і це виражається в істотному відхиленні від ідеальної горизонтальної лінії. У практично всіх спектрометрах такого типу застосовується оптична послідовна коректування, яка займає багато часу. У відповідності з правилом Гауса, що стосуються помилки поширення променя, помилки променів зразка і порівняння адитивно впливають на кінцевий результат. На рис. 3 представлена конструкція типового двопроменевого спектрофотометра («Kontron Instruments GmbH»). Якщо знову ввести другий детектор згідно рис. 2, д і компенсувати різницю посилення обома детекторами другий світловим джерелом змінного струму частотою fH, ми знімемо обмеження в швидкості сканування. Зразок, порівняння та детектори розміщуються дуже близько один до одного, що дозволяє проводити вимірювання розсіювальних митних зразків. Якщо вимоги до оптичним властивостям і вирішенню по довжині хвилі (близько Δλ = ± 0,5 нм) не дуже високі, що зазвичай буває в хімічного та біологічної молекулярної спектроскопії, то ідеальним представляється використання конструкції Сейя - Наміока на основі голографічного увігнутої решітки рис .4. Доступно швидке спектральне сканування мутних і сильно розсіюючих зразків, компактний дизайн, низький рівень розсіяного світла, великий динамічний діапазон вимірювання і, що найбільш важливо, вбудований комп'ютер, що виробляє всі типи спектральних вимірювань. Такі спектрометри відрізняються невеликими розмірами, низькою вартістю і високою надійністю. Для кожного досліджуваного зразка не потрібно подальше сканування порівняльного зразка. Порівняльний спектр, знятий раз і назавжди, зберігається у вигляді корекційної кривої в пам'яті комп'ютера, і спектр досліджуваного зразка автоматично коректується в процесі сканування без втручання людини.
Рис. 3. компоненти типового двоструменевого спектрофотометра («Kontron Instruments GmbH»)
Рис. 4. Схема невеликого, але потужного монохроматора Сейя - Наміока на основі голографічного увігнутою решітки.
Фотоколориметри - прилади, призначені для визначення кількості пофарбованого речовини шляхом вимірювання величин поглинання і пропускання у видимій частині електромагнітного спектру.
Рис.5 Спрощена схема Фотоколориметри: 1 - джерело світлової енергії (лампа розжарювання, імпульсна лампа); 2 - смуговий світлофільтр, що пропускає світловий потік в смузі довжин хвиль Δλ.; 3 - контейнер для досліджуваних зразків (кювета); 4 - детектор (фотоприймач ); Ф0 - падаючий потік світлової енергії; Ф - потік світлової енергії, що пройшов розчин, який поглинув частину енергії; Δλ. - Смуга пропускання світлофільтра використання.
Рис 6. Узагальнена структурна схема одноканального колориметра: 1 - джерело світлової енергії; 2 - діафрагма; 3 - оптична система; 4 - смуговий фільтр; 5 - оптична система; 6 - кювета; 7 - фотоприймач; 8 - аналого-цифровий перетворювач; 9 - мікро-ЕОМ; 10 - індикатор; 11 - пульт оператора; 12 - інтерфейс зв'язку із зовнішньою ЕОМ і реєструючим пристроєм.
Основна відмінність спектрофотометра від Фотоколориметри полягає в можливості пропустити через досліджуваний зразок світловий потік будь-якої необхідної довжини хвилі, проводити фотометричні виміри, скануючи (переглядаючи) весь діапазон довжин хвиль не тільки видимого (VIS) світла - від 380 до 750 нм, але і ближнього ультрафіолету (UV) - від 200 до 380 нм.
Остання обставина не виключає доцільності випуску недорогих спектрофотометрів, що не мають джерела ультрафіолетового випромінювання і працюють тільки у видимій частині оптичного діапазону хвиль.
Метою згаданого і дуже важливого режиму роботи спектрофотометрів - режими сканування - є побудова спектральної кривої поглинання (абсорбції) і знаходження на ній піків, а також дослідження процесів інтерференції і пошук помилкових піків, що призводять до помилкових результатів при спектрофотометричних дослідженнях.
Рис 7. 1 - монохроматор (джерело монохроматичного випромінювання світлової енергії на довжині хвилі λ); 2 - кювета з досліджуваним розчином; 3 - детектор (фотоприймач); Ф0 - падаючий потік світлової енергії; Ф - потік світлової енергії, що пройшов через розчин, що поглинає частину енергії
На початку 50-х років минулого століття Брайтон Чанс запропонував новий метод вимірювання дуже маленьких змін поглинання сильно розсіюють і митних зразків. Основна ідея дуже проста. У той час як в двулучевой спектроскопії, де дві кювети, з зразком і порівнянням, опромінюються світлом однієї, але змінної довжини хвилі , у двохвильовому абсорбційної спектрофотометрії використовується тільки одна кювета із зразком, яка опромінюється двома різними довжинами хвиль, і вимірюється різниця поглинань між 1 і 2 тобто .
Схема стандартного двохвильовому спектрофотометра наведена на рис. 8. Розрішення по довжині хвилі тут, на відміну від світлосили, має другорядне значення. Тому в якості «монохроматора» двохвильовому спектрофотометра цілком підійдуть вузькосмугові інтерференційні фільтри. Вони володіють більшою світлосилою, ніж граткових монохроматори. Два промені світла з довжинами хвиль 1 і 2 за допомогою коливного з частотою від 30 до 100 Гц дзеркала поперемінно опромінюють зразок. Відповідні сигнали I (1) і I (2) надходять на вхід фазочуттєві підсилювача, вихідний сигнал якого після певного перетворення подається для обробки на комп'ютер.
Рис. 8. Схема типового двохвильового спектрофотометра .
Два ортогональних променя, випромінювані однією лампою, розділяються, колліміруются і диспергуються інтерференційними фільтрами з довжинами хвиль пропускання 1 і 2. Далі промені світла фокусуються на маленьке нестійке дзеркало (типова частота коливання становить 120 Гц). Генерована послідовність світлових імпульсів довжин хвиль 1, 2, 1, 2, ... в більшій мірі поглинається оптично щільним зразком, а мала інтенсивність пройшовшого світла фіксується фотопомножувачем. Вихідний сигнал фотопомножувача перетворюється синхронним підсилювачем і подається на комп'ютер для обробки. Використання напівпрозорого дзеркала і відповідного блокуючого фільтра між зразком і детектором, надзвичайно малого світлового випромінювача (актінічной лампи з інтерфільтром 3) дозволяє розпізнавати надзвичайно низькі зміни поглинання (А <0,0001) при великому оптичному тлі (Е » 4). Кювета із зразком знаходиться в спеціальному термостатированной утримувачі, що гарантує постійну температуру вимірів.
Особливим типом спектрофотометрів є прилади з фотодіодними гратками або матрицею (PDA). Тут світло від джерела направляється безпосередньо на зразок і вже після цього - на дифракційну решітку, яка проектує розкладений по піддіапазонами світло на фотодіодні грати або матрицю. Останні містять певну кількість фотодіодних датчиків, що перетворюють світлову енергію в електричні імпульси. Тому будь-який діапазон довжин хвиль при подібній конструкції спектрофотометра дає свій "відгук" практично миттєво, а не послідовно, як це має місце у традиційній спектрофотометрії. Електричні імпульси з фотодіодів зазвичай обробляються мікрокомп'ютером з висновком результатів на дисплей. Залежно від використовуваного для роботи діапазону хвиль використовуються дейтерієва і / або вольфрамова лампи.
Кількість фотодіодів визначає роздільну здатність спектрофотометричного приладу. Застосування фотодіодних решіток є важливим елементом проведення кінетичних досліджень, що дозволяє одночасно проводити виміри досліджуваного субстрату і утворюється в ході реакції продукту при різних довжинах хвиль. Використання даної схеми забезпечує високу швидкодію при роботі спектрофотометра в режимі сканування: менше однієї секунди на діапазон сканування.
Рис 9.: 1 - джерело світлової енергії (видима область); 2 - поворотний відбивач; 3 - джерело світлової енергії (ультрафіолетова область); 4 - оптична система, напрямна потік енергії на вхідну щілину; 5 - вхідна щілина; 6 - оптична система , що формує паралельний потік світлової енергії; 7 - диспергуючих елемент (призма або дифракційна решітка); 8 - оптична система, напрямна потік енергії на вихідну щілину; 9 - вихідна щілина; 10 - оптична система, що формує потік енергії, що проходить через кювету; 11 - кювета; 12 - фотоприймач; 13 - аналого-цифровий перетворювач; 14 - мікро-ЕОМ; 15 - індикатор; 16 - пульт оператора; 17 - інтерфейс зв'язку із зовнішньою ЕОМ і реєструючим пристроєм
Поворотний відбивач (2) спрямовує потік світлової енергії від одного з джерел (1 або 3), через оптичну систему (4) на вхідну щілину (5) монохроматора. З виходу монохроматора через щілину (9) надходить монохроматичний потік світлової енергії з певною довжиною хвилі λ. Установка необхідної довжини хвилі найчастіше здійснюється шляхом зміни кута падіння поліхроматичних потоку світлової енергії по відношенню до площини диспергуючого елемента (7). Оптична система (10) формує світловий потік таким чином, щоб при мінімально допустимому обсязі досліджуваного розчину і багаторазової установці кювети (11) в кюветноє відділення геометрія потоку не змінилася.
Поліхроматичний світло від джерела проходить через монохроматор, який розкладає біле світло на колірні компоненти. Монохроматичне випромінювання з дискретним інтервалом у кілька нанометрів проходить через ту частину приладу, де розташовується зразок з досліджуваної пробою.
Спектрофотометр UV / VIS (ультрафіолет + видиме світло) має два джерела світла: для видимої ділянки спектру і джерело ультрафіолету - від 200 до 390 нм.
Джерелом видимого світла служить вольфрамова, як правило, галогенна лампа, що дає постійний потік світла в діапазоні 380 - 950 нм, будучи стабільним і довговічним джерелом світлової енергії із середнім строком служби більше 500 ч.
В якості джерела УФ використовуються водневі або дейтерієва лампа. Ультрафіолетові лампи, що містять дейтерій, мають високу інтенсивність випромінюваного потоку і безперервний спектр в діапазоні від 200 до 360 нм.
3.2.2. Кювети
Як відомо досліджуваний зразок поміщається в спеціальні приставки. Для кожного виду зразків вони різні. Для твердих - це спеціальні затискачі, а при спектральних вимірюваннях рідких зразків використовуються спеціальні контейнери із кварцового скла, так звані кювети.
У більшості спектрофотометрів застосовуються стандартні кювети, які призначені для такого розміщення, яке передбачає горизонтальну траєкторію променя світла. Основним недоліком подібних кювет є те, що тільки невелика частина зразка (близько 10%) висвітлюється вимірює світлом. У разі великої цінності зразка або доступності його в невеликому обсязі, можна використовувати мікрокювет або ультрамікрокювети з об'ємом 50 або навіть 2,5 мкл. Кювети дуже маленьких обсягів проявляють капілярні властивості, і виникають проблеми з утворенням пухирців повітря, що вимагає дегазації. Нарешті, з таких кювет складно витягнути назад зразок. Стандартні кювети мають зовнішні розміри: 12,5* 12,5* 45 мм, а внутрішні - 10 *10 мм. Кювети з меншим внутрішнім об'ємом, що випускаються одним виробником мають той же зовнішній розмір, що й стандартні, але внутрішній, наприклад 10 *1,25 мм.
У спектрофотометрах в якості диспергуючого елемента найчастіше використовують призми і дифракційні грати.
Дифракційна решітка технологічно більш складний виріб, ніж призма. Більшість вживаних в даний час решіток виготовлені способом випалювання та голографічного копіювання і являють собою пластини з великим числом паралельних штрихів - до кількох сотень на міліметр.
Основною перевагою використання призми в спектрофотометрі є її низька вартість.
Перевага дифракційних решіток полягає в тому, що вони забезпечують лінійну дисперсію світла на всьому діапазоні видимого і УФ спектрів. Негативним моментом застосування дифракційних решіток є їх висока вартість у порівнянні з призмами і світлофільтрами.
Однією з найважливіших характеристик монохроматорів є смуга пропускання, що виражається в одиницях довжин хвиль - нанометрах.
Якщо інтерференційні фільтри дають ширину пропускання в діапазоні 6-20 нм, то призми і дифракційні грати дають більш вузьку смугу - менше 5 нм, а отже, і більшу "чистоту" (монохромність) світла, падаючого на кювету з зразком. Смуга пропускання є однією з найважливіших характеристик спектрофотометра. Зменшення смуги пропускання тягне за собою підвищення здатності спектрофотометра - значущої характеристики якості спектрофотометричних приладів.
Дія спектральних приладів - спектрофотометрів - засноване на тому, що в деяких фізичних системах умови проходження світла виявляються різними. Такі системи називаються диспергуючими. Звичайно як диспергуючого елемента використовують призму або дифракційну решітку. Пристрої, що дозволяють розділити поліхроматичний світло на монохроматичний спектр випромінювання, називаються монохроматора (рис. 10).
Рис.10 Функціональная схема монохроматора з призмою.
1-вхідна щілина; 2-об'єктив, який формує паралельний потік світлової енергії; 3-призма; 4 - об'єктив, що направляє потік енергії на екран; 5 - екран; 6 - вихідна щілина
Щілина (1), на яку падає поліхроматичний потік світлової енергії, знаходиться у фокальній площині лінзи (2). Ця частина приладу називається коллиматором. Виходить з об'єктива (2) паралельний потік світлової енергії падає на призму (3). Внаслідок дисперсії (обумовленої залежністю показника заломлення від довжини хвилі) світло різних довжин хвиль виходить з призми під різними кутами. Якщо у фокальній площині лінзи об'єктива (4) поставити екран (5), то лінза сфокусує паралельні потоки енергії для різних довжин хвиль в різних місцях екрану. Повертаючи призму (3), можна просканувати через щілину (6) монохроматичні потоки енергії у всьому спектрі випромінювання. Часто в якості диспергуючого елемента використовується дифракційна решітка, яка являє собою скляну або металеву пластину, на якій нанесені паралельні однакові штрихи, розташовані на строго однакових відстанях один від одного. На рис.11 показана дифракційна решітка, що складається з чергуються паралельних один одному щілин однакової ширини b, розташованих на однаковій відстані a один від одного. Сума (a + b) є періодом цієї структури і називається постійною решітки d.
Рис.11 Функціональна схема монохроматора з дифракційними гратами.
1 - вхідна щілина; 2 - об'єктив, який формує паралельний потік світлової енергії; 3 - дифракційна решітка; 4 - об'єктив, що направляє потік енергії на екран; 5 - екран; 6 - вихідна щілина
Через вхідну щілину (1) поліхроматичний потік світлової енергії лінзою об'єктива (2) трансформується в паралельний потік, який проходить через щілини дифракційної решітки (3). У кожній точці на екрані (5), розташованому у фокальній площині лінзи об'єктива (4), зберуться ті промені, які до лінзи були паралельними між собою і поширювалися під певним кутом Q до напрямку падаючої хвилі. Тому освітленість у точці Р на екрані (5) визначається результатом інтерференції вторинних хвиль, що поширюються як від різних ділянок однієї щілини, так і від різних щілин. Існує напрямок, поширюючись по якому, вторинні хвилі від усіх щілин будуть приходити в точку Р в одній фазі і підсилювати один одного, і інша - коли хвилі не збігаються по фазі і послаблюють одна одну. Таким чином, на екрані спостерігається чергування світлих і темних смуг. Умова формування максимумів від дифракційної гратки, тобто коли хвилі підсилюють одна одну при інтерференції, спостерігається тоді, коли різниця ходу дорівнює цілому числу хвиль. Залежність формування максимумів різних довжин хвиль від кута Q дифракційної решітки виражається формулою: d * sinQ = k-1, де k = 0, 1, 2...
Якщо на решітку падає світло різних довжин хвиль, то максимуми для різних довжин хвиль розташовуються під різними кутами Q до початкового напрямку поширення світла. Тому дифракційна решітка розкладає поліхроматичний світло в дифракційний спектр і вживається як диспергирующий прилад.
У даній роботі були вивчені фізичні принципи, що лежать в основі роботи спектрофотометра, його внутрішній устрій та основні вузли. Важливо підкреслити, що основні принципи дії спектрофотометра, окремі оптико-механічні схеми, блоки та вузли знаходять своє застосування в різних спеціалізованих приладах і автоматичних аналізаторах для різних досліджень.
1. В.Шмидт «Оптическая спектроскопия для химиков и биологов», Изд.: Техносфера, М., 2007.
2. Платонов А.Н. «Природа окраски минералов», Изд.: Наукова думка, Киев, 1976.
3. Вільна інтернет енциклопедія «Википедия», http://wikipedia.org/
Міністерство освіти і науки, молоді та спорту України
Національний технічний університет України
«Київський політехнічний інститут»
Видавничо-поліграфічний інститут
Кафедра технології поліграфічного виробництва
ДОПОВІДЬ
з дисципліни: «Фізико - хімічні методи аналізу»
на тему: спектрофотометричні методи дослідження
студент Д.В. Маржієвський групи СТМ - 71 підпис
перевірив В.П. Шерстюк
д. х. н., професор підпис
Київ — 2012