Если у вас возникли сложности с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой - мы готовы помочь.
Предоплата всего
Подписываем
Федеральное агентство морского и речного транспорта
Федеральное государственное образовательное учреждение
высшего профессионального образования
«Морской государственный университет им. адм. Г. И. Невельского»
С. Б. Лебединская, Ю. Д. Воробьев
И ТВЕРДОГО ТЕЛА
Учебное пособие
Рекомендовано Дальневосточным региональным
учебно-методическим центром (ДВ РУМЦ)
в качестве учебного пособия для студентов и курсантов
технических специальностей вузов региона
Владивосток
2008
УДК – 531 (075.8) Л 332
Лебединская, С. Б. Динамика материальной точки и твердого тела [Текст] : учеб. пособие / С. Б. Лебединская, Ю. Д. Воробьев. – Владивосток : Мор. гос. ун-т, 2008. – 88 с.
Пособие содержит указания к 15 типовым лабораторным работам по теме Физические основы классической механики. Поясняется теория физических явлений, рассматриваемых в лабораторных работах, приводятся изложенные достаточно подробно и доходчиво выводы расчетных формул. Даны схемы установок, методика выполнения работ, к каждой работе прилагаются перечень контрольных вопросов и список рекомендуемой литературы. Пособие также содержит в очень краткой форме материал по расчету погрешностей и оформлению результатов измерений.
Пособие написано в соответствии с требованиями государственного образовательного стандарта по курсу физики для технических учебных заведений.
Предназначено для студентов и курсантов технических специальностей вузов.
Ил. 41, табл. 20, библиогр. 7 назв.
Рецензенты:
А. В. Безвербный, д-р физ.-мат. наук, доцент,
ИАПУ ДВО РАН;
Е. Н. Лебедева, канд. физ.-мат. наук, доцент, ДВГУ.
Лебединская С. Б., Воробьев Ю. Д., 2008
ISBN 978-5-8343-0492-0 Морской государственный университет
им. адм. Г. И. Невельского, 2008.
ОГЛАВЛЕНИЕ
Введение 4
Расчет погрешностей и представление результатов измерений 5
Типы погрешностей 5
Расчет погрешностей при прямых измерениях 5
Расчет погрешностей при косвенных измерениях 8
Как правильно округлить и записать результат 10
Как строить графики 11
Таблица коэффициентов Стьюдента 12
Простейшие измерительные приборы 13
Штангенциркуль 13
Микрометр 15
Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси (краткая теория
к работам 1.1, 1.2, 1.3, 1.4, 1.5, 1.8, 1.9, 1.10, 1.11, 1.12, 1.14) 16
Лабораторные работы 24
1.0. Определение плотности твердого тела 24
1.1. Исследование основного закона динамики вращательного
движения с помощью маятника Обербека
(вариант I – постоянным остается момент инерции) 26
1.2. Определение момента инерции махового колеса 29
1.3. Определение момента инерции тела методом крутильных
колебаний 32
1.4. Определение момента инерции физического маятника 35
1.5. Исследование основного закона динамики вращательного
движения с помощью маятника Обербека
(вариант II – сравниваются рассчитанное и измеренное
значения момента инерции). 39
1.6. Определение радиуса кривизны зеркала методом
катающегося шарика 42
1.7. Изучение удара шаров 45
1.8. Определение момента инерции тела и момента сил
трения в подшипнике 50
1.9. Изучение прецессионного движения гироскопа 53
1.10. Определение ускорения свободного падения с помощью
математического и физического маятников 57
1.11. Исследование основного закона динамики вращательного
движения с помощью маятника Обербека
(вариант III – постоянным остается момент силы) 65
1.12. Определение скорости полета пули с помощью крутильного
маятника. 69
1.13. Определение коэффициентов трения скольжения и качения 74
1.14. Изучение зависимости момента инерции тела от распределения его массы относительно оси вращения 81
Введение
Лабораторные работы преследуют несколько целей. Они позволяют студентам (курсантам): 1) познакомиться с простейшими измерительными приборами; 2) приобрести навыки в проведении эксперимента и обработке его результатов; 3) применить теоретические знания на практике.
Результат измерений в каждой лабораторной работе должен быть представлен с учетом погрешности (доверительного интервала). Поэтому, прежде чем выполнять лабораторную работу, необходимо изучить параграф Расчет погрешностей и представление результатов измерений. Формулы и рисунки в этом параграфе нумеруются так: (П.1), (П.2) и т. д., где буква П значит погрешности.
В параграфе Простейшие измерительные приборы формулы и рисунки нумеруются по аналогии с предыдущим параграфом: (И.1) и т. д., где буква И значит измерения.
Так как выполнение лабораторных работ часто опережает знакомство с теоретическим материалом на лекциях, то методические указания содержат (в очень кратком изложении) необходимый теоретический материал. Теоретический материал по кинематике и динамике точки включен в указания к соответствующим работам, а теоретический материал по кинематике и динамике твердого тела выделен в отдельный параграф под заголовком Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси. Формулы и рисунки в этом параграфе имеют номера (Т.1), (Т.2) и т. д., где буква Т значит теория .
В номерах самих лабораторных работ первая цифра обозначает раздел курса физики (1 значит, что данная лабораторная работа относится к первому разделу курса физики – механике – и выполняется в лаборатории механики). Остальные цифры – номер лабораторной работы в данной лаборатории. Например, работа 1.12 значит, что речь идет о работе № 12 в разделе механика. В оглавлении в разделе Лабораторные работы номер параграфа совпадает с порядковым номером работы в лаборатории.
Номера формул в изложении самих лабораторных работ не содержат указания на раздел. Например, формула (12.3) – это третья формула в работе № 12.
РАСЧЕТ ПОГРЕШНОСТЕЙ
Типы погрешностей
Погрешности (ошибки), допускаемые при измерениях, можно разделить на три типа: грубые, систематические и случайные.
Грубые ошибки, или промахи – это очевидно ошибочные результаты. Допускаются, в основном, из-за невнимательности.
Систематические ошибки могут быть обусловлены неисправностью измерительных приборов (например, смещением нуля) или неверно выбранным методом измерений. Эти ошибки остаются постоянными на протяжении всей серии измерений, поэтому их нельзя обнаружить путем повторных измерений. Но систематические ошибки можно учесть или устранить, или сделать пренебрежимо малыми.
Случайные ошибки могут быть вызваны самыми разными причинами, учесть которые невозможно (случайное дуновение ветра, пылинка, попавшая на чашку весов, и т. д.). Главным же образом, случайные погрешности обуслов-лены несовершенством измерительных приборов и наших органов чувств. Например, при измерении температуры мы получаем разные результаты в зависимости от направления взгляда (рис. П.1). Причем нет способа определить, какое из направ-лений (1-1, 2-2 или 3-3) самое правильное.
Случайные погрешности нельзя заранее предвидеть и исключить, их надо уметь оценивать. Однако влияние этих погрешностей можно уменьшить, увеличивая число измерений.
Ниже рассматриваются только случайные ошибки.
Расчет погрешностей при прямых измерениях
Допустим, что мы проводим серию из n измерений одной и той же величины х. Из-за наличия случайных ошибок отдельные значения х1, х2, х3…хn неодинаковы, и в качестве наилучшего значения искомой величины выбирается среднее арифметическое , равное арифметической сумме всех измеренных значений, деленной на число измерений
. (П.1)
где – знак суммы, i – номер измерения, n – число измерений.
Итак, – значение, наиболее близкое к истинному. Истинного же значения никто не знает. Можно лишь рассчитать интервал х вблизи , в котором истинное значение может находиться с некоторой степенью вероятности р. Этот интервал называется доверительным интервалом. Вероятность, с которой истинное значение в него попадает, называется доверительной вероятностью, или коэффициентом надежности (так как знание доверительной вероятности позволяет оценить степь надежности полученного результата). При расчете доверительного интервала необходимая степень надежности задается заранее. Она определяется практическими потребностями (например, к деталям мотора самолета предъявляются более жесткие требования, чем к лодочному мотору). Очевидно, для получения большей надежности требуется увеличение числа измерений и их тщательности.
Благодаря тому, что случайные погрешности отдельных измерений подчиняются вероятностным закономерностям, методы математической статистики и теории вероятностей позволяют рассчитать среднюю квадратичную погрешность среднего арифметического значения хсл. Запишем без доказательства формулу для расчета хсл при малом числе измерений (n 30). Формулу называют формулой Стьюдента
, (П.2)
где tn,p – коэффициент Стьюдента, зависящий от числа измерений n и доверительной вероятности р.
Коэффициент Стьюдента находят по таблице, приведенной ниже, предварительно определив, исходя из практических потребностей (как было сказано выше), величины n и р.
При обработке результатов лабораторных работ достаточно провести 3–5 измерений, а доверительную вероятность принять равной 0,68.
Но бывает так, что при многократных измерениях получаются одинаковые значения величины х. Например, 5 раз измерили диаметр проволоки и 5 раз получили одно и то же значение. Так вот, это вовсе не значит, что погрешности нет. Это значит только то, что случайная погрешность каждого измерения меньше точности прибора , которую также называют приборной, или инструментальной, погрешностью. Инструментальная погрешность прибора определятся по классу точности прибора, указанному в его паспорте, либо указывается на самом приборе. А иногда принимается равной цене деления прибора (цена деления прибора – значение его самого маленького деления) либо половине цены деления (если на глаз приблизительно можно определить половину цены деления прибора).
Так как каждое из значений хi получено с погрешностью , то полный доверительный интервал х, или абсолютную погрешность измерения, рассчитывают по формуле
. (П.3)
Заметим, что если в формуле (П.3) одна из величин хотя бы в 3 раза больше другой, то меньшей пренебрегают.
Абсолютная погрешность сама по себе не отражает качества проведенных измерений. Например, только по информации абсолютная погрешность равна 0,002 м нельзя судить о том, сколь хорошо было проведено данное измерение. Представление о качестве проведенных измерений дает относительная погрешность , равная отношению абсолютной погрешности к среднему значению измеряемой величины. Относительная погрешность показывает, какую долю составляет абсолютная погрешность от измеренного значения. Как правило, относительную погрешность выражают в процентах
100 %. (П.4)
Рассмотрим пример. Пусть диаметр шара измеряется с помощью микрометра, инструментальная погрешность которого = 0,01 мм. В результате трех измерений получились следующие значения диаметра:
d1 = 2,42 мм, d2 = 2,44 мм, d3 = 2,48 мм.
По формуле (П.1) определяют среднее арифметическое значение диаметра шара
мм.
Затем по таблице коэффициентов Стьюдента находят, что для доверительной вероятности 0,68 при трех измерениях tn,p = 1,3. После чего по формуле (П.2) рассчитывают случайную погрешность измерения dсл
мм.
Так как полученная случайная погрешность всего в два раза превышает приборную погрешность, то при нахождении абсолютной погрешности измерения d по (П.3) следует учитывать и случайную погрешность, и погрешность прибора, т. е.
мм 0,03 мм.
Погрешность округлили до сотых миллиметра, так как точность результата не может превышать точность измерительного прибора, которая в данном случае составляет 0,01 мм.
Итак, диаметр проволоки равен
мм.
Данная запись говорит о том, что истинное значение диаметра шара с вероятностью 68 % лежит в интервале (2,42 2,48) мм.
Относительная погрешность полученного значения согласно (П.4) составляет
%.
Расчет погрешностей при косвенных измерениях
В большинстве случаев конечной целью лабораторной работы является вычисление искомой величины с помощью некоторой формулы, в которую входят величины, измеряемые прямым путем. Такие измерения называются косвенными. В качестве примера приведем формулу плотности твердого тела цилиндрической формы
, (П.5)
где – плотность тела, m – масса тела, d – диаметр цилиндра, h – его высота.
Зависимость (П.5) в общем виде можно представить следующим образом:
, (П.6)
где Y – косвенно измеряемая величина, в формуле (П.5) это плотность ; X1, X2,..., Xn – прямо измеряемые величины, в формуле (П.5) это m, d, и h.
Результат косвенного измерения не может быть точным, поскольку результаты прямых измерений величин X1, X2, ..., Xn всегда содержат в себе погрешность. Поэтому при косвенных измерениях, как и при прямых, необходимо оценить доверительный интервал (абсолютную погрешность) полученного значения Y и относительную погрешность .
При расчете погрешностей в случае косвенных измерений удобно придерживаться такой последовательности действий:
1) получить средние значения каждой прямо измеряемой величины X1, X2, …, Xn;
2) получить среднее значение косвенно измеряемой величины Y, подставив в формулу (П.6) средние значения прямо измеряемых величин;
3) провести оценки абсолютных погрешностей прямо измеряемых величин X1, X2, ..., Xn, воспользовавшись формулами (П.2) и (П.3);
4) основываясь на явном виде функции (П.6), получить формулу для расчета абсолютной погрешности косвенно измеряемой величины Y и рассчитать ее;
5) рассчитать относительную погрешность измерения ;
6) записать результат измерения с учетом погрешности.
Ниже без вывода приводится формула, позволяющая получить формулы для расчета абсолютной погрешности, если известен явный вид функции (П.6):
, (П.7)
где Y X1 и т. д. – частные производные от Y по всем прямо измеряемым величинам X1, X2, …, Xn (когда берется частная производная, например по X1, то все остальные величины Xi в формуле считаются постоянными), Xi– абсолютные погрешности прямо измеряемых величин, вычисленные согласно (П.3).
Рассчитав Y, находят относительную погрешность .
Однако если функция (П.6) является одночленом, то намного легче сначала рассчитать относительную погрешность, а затем уже абсолютную.
Действительно, разделив обе части равенства (П.7) на Y, получим
.
Но так как , то можно записать
. (П.8)
Теперь, зная относительную погрешность, определяют абсолютную .
В качестве примера получим формулу для расчета погрешности плотности вещества, определяемой по формуле (П.5). Поскольку (П.5) является одночленом, то, как сказано выше, проще сначала рассчитать относительную погрешность измерения по (П.8). В (П.8) под корнем имеем сумму квадратов частных производных от логарифма измеряемой величины, поэтому сначала найдем натуральный логарифм :
ln = ln 4 + ln m – ln –2 ln d – ln h,
а потом уже воспользуемся формулой (П.8) и получим, что
. (П.9)
Как видно, в (П.9) используются средние значения прямо измеряемых величин и их абсолютные погрешности, рассчитанные методом прямых измерений по (П.3). Погрешность, вносимую числом , не учитывают, поскольку ее значение всегда можно взять с точностью, превышающей точность измерения всех других величин. Рассчитав , находим .
Если косвенные измерения являются независимыми (условия каждого последующего эксперимента отличаются от условий предыдущего), то значения величины Y вычисляются для каждого отдельного эксперимента. Произведя n опытов, получают n значений Yi. Далее, принимая каждое из значений Yi (где i – номер опыта) за результат прямого измерения, вычисляют Y и Y по формулам (П.1) и (П.2) соответственно.
Окончательный результат как прямых, так и косвенных измерений должен выглядеть так:
, (П.10)
где m – показатель степени, u – единицы измерения величины Y.
Полученный результат необходимо округлить, так как излишне большое число десятичных знаков создает ложное впечатление о большой точности результата. Например, среднее значение измеряемой величины m = 7,628 кг. Это совсем не значит, что мы нашли величину с точностью до грамма (цифр на табло калькулятора могло оказаться и больше).
Но…округляют результат только после расчета и округления абсолютной погрешности.
Абсолютную погрешность округляют до одной, редко двух значащих цифр, а полученный результат округляют в соответствии с погрешностью, т. е. так, чтобы число знаков после запятой в записи среднего значения и погрешности было одинаковым. Например, если оказалось, что m = 0,0259 кг, значит погрешность таится уже во втором знаке после запятой, он и должен быть последним в записи результата. В этом случае и среднее значение и погрешность следует округлить до сотых и результат представить в виде
m = (7,63 0,03) кг.
Другой пример. Предположим, что в результате расчетов получили V = 1758,68 мм3, а V = 42,51 мм3. Так как погрешность составляет десятки кубических миллиметров, то и погрешность, и среднее значение округляют до десятков кубических миллиметров. Результат в этом случае можно записать как в виде
V = (1760 40) мм3,
так и в виде
V = (1,76 0,04)103 мм3.
Однако вторая запись предпочтительней, потому что при первом же взгляде на результат ясен порядок измеренной величины, а именно видно, что измеренный объем составляет тысячи кубических миллиметров.
Когда значение величины дается готовым (берется из таблицы) без указания погрешности, то погрешность берется равной единице последнего разряда (редко его половине). Например, в таблице = 7,86103 кг/м3. Следовательно, = 0,01103 кг/м3 или = 0,005103 кг/м3.
Итак: 1) значение измеренной величины округляют после расчета и округления погрешности, тем не менее, переписывать все цифры с табло калькулятора не следует, но оставить 3–4 значащих цифры после запятой имеет смысл;; 2) до запятой предпочтительно оставлять один знак, чтобы при первом же взгляде на результат был ясен порядок измеренной величины.
Значащие цифры в приближенных вычислениях – все цифры числа, начиная с первой слева, отличной от нуля, до последней, за правильность которой можно ручаться. Например, в записи результата взвешивания 0,03020 кг значащими цифрами являются 3, 0, 2 и 0.
Как строить графики
Графики строят в основном для того, чтобы наглядно представить результаты эксперимента, поэтому они должны быть предельно ясными.
Экспериментальные данные следует отметить жирными, хорошо выделяющимися точками или крестиками (рис. П.2). Затем через них провести наилучшую плавную кривую так, чтобы экспериментальные точки располагались как можно ближе к ней. Соединять точки ломаной линией нельзя, так как ломаная линия указывала бы на то, что зависимость между величинами y и х носит скачкообразный характер, что маловероятно.
Рис. П.2
Если на графике имеется теоретическая кривая, то плавную кривую через экспериментальные точки лучше не проводить. Она может мешать сравнению эксперимента с теорией.
Чтобы различать экспериментальные данные, относящиеся к разным условиям или веществам, можно пользоваться разными значками: темными или светлыми кружками, крестиками и т. д. Но если график начинает выглядеть загроможденным, то лучше для каждой группы данных построить отдельный график.
Ошибки в экспериментальных значениях на графиках можно указывать следующим образом:
Поскольку нанесение таких значков – дополнительный труд и приводит к усложнению графика, то их наносят на график, когда информация об ошибках действительно нужна. Например, на рис. П.3 изображена зависимость, которую можно признать прямолинейной, только рассчитав и обозначив погрешности у.
|
р n |
0,2 |
0,3 |
0,4 |
0,5 |
0,6 |
0,68 |
0,8 |
0,9 |
0,95 |
0,99 |
|
2 |
0,33 |
0,51 |
0,73 |
1,00 |
1,38 |
2,0 |
3,1 |
6,3 |
12,7 |
63,7 |
|
3 |
0,29 |
0,45 |
0,62 |
1,82 |
1,06 |
1,3 |
1,9 |
2,9 |
4, 3 |
9,9 |
|
4 |
0,28 |
0,42 |
0,58 |
1,77 |
0,98 |
1,3 |
1,6 |
2,4 |
3,2 |
5,8 |
|
5 |
0,27 |
0,41 |
0,57 |
1,74 |
0,94 |
1,2 |
1,5 |
2,1 |
2,8 |
4,6 |
|
6 |
0,27 |
0,41 |
0,56 |
1,73 |
0,92 |
1,2 |
1,5 |
2,0 |
2,6 |
4,0 |
|
7 |
0,27 |
0,40 |
0,55 |
1,72 |
0,90 |
1.1 |
1,4 |
1,9 |
2,4 |
3,7 |
Контрольные вопросы
1. Что дает среднее значение измеряемой величины и что можно сказать об ее истинном значении?
2. Поясните, что такое доверительный интервал и доверительная вероятность. Чем они определяются?
3. Что такое относительная погрешность? Каков ее физический смысл?
4. Примените формулы (П.7) и (П.8) к конкретным случаям, предложенным преподавателем.
5. Как правильно округлить и записать результат?
1. Зайдель А. Н. Ошибки измерений физических величин: учеб. пособие. 2-е изд. – СПб.: Изд-во Лань, 2005. – 112 с.
2. Денисов И. В., Сырых Л. М. Обработка и представление результатов измерений: учеб. пособие. – Владивосток / ДВГМА, 2000. – 37 с.
3. Мецик М. С. Методы обработки результатов экспериментальных измерений. – Иркутск: ИГУ, 1972. – 115 с.
4. Сквайрс Дж. Практическая физика / Пер. с англ. под ред. Е. М. Лейкина. – М.: Мир, 1971. – 245 с.
ПРОСТЕЙШИЕ ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЕ ПРИБОРЫ
Штангенциркуль
Штангенциркуль (рис. И.1) позволяет повысить точность измерений в 10–20 раз по сравнению с обычной (миллиметровой) линейкой. Отсчетное приспособление штангенциркуля состоит из миллиметровой линейки 1, и нониуса 2. На одном конце линейки имеется неподвижный упор 3, а с нониусом скреплен подвижный упор 4. Нониус представляет собой небольшую линейку, скользящую вдоль основной шкалы.
Пользуются штангенциркулем так. Когда упоры 3 и 4 соприкасаются, ноль линейки и ноль нониуса должны совпадать. Для измерения тело помещают между упорами, которые без сильного нажима сдвигают до соприкосновения с предметом. Полученный размер фиксируется с помощью стопорного винта 5. Результат считывается по линейке и нониусу. Длина тела равна числу целых миллиметров, отсчитываемых нулевой риской нониуса (на рисунке – 10 мм), плюс число десятых долей миллиметра. Число десятых долей равно номеру риски нониуса (не считая нулевой), наиболее точно совпадающей с делением основной шкалы, умноженному на точность нониуса (на рисунке 0,1 мм). В случае, представленном на рисунке, наиболее точно с делением шкалы совпадает третья риска. Следовательно, длина измеряемого предмета составляет 10,8 мм.
Рассмотрим нониус подробнее. Нониус (линейный или круговой) изготавливают таким образом, чтобы длина N делений нониуса равнялась длине (kN – 1) делений шкалы, где k – целое число. Если обозначить цену деления основной шкалы х, а цену деления нониуса – y, то
(kN – 1)х = Ny.
Разность (х – y) называется точностью нониуса. Точность нониуса есть инструментальная погрешность штангенциркуля.
Простейший нониус, для которого k = 1, а N = 10, изображен на рис. И.2. Для определенности принято, что цена деления основной шкалы х = 1 мм. В этом случае для изготовления нониуса надо 9 мм разделить на 10 равных частей. Тогда одно деление нониуса y = 0,9 мм, а его точность (х – y) = 0,1 мм.
Рис. И.2
А теперь с помощью штангенциркуля, изображенного на рис. И.2, измерим длину какого-нибудь предмета (рис. И.3).
Рис. И.3
На рис. И.3 начало предмета совпадает с нулем основной шкалы, а конец находится между 2 и 3-й рисками шкалы. Таким образом, длина предмета составляет 2 мм плюс отрезок АВ. Длину отрезка АВ находят с помощью нониуса, определив номер риски нониуса n (не считая нулевую), наиболее точно совпадающей с риской шкалы. На рис. И.3 наиболее хорошо с риской шкалы совпадает четвертая риска нониуса. Это значит, что отрезок АС включает в себя отрезок АВ и четыре деления нониуса. В общем виде можно записать:
АС = АВ + ny,
где n – номер риски нониуса, которая совпала с риской шкалы.
Подставив в последнюю формулу числовые значения величин, соответствующие рис. И.3, получим:
(6 – 2) мм = АВ + 40,9 мм.
Откуда АВ = 4 мм – 40,9 мм = 0,4 мм,
т. е., длина отрезка АВ равна номеру риски нониуса, наиболее точно совпавшей с делением основной шкалы, умноженному на точность нониуса.
Длина же предмета, изображенного на рис. И.3, составляет 2,4 мм.
Микрометр
Микрометр позволяет повысить точность измерений по сравнению со штангенциркулем на порядок, т. е. еще в 10 раз. Микрометры бывают нескольких типов: для наружных измерений, микрометрический глубиномер и микрометрический нутромер.
Микрометр для наружных измерений изображен на рис. И.4. Для измерения предмет помещают между неподвижным упором 1 и подвижным торцом микрометрического винта 2. Микрометрический винт, жестко связанный с барабаном 3, перемещается внутри полого неподвижного цилиндра 4. Микрометрический винт имеет шаг 0,5 мм.
Отсчетное устройство микрометра состоит из двух шкал – горизонтальной и круговой. Горизонтальная шкала, размещенная на неподвижном цилиндре, вдоль которого перемещается барабан, имеет цену деления 0,5 мм. Она представляет собой двойную шкалу, нанесенную по обе стороны продольной черты таким образом, что верхняя шкала сдвинута относительно нижней на 0,5 мм. Следовательно, когда микрометрический винт делает полный оборот, барабан перемещается от верхнего деления до нижнего Цена деления круговой шкалы, размещенной на конической части барабана, равна 0,01 мм. Действительно, число делений на барабане n =50. Значит, при повороте на 50 делений барабан перемещается на 0,5 мм, а при повороте на одно деление – на 0,01 мм.
Отсчет производится следующим образом: по горизонтальной шкале цилиндра отсчитывается размер измеряемого предмета с точностью до 0,5 мм. Сотые доли миллиметра отсчитываются по круговой шкале барабана. Причем число сотых долей соответствует делению шкалы, расположенному против продольной черты цилиндра. Полученные результаты складываются.
Внимание! Микрометрический винт необходимо вращать только за трещотку 5 до возникновения характерного звука. Это предотвращает поломку прибора.
ВРАЩЕНИЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА ВОКРУГ НЕПОДВИЖНОЙ ОСИ
краткая теория к работам
1.1, 1.2, 1.3, 1.4, 1.5, 1.8, 1.9, 1.10, 1.11,1.12, 1.14
Вращательным движением твердого тела называется такое движение, при котором все точки тела движутся по концентрическим окружностям (рис. Т.1), центры которых лежат на одной прямой, называемой осью вращения ОО. Как видно из рисунка, при вращении твердого тела относительно неподвижной оси отдельные его точки (например, точки А и В), движутся по-разному: за один и тот же промежуток времени t они проходят разные пути S ( и ). Это значит, что модули их линейных скоростей и ускорений различны.
Движение же тела как целого можно характеризовать только такими величинами, которые в данный момент времени для всех его точек одинаковы. Поэтому вращательное движение твердого тела характеризуют не линейными, а угловыми величинами: углом поворота , угловой скоростью и угловым ускорением .
Если, вращаясь равномерно, за промежуток времени тело повернулось на угол , то модуль его угловой скорости определится соотношением
, (Т.1)
из которого следует, что угловая скорость численно равна углу, на который тело поворачивается за единицу времени (за одну секунду, одну минуту и т. д.). Если тело вращается неравномерно, то по формуле (Т.1) находят его среднюю угловую скорость.
В тех случаях, когда известна зависимость угла поворота от времени, т. е. функция , можно найти мгновенную угловую скорость как производную от угла поворота по времени
. (Т.2)
Если тело вращается с постоянным угловым ускорением, то модуль его углового ускорения определяется соотношением
, (Т.3)
из которого видно, что угловое ускорение численно равно изменению угловой скорости в единицу времени. В случае произвольного движения по формуле (Т.3) находят среднее угловое ускорение. Мгновенное угловое ускорение можно найти как производную от угловой скорости по времени, если известна функция ,
. (Т.4)
Модули угловых величин, характеризующих вращательное движение тела как целого, и модули линейных величин, характеризующих движение отдельных его точек, связаны между собой соотношениями
, , , (Т.5)
где R – радиусы окружностей, по которым движутся точки.
Угол поворота, угловая скорость и угловое ускорение – величины векторные (точнее, они являются псевдовекторами, так как связаны с направлением вращения тела условно). Векторы и направлены вдоль оси вращения и связаны с направлением вращения правилом правого винта (рис. Т.2), а вектор направлен так же, как вектор , если вращение ускоренное, и противоположно вектору , если движение замедленное. Итак, если движение происходит вокруг неподвижной оси, все перечисленные величины направлены вдоль одной прямой.
В разделе Динамика вращательного движения наряду с понятиями силы и массы вводятся понятия момента силы и момента инерции.
Момент силы. Покажем, что для характеристики вращательного движения понятия силы недостаточно. Пусть к коромыслу (рис.Т.3) слева от оси вращения О на расстоянии 0,2 м приложена сила 2 Н, которая стремится повернуть его против часовой стрелки. Опыт говорит о том, что уравновесить коромысло можно несколькими способами. Например, можно справа от оси на расстоянии 0,4 м приложить силу 1 Н (рис. Т.3а), а можно приложить силу 4 Н, но на расстоянии 0,1 м от оси вращения (рис. Т.3б).
Таким образом, вращающий эффект силы зависит от расстояния не в меньшей степени, чем от самой силы.
Величина, характеризующая вращающий эффект силы, называется моментом силы. Различают момент силы относительно точки и момент силы относительно оси.
Момент силы относительно точки характеризует способность силы вращать тело вокруг точки, относительно которой он берется. Пусть на частицу А действует сила (рис. Т.4). Моментом силы относительно точки О назы-вается вектор , определяемый векторным произведением радиуса-вектора точки приложения силы (радиуса-вектора, проведенного из точки О в точку приложения силы А), и силы:
. (Т.6)
Из формулы (Т.6) следует, что вектор направлен перпендикулярно плоскости, в которой лежат векторы и , причем так, что направление вектора совпадает с направлением поступательного движения правого винта при его вращении от первого вектора ко второму в сторону меньшего угла. На рис. Т.4 векторы и лежат в плоскости рисунка, а вектор направлен перпендикулярно плоскости рисунка, т. е. на нас (изображен точкой в кружочке).
Из формулы (Т.6) также следует, что модуль момента силы М равен
, (Т.7)
где – плечо силы относительно точки О (плечом силы называется длина перпендикуляра, опущенного из точки О на прямую, вдоль которой действует сила), – угол между векторами и .
Момент силы относительно оси характеризует способность силы вращать тело вокруг данной оси. Пусть к телу, закрепленному на оси ОО (рис. Т.5), в точке А приложена сила .
Эту силу можно разложить на две составляющие (рис. Т.5а): – параллельную оси, и – лежащую в плоскости, перпендикулярной оси. Очевидно, что сила не может вызвать вращения тела вокруг оси ОО. Вращение тела вокруг оси ОО может вызвать только сила .
Таким образом, момент какой угодно силы относительно неподвижной оси сводится к моменту составляющей этой силы, лежащей в плоскости, перпендикулярной оси.
На рис. Т.5б изображено сечение тела, перпендикулярное оси ОО, в котором и лежит сила . Сравнив рис. Т.5б с рис. Т.4, видим, что они аналогичны. Это значит, что вектор момента силы относительно точки О (точки пересечения оси с плоскостью, в которой лежит вектор ) может быть определен по формуле (Т.6), согласно которой он направлен вдоль оси вращения (направления указаны на рисунке), а его модуль определяется по (Т.7), т. е. он равен произведению силы на ее плечо .
В дальнейшем мы будем иметь дело только с моментом силы относительно неподвижной оси и соответственно будем рассматривать только силы, перпендикулярные к оси. В этом случае модуль момента силы определяется как произведение силы на ее плечо (кратчайшее расстояние от точки О, через которую проходит ось вращения, до линии действия силы):
.
За направление момента силы принято считать то, в котором будет двигаться направленный вдоль оси буравчик, если его рукоятка поворачивается по направлению силы.
Момент инерции. Известно, что тела обладают инертностью (или инерцией). Инертность – это свойство тела, заключающееся в том, что при отсутствии внешних сил (или когда внешние силы взаимно уравновешены) тело сохраняет неизменным состояние своего движения – покоится или движется равномерно и прямолинейно. Если же на тело действует результирующая сила, то инертность сказывается в том, что изменение его скорости происходит постепенно, а не мгновенно. При этом изменение скорости тела происходит тем медленнее, чем больше его инертность. При поступательном движении мерой инертности тела является его масса. Это значит, чем больше масса тела, тем труднее изменить его скорость. Так, груженый вагон труднее разогнать и труднее остановить (если он движется), чем пустой.
При вращательном движении инертность тела зависит не только от его массы, но и от ее распределения относительно оси вращения. Поясним это на следующем примере. Пусть имеется система (рис. Т.6), состоящая из жесткого невесомого стержня и подвижных тяжелых грузов массы m.
Рис. Т.6
Сначала закрепим грузы на концах стержня (рис. Т.6а) и, взявшись руками вблизи его центра масс, начнем раскручивать. Это достаточно трудно, если стержень длинный, а грузы тяжелые. Но если грузы переместить ближе к середине стержня (рис. Т.6б), то раскручивать его станет много легче (руки должны оставаться на прежнем месте, чтобы момент силы не изменился). Итак, при перемещении грузов инертность системы изменилась, хотя масса ее осталась прежней. Инертность тела (или системы тел), безусловно, зависит от его массы, но в гораздо большей степени от расположения массы относительно оси вращения.
Величина, характеризующая инертность тела при вращательном движении, называется моментом инерции тела. Момент инерции материальной точки относительно некоторой оси вращения равен произведению массы этой точки на квадрат ее расстояния до оси вращения
. (Т.8)
Момент инерции тела (или системы материальных точек) относительно оси вращения равен сумме моментов инерции его точек, т. е.
. (Т.9)
В случае непрерывного распределения массы суммирование сводится к интегрированию по объему тела V
, (Т.10)
где масса элементарного объема тела, все точки которого одинаково удалены от оси вращения.
Формула (Т.10) позволяет сравнительно просто рассчитать момент инерции только для однородного тела правильной формы относительно оси симметрии, проходящей через его центр масс. Но если известен момент инерции тела относительно оси, проходящей через центр масс, то момент инерции относительно любой другой, параллельной ей оси, легко рассчитать по теореме Штейнера:
, (Т.11)
где I – момент инерции тела относительно произвольной оси, – момент инерции относительно параллельной ей оси, проходящей через центр масс тела, – масса тела, – расстояние от оси вращения до центра масс тела.
В случае сложной формы тела, когда теоретически трудно рассчитать момент инерции, прибегают к экспериментальным методам.
Итак, для описания вращательного движения вводятся величины, аналогичные тем, которыми характеризуют поступательное движение: момент силы аналогичен силе (при вращательном движении он играет ту же роль, что сила при поступательном), момент инерции аналогичен массе (при вращательном движении он играет ту же роль, что масса при поступательном).
Известно, что между аналогичными величинами существуют аналогичные соотношения. Поэтому, зная соотношения, установленные для поступательного движения, мы всегда можем записать соотношения, характеризующие вращательное движение.
Например, основной закон динамики (II закон Ньютона для поступательного движения) имеет вид
, (Т.12)
где – результирующая сила, действующая на тело, – масса тела, – ускорение, полученное телом.
Основной закон динамики вращательного движения (II закон Ньютона для вращательного движения) имеет аналогичный вид
, (Т.13)
где – результирующий момент сил, действующий на тело, I – момент инерции тела, – угловое ускорение, полученное телом.
Используя формулу (Т.4), можно переписать (Т.13) в виде
. (Т.14)
Введя обозначение
, (Т.15)
основному закону динамики вращательного движения (Т.13) можно придать другой вид
, (Т.16)
где – момент импульса, или кинетический момент, твердого тела. Эта величина аналогична импульсу точки .
Уравнение (Т.16), называемое также уравнением моментов, по виду аналогично II закону Ньютона для поступательного движения, представленному в виде .
Из уравнения (Т. 16) следует, что в тех случаях, когда результирующий момент сил , действующий на тело (или систему тел), равен нулю (система тел замкнута),
, и . (Т.17)
Равенство (Т.17) представляет собой закон сохранения момента импульса и читается так: момент импульса замкнутой системы остается неизменным.
Представим аналогию величин и соотношений, характеризующих поступательное и вращательное движения, в виде таблицы
|
Поступательное движение |
Вращательное движение |
||
|
Перемещение |
Угол поворота |
||
|
Скорость |
Угловая скорость |
||
|
Ускорение |
Угловое ускорение |
||
|
Уравнение равномер-ного движения |
Уравнение равномер-ного вращения |
||
|
Уравнения равнопеременного движения |
Уравнения равнопеременного вращения |
||
|
Масса |
Момент инерции:
|
||
|
Сила |
Момент силы: 1) относительно точки, 2) относительно оси |
||
|
Основной закон динамики точки |
Основной закон динамики вращатель-ного движения |
||
|
Импульс точки Момент импульса точки |
Момент импульса твердого тела |
||
|
Работа силы |
Работа момента силы |
||
|
Кинетическая энергия точки |
Кинетическая энергия вращательного движения |
Литература
1. Савельев И. В. Курс физики. Т. 1. – М.: Наука, 1989. – С. 94–116.
2. Трофимова Т. И. Курс физики. – М.: Высш. шк., 2001. С. 34–46.
3. Зисман Г. А., Тодес О. М. Курс обшей физики. Т.1. – М.: Наука, 1972. –
С. 59–70.
ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ
Работа 1.0
ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПЛОТНОСТИ ТВЕРДОГО ТЕЛА
Цель работы: 1) определить плотность тела, имеющего форму цилиндра; 2) научиться пользоваться штангенциркулем, микрометром, техническими весами; 3) научиться рассчитывать абсолютную и относительную погрешности измерений и правильно представлять результат.
Приборы и принадлежности: весы, штангенциркуль, микрометр, тело цилиндрической формы.
Краткая теория и описание метода измерений
Плотностью тела называется физическая величина, численно равная отношению массы тела m к его объёму V
. (0.1)
Из формулы (0.1) следует, что плотность тела численно равна массе единицы его объема.
Масса тела может быть определена взвешиванием на технических весах. Объём тела цилиндрической формы можно определить, предварительно измерив его диаметр d и высоту h,
. (0.2)
Подставив (0.2) в (0.1), получим расчётную формулу для плотности тела
. (0.3)
Порядок выполнения работы
1. Определить массу цилиндра взвешиванием на технических весах (однократное прямое измерение).
2. С помощью штангенциркуля произвести многократные прямые измерения высоты цилиндра и найти ее среднее значение h.
3. С помощью микрометра произвести многократные прямые измерения диаметра цилиндра и найти его среднее значение d. Причем следует измерять диаметр разных по высоте цилиндра сечений.
4. Рассчитать среднее значение плотности тела по формуле (0.3), подставив в неё средние значения измеренных величин.
5. Результаты измерений и вычислений занести в таблицу
|
№ |
m, г |
h, мм |
h |
d, мм |
d |
|
|
1 |
||||||
|
2 |
||||||
|
3 |
||||||
|
4 |
||||||
|
5 |
6. Рассчитать случайные погрешности и по формуле (П.2)
и ,
где – коэффициент Стьюдента, зависящий от числа измерений n и доверительной вероятности р (определяется по таблице коэффициентов Стьюдента).
7. Рассчитать полные абсолютные погрешности измерений и по формуле (П.3), т. е.
и ,
где – приборные погрешности, которые в данной работе совпадают с
точностью приборов.
8. Рассчитать относительную погрешность плотности по формуле (П.8), т. е.
,
где m – приборная погрешность весов.
9. Рассчитать абсолютную погрешность измерения плотности по (П.4)
.
10. Записать окончательный результат, в соответствии с (П.11), в виде
и правильно его округлить.
работе.
Литература
1. Денисов И. В., Сырых Л. М. Обработка и представление результатов измерений : учеб. пособие. – Владивосток / ДВГМА, 2000. – 37 с.
Работа 1.1
ИССЛЕДОВАНИЕ ОСНОВНОГО ЗАКОНА ДИНАМИКИ
ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ С ПОМОЩЬЮ
МАЯТНИКА ОБЕРБЕКА
(вариант I – постоянным остается момент инерции)
Цель работы: 1) показать, что при неизменном моменте инерции маятника Обербека отношение момента силы к угловому ускорению остается постоянным; 2) найти момент инерции маятника.
Приборы и принадлежности: маятник Обербека, набор грузов, секундомер, штангенциркуль, масштабная линейка.
Описание установки и метода измерений
Маятник Обербека (рис. 1.1), с помощью которого производится исследование, состоит из шкива радиуса R, закреплённого на оси О, двух стержней Д, расположенных под углом 90˚ друг к другу, и четырёх одинаковых цилиндрических грузов С, которые можно перемещать вдоль стержней и закреплять на разных расстояниях от оси, а также кольца А. Грузы закрепляются симметрично, так, чтобы центр масс маятника совпадал с осью его вращения. Прибор приводится в движение с помощью груза В массой , прикреплённого к концу шнура, навитого на шкив.
Основной закон динамики вращательного движения в данной работе удобно записать в виде
, (1.1)
где М – модуль результирующего момента сил, действующего на маятник, I – момент инерции маятника, – его угловое ускорение.
Из (1.1) следует, что при неизменном моменте инерции угловое ускорение маятника должно изменяться пропорционально результирующему моменту сил. Это значит, во сколько раз изменится момент сил, во столько же раз должно измениться угловое ускорение, т. е. при неизменном моменте инерции
, , . (1.2)
Проверка соотношений (1.2) и является целью данной работы.
Результирующий момент сил представляет собой сумму двух моментов: момента , создаваемого силой натяжения нити , и момента силы трения в подшипниках .
Силу натяжения нити легко найти, записав II закон Ньютона для груза В, движущегося поступательно с ускорением :
. (1.3)
В скалярной форме уравнение (1.3) имеет вид
,
откуда . (1.4)
Так как плечо силы натяжения равно радиусу шкива R, то ее момент
. (1.5)
Ускорение груза можно найти с помощью уравнения равноускоренного движения
, откуда , (1.6)
где h – высота падения груза, – время падения.
Для определения момента силы трения пользуются набором гирек массой от 10 до 50 г. К нити поочередно прикрепляют гирьки и подбирают такую, при которой вращение маятника оказывается равномерным (для того, чтобы маятник начал вращаться, его надо подтолкнуть). Равномерное вращение указывает на то, что момент, созданный гирькой массой , уравновешивает момент силы трения. Таким образом, момент силы трения равен
.
Моменты и имеют противоположные направления, поэтому модуль результирующего момента сил М, действующего на маятник, равен
. (1.7)
Если окажется, что <<, то ускорением в (1.5) можно пренебречь и формулу (1.7) записать в виде
. (1.8)
Угловое ускорение маятника Обербека, соответствующее данному вращающему моменту, находят, руководствуясь следующими соображениями. Если нить, на которой подвешен груз m, считать нерастяжимой, то все точки нити и любая точка поверхности шкива имеют то же тангенциальное ускорение, что и груз, следовательно, угловое ускорение маятника
. (1.9)
Порядок выполнения работы
1. Передвигая грузы С вдоль стержней, добиться безразличного равнове-сия маятника.
2. Измерить диаметр шкива и рассчитать его радиус R.
3. Определить высоту падения грузов h.
4. Найти массу груза , уравновешивающего момент силы трения.
5. Поместив на платформу груз массой m, определить время его падения не менее 3-х раз.
6. Указанное в п. 5 проделать тремя грузами (указанными преподавателем).
7. Данные измерений занести в таблицу
|
№ |
|||||||||||
|
1 |
|||||||||||
|
2 |
|||||||||||
|
3 |
8. Предварительно убедившись, что <<, рассчитать для каждого из грузов вращающий момент по формуле (1.8).
9. Рассчитать угловое ускорение маятника Обербека по формуле (1.9).
10. Убедиться в выполнении равенств (1.2).
11. Построить график зависимости углового ускорения маятника от вращающего момента .
12. Определить момент инерции маятника с помощью графика и сравнить полученное значение со средним значением, рассчитанным по формуле (1.1).
13. По указанию преподавателя оценить погрешности измерения величин и и показать их на графике.
Литература
Савельев И. В. Курс физики. Т. 1. – М.: Наука, 1989. – С. 94–116.
Трофимова Т. И. Курс физики. – М.: Высш. шк., 2001. – С. 34–46.
Зисман Г. А., Тодес О. М. Курс обшей физики. Т. 1. – М.: Наука, 1972. – С. 59–70.
Работа 1.2
ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ МАХОВОГО КОЛЕСА
Цель работы: вычислить момент инерции махового колеса с помощью падающего груза.
Приборы и принадлежности: маховое колесо, набор грузов, масштабная линейка, штангенциркуль, секундомер.
Описание установки и метода измерений
Маховое колесо М и шкив радиуса R насажены на единую ось О (рис. 1.2). На шкив навит шнурок, к которому прикреплён груз массой . Грузу сообщают потенциальную энергию, подняв его на высоту по отношению к некоторому уровню, высота которого принята за ноль. При падении груза его потенциальная энергия переходит в кинетическую энергию поступательного движения груза и кинетическую энергию вращательного движения маховика , а также расходуется на преодоление сил трения в подшипнике. Таким образом, закон сохранения механической энергии для данной системы имеет вид
, (2.1)
где – ускорение свободного падения, – высота, на которую поднят груз, – скорость груза в нижней точке падения, – угловая скорость маховика в тот же момент времени, – момент инерции махового колеса, – работа по преодолению сил трения в подшипнике при движении груза вниз.
С помощью уравнения (2.1) можно экспериментально определить момент инерции махового колеса, если известны остальные величины: , , , и .
Работа сил трения в подшипнике может быть найдена по формуле
, (2.2)
где – сила трения в подшипнике, которую можно найти, исходя из следующих соображений. Если колесо не остановить, то оно, вращаясь по инерции, поднимет груз на меньшую высоту . Работа силы трения на всем пути равна разности потенциальных энергий груза в конечном и начальном положениях, т. е.
,
откуда . (2.3)
Подставив (2.3) в (2.2), получим формулу для расчета работы силы трения при движении груза вниз
. (2.4)
На груз действуют постоянные силы, поэтому его движение является равноускоренным и описывается уравнениями
и .
Исключив из этих уравнений ускорение, получим выражение для линейной скорости груза в нижней точке
. (2.5)
Нить, на которой подвешен груз, практически нерастяжима, следовательно, линейная скорость точек обода шкива равна скорости груза. И угловую скорость махового колеса можно получить, используя соотношение между линейной и угловой скоростями (Т.5) . В момент, когда груз находится в нижней точке траектории, угловая скорость махового колеса равна
, (2.6)
где t – время падения груза с высоты h1.
Подставив выражение (2.4), а также выражения (2.5) и (2.6) в (2.1), получим формулу для вычисления момента инерции махового колеса в данной работе
. (2.7)
Порядок выполнения работы
|
№ |
R |
h1 |
т |
t |
t |
h2 |
h2 |
I |
I |
|
1 |
|||||||||
|
2 |
|||||||||
|
3 |
|||||||||
Контрольные вопросы
Литература
1. Савельев И. В. Курс физики. Т. 1. – М.: Наука, 1989. – С. 94–116.
2. Трофимова Т. И. Курс физики. – М.: Высш. шк., 2001. – С. 34–46.
3. Зисман Г. А., Тодес О. М. Курс обшей физики. Т.1. – М.: Наука, 1972. –
С. 59–70.
Работа 1.3
ОПРЕДЕЛЕНИЕ MOMEHТА ИНЕРЦИИ СТЕРЖНЯ МЕТОДОМ КРУТИЛЬНЫХ КОЛЕБАНИЙ
Цель работы: 1) определить момент инерции стержня методом крутильных колебаний; 2) рассчитать момент инерции стержня теоретически; 3) сравнить полученные значения.
Приборы и принадлежности: штатив с цилиндром, закрепленным на проволоке, стержень, секундомер, штангенциркуль, линейка.
Описание установки и метода измерений
В настоящей работе для определения момента инерции тела, масса и размеры которого неизвестны (круглого стержня А), используют тело с известным моментом инерции (сплошной цилиндр В). Цилиндр, жёстко связанный с проволочным подвесом С, закреплен на штативе К (рис. 3.1). Если цилиндр вывести из положения равновесия, повернув его на небольшой угол , и предоставить самому себе, он будет совершать крутильные колебания. При деформации кручения в проволоке возникает возвращающий момент сил , пропорциональный углу поворота
, (3.1)
где D – модуль кручения проволоки. Знак – говорит о том, что момент сил возвращает систему в положение равновесия.
Основной закон динамики вращательного движения для данного случая, с учетом (3.1), имеет вид
, (3.2)
где – угловое ускорение тела.
Далее, введя обозначение , уравнению (3.2) можно придать вид
, или . (3.3)
Уравнение (3.3) является однородным дифференциальным уравнением второго порядка. Из него следует, что угол поворота тела представляет собой следующую функцию времени:
, (3.4)
т. е. под действием момента силы, пропорционального углу поворота, тело совершает гармоническое колебательное движение.
Анализ уравнения (3.4) позволяет установить, что постоянные интегрирования и представляют собой амплитуду и начальную фазу колебаний соответственно, а – циклическую частоту, которая связана с периодом колебаний соотношением .
Из последней формулы находим период крутильных колебаний
. (3.5)
Если известен модуль кручения, то, используя формулу (3.5), можно найти момент инерции тела или системы тел, так как период колебаний легко определяется на опыте путем измерения времени , за которое тело совершает колебаний
.
В настоящей работе модуль кручения проволоки неизвестен, поэтому находят период колебаний цилиндра и период колебаний системы цилиндр – стержень по формулам:
, (3.6)
, (3.7)
где – момент инерции цилиндра, – момент инерции системы цилиндр – стержень, равный сумме их моментов инерции .
Из совместного решения уравнений (3.6) и (3.7) следует, что
,
откуда момент инерции стержня равен
. (3.8)
Момент инерции цилиндра относительно оси вращения, совпадающей с его осью симметрии, известен
. (3.9)
Подставив (3.9) в (3.8), получим окончательную формулу для расчёта экспериментального значения момента инерции стержня:
. (3.10)
Теоретически момент инерции сплошного круглого стержня радиусом Rс относительно оси симметрии, перпендикулярной его длине, lс, рассчитывается по формуле
. (3.11)
Порядок выполнения работы
|
№ |
mц |
mс |
dц |
dс |
lc |
n |
tц |
Тц |
Тц |
tц+с |
Тц+с |
Тц+с |
Ic эксп |
Ic теор |
|
1 |
||||||||||||||
|
2 |
||||||||||||||
|
3 |
Контрольные вопросы
Литература
1. Савельев И. В. Курс физики. Т. 1. – М.: Наука, 1989. – С. 94–116.
2. Трофимова Т. И. Курс физики. – М.: Высш. шк., 2001. – С. 34–46.
Работа 1.4
ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ
ФИЗИЧЕСКОГО МАЯТНИКА
Цель работы: определить моменты инерции физического маятника относительно разных осей вращения, предварительно определив положение его центра масс.
Приборы и принадлежности: физический маятник, секундомер, линейка.
Описание установки и метода измерений
Физическим маятником называется любое твёрдое тело, закрепленное на оси, не проходящей через его центр масс (рис. 4.1). При отклонении маятника от положения равновесия на некоторый угол сила тяжести , приложенная в его центре масс С, создает момент силы, возвращающий маятник в положение равновесия. Момент силы тяжести относительно оси , согласно (Т.8), равен
, (4.1)
где – расстояние от оси вращения маятника О до его центра масс С, – плечо силы тяжести, знак "–" указывает на то, что момент силы возвращает тело в положение равновесия.
Под действием возвращающего момента маятник совершает гармонические колебания с периодом, равным (вывод периода колебаний физического маятника дан в приложении к данной работе):
, (4.2)
где – период колебаний маятника, – момент инерции маятника относительно оси вращения О, – его масса, – расстояние от центра масс до оси вращения, – ускорение свободного падения.
Формула (4.2.) позволяет легко найти момент инерции маятника, если известно , так как период колебаний можно измерить на опыте, определив время t, за которое маятник совершает n колебаний:
.
В данной работе физический маятник (рис. 4.2) представляет собой однородный стержень 1, на котором крепятся опорные призмы 2 и 3 равной массы и два одинаковых груза 4 и 5. С помощью опорных призм маятник устанавливается на горизонтально закреплённую планку 6.
Согласно формуле (4.2), момент инерции маятника относительно одной из осей (например, проходящей через опорную призму 2) равен
. (4.3)
Но так как положение центра масс маятника неизвестно, поступают следующим образом. Маятник переворачивают. Относительно оси, проходящей через другую опорную призму, его момент инерции имеет вид
, (4.4)
где L – расстояние между опорными призмами.
Уравнения (4.3) и (4.4) содержат три неизвестные величины. Для нахождения моментов инерции необходимы дополнительные уравнения.
В качестве дополнительных уравнений записывают теорему Штейнера для и :
, (4.5)
, (4.6)
где – момент инерции стержня относительно оси, проходящей через центр масс стержня параллельно осям вращения.
Решив систему из четырёх уравнений (4.3), (4.4), (4.5) и (4.6), получают формулу для расчета положения центра масс маятника
. (4.7)
Вычислив , рассчитывают и .
|
№ |
m |
L |
n |
t1 |
t1 |
t2 |
t2 |
T1 |
T2 |
I1 |
I2 |
|
|
1 |
||||||||||||
|
2 |
||||||||||||
|
3 |
Контрольные вопросы
Основной закон динамики вращательного движения (Т.13) для физического маятника с учетом (4.1) имеет вид
, (4.8)
где – угловое ускорение маятника.
Так как синусы и тангенсы малых углов примерно равны самим углам в радианах, то sin , и (4.8) принимает вид
, или , (4.9)
где . (4.10)
Решив дифференциальное уравнение (4.9), находят, что
. (4.11)
Итак, угол отклонения маятника от положения равновесия изменяется по закону косинуса (синуса), т. е. маятник совершает гармоническое колебательное движение. Анализ уравнения (4.11) показывает, что max и 0 – амплитуда и начальная фаза колебаний, а 0 – циклическая частота, связанная с периодом колебаний соотношением
. (4.12)
Воспользовавшись обозначением (4.10), из (4.12) получают (4.2).
Литература
1. Савельев И. В. Курс физики. Т. 1. – М.: Наука, 1989. – С. 94–116.
2. Трофимова Т. И. Курс физики. – М.: Высш. шк., 2001. – С. 34–46.
Работа 1.5
ИССЛЕДОВАНИЕ ОСНОВНОГО ЗАКОНА ДИНАМИКИ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ С ПОМОЩЬЮ МАЯТНИКА ОБЕРБЕКА
(вариант II –сравниваются теоретическое и экспериментальное
значения момента инерции маятника)
Цель работы: 1) определить момент инерции маятника экспериментально; 2) рассчитать момент инерции маятника теоретически; 3) проанализировать результат.
Приборы и принадлежности: маятник Обербека, набор грузов, секундомер, штангенциркуль, масштабная линейка.
Описание установки и метода измерений
Маятник Обербека, исполь-зуемый в данной работе, изображен на рис. 5.1. Он состоит из двух шкивов различного радиуса R1 и R2, укрепленных на одной горизонтальной оси (на рисунке отмечена точкой), и четырех стержней, на которые надеваются одинаковые передвижные грузы массой . Грузы могут быть закреплены на разных расстояниях от оси вращения маятника. На один из шкивов навивается нить, которая перебрасывается через блок изменения направления движения нити. К свободному концу нити прикрепляется груз массой m, под действием которого маятник приводится во вращательное движение. Расстояние h, пройденное грузом за время t, отмечается по вертикальной шкале.
Основной закон динамики вращательного движения в данной работе удобно записать в виде
, (5.1)
где M – вращающий момент, действующий на маятник, – момент инерции маятника, – угловое ускорение маятника.
Для того чтобы убедиться в выполнении закона (5.1), в данной работе предлагается рассчитать момент инерции маятника теоретически и сравнить полученное значение с рассчитанным из опыта по формуле (5.1).
Теоретическое значение момента инерции маятника рассчитывается как сумма моментов инерции составляющих его частей, т. е.
, (5.2)
где – суммарный момент инерции двухступенчатого шкива и бобышки, на которой закреплены стержни, – момент инерции одного стержня, – момент инерции подвижного груза.
Учитывая, что ось вращения стержней проходит через их концы, расположенные на оси вращения маятника (следовательно, ), и считая подвижные грузы материальными точками (поскольку их размеры малы по сравнению с расстоянием до оси), можно (5.2) представить в виде
, (5.3)
где – масса стержня, – масса подвижного груза, – длина стержня, – расстояние от центра масс грузов до оси вращения маятника.
Экспериментальное значение момента инерции маятника находят с помощью формулы (5.1), из которой
. (5.4)
В данной работе силой трения в подшипниках можно пренебречь и считать, что вращение крестовины происходит под действием только момента силы натяжения нити . Которую легко найти, записав основной закон динамики (II закон Ньютона) для падающего груза (рис. 5.1) в векторном виде
,
затем – в скалярном виде . (5.5)
Из (5.5) следует, что , (5.6)
где g – ускорение свободного падения, – ускорение падения груза.
Груз падает равноускоренно, поэтому его ускорение можно найти, воспользовавшись уравнением равноускоренного движения
, откуда . (5.7)
Подставив (5.7) в (5.6), получим
. (5.8)
Из рис. 5.1 видно, что плечо силы натяжения равно радиусу шкива R, на который навита нить, следовательно,
. (5.9)
Для нахождения углового ускорения маятника можно считать, что нить нерастяжима, поэтому ускорение всех точек нити и любой точки обода шкива одинаково и равно ускорению груза. Это значит, что угловое ускорение крестовины можно найти по формуле
, (5.10)
Подставив в формулу (5.4) выражения (5.9) и (5.10), получим формулу для расчета экспериментального значения момента инерции маятника
. (5.11)
Порядок выполнения работы
|
№ |
R |
t |
t |
h |
|||||||
|
1 |
|||||||||||
|
2 |
|||||||||||
|
3 |
|||||||||||
|
4 |
|||||||||||
|
5 |
Величины, считающиеся известными в данной работе:
= (0,0021 0,0001) кгм2, = (200,0 0,1) г,
= (62,0 0,1) г, = (27,0 0,5) см.
Контрольные вопросы
Литература
1. Савельев И. В. Курс физики. Т. 1. – М.: Наука, 1989. – С. 94–116.
2. Трофимова Т. И. Курс физики. – М.: Высш. шк., 2001. – С. 34–46.
Работа 1.6
ОПРЕДЕЛЕНИЕ РАДИУСА КРИВИЗНЫ ВОГНУТОЙ
ПОВЕРХНОСТИ МЕТОДОМ КАТАЮЩЕГОСЯ ШАРИКА
Цель работы: определить радиус кривизны поверхности зеркала.
Приборы и принадлежности: вогнутое зеркало, шарики, секундомер, микрометр.
На рис. 6.1 показано сечение сферического зеркала MLN плоскостью чертежа. L – наинизшая точка зеркала. Если шарик поместить в произвольную точку С, а затем отпустить, он будет совершать колебательное движение.
Рис. 6.1
Для нахождения радиуса кривизны зеркала R используют закон сохранения механической энергии. В точке С механическая энергия шарика равна его потенциальной энергии , так как шарик неподвижен, а в точке L механическая энергия шарика равна его кинетической энергии, которая слагается из кинетической энергии поступательного движения и кинетической энергии вращательного движения .
Если пренебречь трением между шариком и поверхностью зеркала, то закон сохранения механической энергии для шарика будет иметь вид
, (6.1)
где – масса шарика, h – высота точки С по отношению к точке L, – скорость поступательного движения шарика в точке L , ω – угловая скорость вращательного движения шарика в той же точке, I – момент инерции шарика относительно оси, проходящей через его диаметр.
Учитывая, что момент инерции шарика , и, согласно (Т.5), (где r – радиус шарика), уравнение (6.1) можно преобразовать
. (6.2)
Высоту h, на которую поднимается центр масс шарика при его отклонении от положения равновесия, можно выразить через радиус кривизны поверхности, по которой движется центр масс шарика . Рассмотрим треугольник COD, в котором ОС = R, ОD = R – h, DC = A (отрезок DC можно считать равным амплитуде колебаний шарика А, так как при сравнительно малых отклонениях от положения равновесия хорда и стягиваемая ею дуга практически совпадают). Поскольку треугольник СОD прямоугольный, то для него можно записать теорему Пифагора
.
Если в последнем выражении раскрыть скобки и пренебречь величиной второго порядка малости (каковой является ), то получим, что
. (6.3)
Для нахождения скорости шарика необходимо знать уравнение его движения. Шарик совершает затухающие колебания, но при расчете радиуса кривизны не будет большой ошибкой считать, что он совершает незатухающие колебания, так как при малых коэффициентах затухания периоды затухающих и незатухающих колебаний различаются незначи-тельно. Итак, будем считать, что шарик совершает гармоническое колеба-тельное движение, описываемое уравнением
, (6.4)
где x – смещение шарика от положения равновесия в момент времени t,
A – амплитуда колебаний шарика, ω – циклическая (или круговая) частота колебаний, связанная с периодом колебаний T соотношением:
. (6.5)
Взяв первую производную от смещения (6.4) по времени, получим скорость шарика как функцию времени
. (6.6)
Из (6.6) следует, что максимальное значение скорость имеет при
sint = 1, т. е. в точке L скорость шарика равна
. (6.7)
Подставив (6.7) и (6.3) в (6.2), получим формулу для расчёта радиуса кривизны поверхности, по которой движется центр масс шарика
. (6.8)
Как видно из (6.8), для расчета R необходимо знать только период колебаний шарика, который легко найти, измерив время t, за которое шарик совершает n колебаний: .
Из рис. 6.1 видно, что радиус кривизны поверхности зеркала R равен
. (6.9)
Порядок выполнения работы
|
№ |
n |
t |
T |
T |
R′ |
d |
r |
r |
R |
|
1 |
|||||||||
|
2 |
|||||||||
|
3 |
Контрольные вопросы
Литература
1. Савельев И. В. Курс физики. Т. 1. – М.: Наука, 1989. – С. 94–116.
2. Трофимова Т. И. Курс физики. – М.: Высш. шк., 2001. – С. 34–46.
Работа 1.7
Цель работы: 1) проверить выполнение закона сохранения импульса; 2) определить коэффициент восстановления энергии.
Приборы и принадлежности: кронштейн с бифилярными подвесами, набор шаров, градусная шкала.
Удар – любое кратковременное взаимодействие двух или нескольких тел. При ударе время взаимодействия мало, а возникающие силы велики, поэтому действием внешних сил можно пренебречь и рассматривать соударяющиеся тела как замкнутую систему. В замкнутой системе выполняется закон сохранения импульса, а в консервативной системе выполняется также закон сохранения механической энергии.
Напомним, что импульс системы тел равен геометрической сумме импульсов входящих в нее тел, а импульс тела – произведению его массы m на скорость , т. е. . Механическая энергия системы в общем случае складывается из кинетических энергий входящих в нее тел и потенциальной энергии их взаимодействия. Так как потенциальная энергия тел в результате удара не изменяется, то механическую энергию системы считают равной сумме кинетических энергий тел. Кинетическая энергия тела .
Предельными, идеальными случаями соударения являются абсолютно упругий и абсолютно неупругий удары.
Абсолютно упругий удар – столкновение тел, в результате которого механическая энергия системы не изменяется (система консервативна). Таким образом, для абсолютно упругого удара выполняются и закон сохранения импульса, и закон сохранения механической энергии. Пусть система состоит из двух абсолютно упругих шаров массами m1 и m2. Обозначим скорости шаров до удара и , а после удара – и . Законы сохранения импульса и энергии для такой системы имеют вид
, (7.1)
. (7.2)
Абсолютно неупругий удар – столкновение двух тел, в результате которого тела объединяются, двигаясь дальше как единое целое (продемонстрировать абсолютно неупругий удар можно с помощью шаров из пластилина). При таком ударе выполняется только закон сохранения импульса
(7.3)
где – одинаковая скорость шаров после удара.
Механическая энергия в этом случае не сохраняется. Вследствие пластической деформации шаров она частично переходит во внутреннюю (тепловую) энергию. Потерю механической энергии Е можно найти как разность кинетических энергий тел до и после удара
. (7.4)
Рассеяние механической энергии при ударе наглядней можно оценить с помощью коэффициента восстановления кинетической энергии К. Коэффициент восстановления энергии определяется как отношение энергии, оставшейся у шаров после удара , к энергии, которой они обладали до удара Е, т. е.
. (7.5)
Описание установки и метода измерений
Установка для исследования взаимодействия шаров при ударе (рис. 7.1) состоит из треноги, кронштейнов, к которым через бифилярные подвесы подвешены шары, и градусной шкалы.
В работе до удара движется один шар массой m1, поэтому закон сохранения импульса имеет вид
. (7.6)
Чтобы проверить выполнение закона сохранения импульса и рассчитать коэффициент восстановления энергии, необходимо знать скорости шаров непосредственно перед ударом и после него. Определение скоростей шаров производится в предположении, что сопротивление воздуха отсутствует и к движению отдельного шара применим закон сохранения механической энергии.
Рис. 7.1
Для сообщения шару m1 скорости его отклоняют от положения равновесия на угол и затем отпускают. В наивысшем положении В скорость шара равна нулю, и он обладает только потенциальной энергией, а в наинизшем положении С его высота равна нулю и он обладает только кинетической энергией. Так как сопротивлением воздуха пренебрегают, закон сохранения механической энергии для шара имеет вид
,
откуда
, (7.7)
где – высота, на которую поднимается шар при отклонении на угол , – скорость шара непосредственно перед ударом.
Высоту, на которую поднимается центр масс шара при отклонении от положения равновесия, измерить невозможно, но ее можно выразить через угол . Рассмотрев треугольник АОВ, в котором гипотенуза равна длине подвеса ОВ = , а прилежащий катет АО = , найдем, что
,
откуда
. (7.8)
Подставив (7.8) в (7.7), найдем скорость шара перед ударом
. (7.9)
Скорости первого и второго шаров после удара находят также по формуле (7.9), в которой меняют соответственно на – угол отклонения первого шара после удара – и β – угол отклонения второго шара после удара
, (7.10)
. (7.11)
Подставив (7.9), (7.10) и (7.11) в (7.6), получают формулу для проверки закона сохранения импульса в данной работе
. (7.12)
В (7.12) скорость первого шара до удара считают положительной, остальным скоростям приписывают знак в зависимости от направления отклонения шаров.
Подставив (7.9), (7.10) и (7.11) в (7.5), получают формулу для расчета коэффициента восстановления энергии
. (7.13)
|
№ |
Отбросы после удара |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
|
β |
|
|
1 |
|||||||||
|
β |
|||||||||
|
2 |
|||||||||
|
β |
|||||||||
|
3 |
|||||||||
|
β |
1. Савельев И. В. Курс физики. Т. 1. – М: Наука, 1989. – С. 94–116.
2. Трофимова Т. И. Курс физики. – М: Высшая шк., 2001. – С. 17–43.
3. Зисман Г. А., Тодес О. М. Курс обшей физики. Т. 1. – М.: Наука, 1972. –
С. 24–46.
Работа 1.8
ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТЕЛА
И МОМЕНТА СИЛ ТРЕНИЯ В ПОДШИПНИКЕ
Цель работы: определить момент инерции вращающегося тела неправильной формы и момент сил трения в подшипнике.
Приборы и принадлежности: вращающееся тело, шарик, секундомер, масштабная линейка.
Описание установки и метода измерений
Вращающееся тело в виде стержня неправильной формы закреплено на оси ОО, проходящей через его центр масс (рис. 8.1). Шарик массой m, свободно падающий с высоты h, ударяется о стержень на расстоянии r от оси вращения. В результате удара стержень начинает вращаться, а шарик либо отскакивает вверх, либо продолжает движение вниз с изменившейся скоростью. Из-за трения в подшипнике спустя некоторое время t тело останавливается, сделав n оборотов.
При ударе систему "шарик – тело" можно считать замкнутой и поэтому для неё можно записать закон сохранения момента импульса.
Перед ударом тело неподвижно, следовательно, момент импульса системы непосредственно перед ударом равен только моменту импульса шарика, который можно считать точкой,
, (8.1)
где – радиус-вектор точки, в которой происходит удар, – скорость шарика перед ударом.
После удара момент импульса системы складывается из момента импульса шарика и момента импульса вращающегося тела
, (8.2)
где – скорость шарика после удара, I – момент инерции тела, – начальная скорость вращения, которую тело приобретает в момент удара.
Итак, закон сохранения момента импульса для системы "шарик – тело" имеет вид
.
В последнем выражении все величины направлены по одной прямой, поэтому в скалярной форме оно выглядит так:
. (8.3)
Уравнения (8.3) недостаточно для определения момента инерции тела I. Но если удар считать абсолютно упругим (практически так оно и есть), то для системы "шарик – тело" можно записать закон сохранения механической энергии
, (8.4)
где и – кинетические энергии шарика до и после удара, – кинетическая энергия тела непосредственно после удара.
Исключив из системы уравнений (8.3) и (8.4) скорость шарика после удара (которую практически невозможно найти), получим формулу для расчета момента инерции тела
. (8.5)
Скорости и легко определить на опыте. Если сопротивлением воздуха пренебречь, то для шарика можно записать закон сохранения механической энергии
,
откуда . (8.6)
Начальную угловую скорость тела находят, руководствуясь следующими соображениями. После удара вращение тела является равнозамедленным, следовательно, описывается уравнениями
, (8.7)
где t – время, в течение которого тело останавливается; – угол, на который оно поворачивается за это время, – угловое ускорение вращающегося тела; – угловая скорость тела в момент времени t.
Поскольку = 0, то из (8.7) получается
. (8.8)
Угол можно найти, зная число оборотов n, совершенных телом до остановки. Так как поворот на один оборот соответствует повороту на угол 2 радиан, то , и (8.8) принимает вид
. (8.9)
Данные, полученные выше, позволяют, пользуясь основным законом динамики вращательного движения, найти момент силы трения в подшипнике
. (8.10)
Выразив угловое ускорение из (8.7) и подставив его в (8.10), получают окончательную формулу для расчета момента силы трения в подшипнике
. (8.11)
|
№ |
m |
h |
t |
n |
r |
I |
|||
|
1 |
|||||||||
|
2 |
|||||||||
|
3 |
|||||||||
|
среднее |
Контрольные вопросы
1. Савельев И. В. Курс физики. Т. 1. – М.: Наука, 1989. – С. 94–116.
2. Трофимова Т. И. Курс физики. – М.: Высш. шк., 2001. – С. 34–46.
Работа 1.9
Цель работы: 1) измерить скорость прецессии гироскопа и угловую скорость вращения гироскопа; 2) построить график зависимости угловой скорости прецессии гироскопа от величины внешнего момента силы.
Приборы и принадлежности: гироскоп, закреплённый в кардановом подвесе, угловая шкала, секундомер, масштабная линейка, набор грузов.
Описание установки и метода измерений
Гироскопом называется симметричное твёрдое тело, быстро вращающееся вокруг одной из главных осей инерции. Чтобы ось гироскопа могла свободно поворачиваться в пространстве, его закрепляют на кольцах так называемого карданова подвеса (рис. 9.1), в котором оси внутреннего уу и внешнего zz колец и ось гироскопа хх пересекаются в одной точке, называемой центром подвеса. Такой гироскоп имеет три степени свободы и может совершать любой поворот около центра подвеса.
Гироскоп характеризуется двумя основными свойствами. Первое свойство гироскопа с тремя степенями свободы состоит в том, что его ось стремится устойчиво сохранять в мировом пространстве приданное ей первоначальное направление. Если эта ось вначале направлена на какую-либо звезду, то при любых перемещениях прибора и случайных толчках она будет продолжать указывать на эту звезду, меняя свою ориентировку относительно осей, связанных с Землёй.
Второе свойство гироскопа обнаруживается, когда на его ось начинает действовать сила, приложенная в точке, не совпадающей с центром масс гироскопа. Казалось бы, что под действием силы ось гироскопа xx должна начать поворачиваться вокруг оси yy, а она начинает поворачиваться вокруг оси zz, т. е. вокруг направления действия силы. Это свойство получило название гироскопического эффекта. Вращение же оси вращения гироскопа вокруг направления действия силы называется прецессией.
Поведение гироскопа, на первый взгляд, противоестественное, полностью объясняется основным законом динамики вращательного движения (см. формулу на с. 22), который в этом случае удобно записать в виде
. (9.1)
Из (9.1) следует, что внешний момент силы за промежуток времени вызывает изменение момента импульса , направленное параллельно вектору момента внешней силы . Наглядно представить поведение гироскопа можно с помощью рис. 9.2.
Рис. 9.2
На рис. 9.2 гироскоп вращается вокруг оси x. Следовательно, и его угловая скорость , и момент импульса направлены вдоль оси x. При действии на ось гироскопа внешней силы, направленной вдоль оси z, возникает момент силы, который, согласно определению момента силы , направлен вдоль оси y, перпендикулярно плоскости рисунка. Т. е. вектор перпендикулярен вектору , а это значит, что он не может изменить модуль момента импульса, а изменяет только направление вектора .
Таким образом, конец вектора , а следовательно, ось вращения гироскопа x, описывает окружность вокруг оси z. Говорят, что ось вращения гироскопа прецессирует вокруг оси z.
Прецессия происходит с постоянной угловой скоростью . Ее легко измерить на опыте, определив угол , на который поворачивается ось гироскопа за время
. (9.2)
Угловая скорость прецессии связана с величиной внешнего момента силы и угловой скоростью вращения гироскопа. Рассмотрим бесконечно малый промежуток времени dt. Угол, на который ось гироскопа повернётся за это время, также бесконечно мал , поэтому длина вектора практически совпадает с длиной дуги, которую за это время описывает конец вектора .
Из рис. 9.2 следует, что
, (9.3)
где – модуль вектора , – модуль вектора .
C учетом (9.3) и (9.1), формулу (9.2) можно представить в виде
. (9.4)
Итак, при постоянной скорости вращения гироскопа скорость прецессии прямо пропорциональна модулю момента внешней силы.
В данной работе силой , действующей на ось гироскопа, является сила натяжения нити, на которой подвешен груз массой m. В данном случае ее можно считать равной силе тяжести груза . Плечо этой силы есть расстояние от центра карданова подвеса до точки приложения силы, поскольку радиус-вектор точки приложения силы и сила взаимно перпендикулярны. Таким образом, модуль момента силы равен .
Если в (9.4) подставить выражения для модуля момента силы и момента импульса тела, то она примет вид
,
откуда скорость вращения гироскопа
. (9.5)
Скорость вращения гироскопа велика для того, чтобы её можно было определить непосредственно, а формула (9.5) позволяет ее легко рассчитать, если известен момент инерции гироскопа.
|
№ |
|
||||||
|
1 |
|||||||
|
2 |
|||||||
|
3 |
|||||||
|
1 |
|||||||
|
2 |
|||||||
|
3 |
Надо иметь в виду, что график можно построить только в том случае, если Вам удавалось при раскручивании нити придавать гироскопу одну и ту же угловую скорость.
Заметим, что углы во все формулы входят в радианах, а угловая скорость – в рад/с. Для перехода от градусов к радианам можно воспользоваться соотношением: 360 = 2 радиан.
Момент инерции гироскопа считать равным I = 0,01 кг·м2.
1. Савельев И. В. Курс физики. Т. 1. – М.: Наука, 1989. – С. 94–116.
2. Трофимова Т. И. Курс физики. – М.: Высш. шк., 2001. – С. 34–46.
Работа 1.10
ОПРЕДЕЛЕНИЕ УСКОРЕНИЯ СВОБОДНОГО ПАДЕНИЯ
С ПОМОЩЬЮ МАТЕМАТИЧЕСКОГО И ФИЗИЧЕСКОГО
МАЯТНИКОВ
Цель работы: вариант I – определить ускорение свободного падения с помощью математического маятника; вариант II – определить ускорение свободного падения с помощью физического маятника.
Приборы и принадлежности: маятник универсальный, подставка для нахождения центра масс физического маятника, секундомер.
Сила тяжести и ускорение свободного падения
Сила тяжести представляет собой геометрическую сумму гравитационной силы (силы тяготения) и центробежной силы инерции , учитывающей эффект суточного вращения Земли (рис. 10.1):
. (10.1)
Сила тяготения направлена к центру Земли С, а модуль ее определяется по закону всемирного тяготения
, (10.2)
где – гравитационная постоянная, и – масса и радиус Земли соответственно. Из-за сплюснутости Земли (ее экваториальный радиус на 22 км больше полярного) сила тяготения зависит от широты.
Рис. 10.1
Центробежная сила инерции направлена от центра окружности, по которой движется тело, а модуль ее определяется по формуле
, (10.3)
где – угловая скорость вращения Земли, – радиус окружности, по которой движется тело.
Центробежная сила инерции так же, как и гравитационная, зависит от широты местоположения тела.
Из рис. 10.1а видно, что радиус окружности, по которой движется тело, находящееся вблизи поверхности Земли на широте , равен
= сos . (10.4)
Подставив (10.4) в (10.3), находим, что центробежная сила равна нулю на полюсах ( = 90) и максимальна на экваторе ( = 0). Но даже на экваторе она, вследствие очень малой угловой скорости вращения Земли ( = 2 / 86400 с = 7,2710-5 с-1) составляет только 1/291 часть силы тяжести.
Из рис. 10.1б видно, что наличие центробежной силы инерции приводит к тому, что направление силы тяжести, совпадающее с направлением отвеса (нити, к которой прикреплен груз), или вертикальным направлением, не совпадает с направлением к центру Земли, а образует с ним угол , зависящий от широты. Расчет показывает, что
,
откуда следует, что на экваторе ( = 0) и на полюсах ( = 90) = 0 и отвес направлен к центру Земли. Максимального значения отклонение отвеса достигает на широте 45, где 6
Итак, центробежная сила незначительно изменяет силу тяжести: она максимально отклоняет подвес от направления к центру Земли всего на 6, а ее максимальное значение составляет всего 1/291 от силы тяжести. Поэтому часто ею пренебрегают и считают, что сила тяжести равна силе тяготения (10.2), а ускорение свободного падения . Однако иногда необходимо точное знание ускорения свободного падения. Например, в геологоразведке для установления расположения тяжелых горных пород под поверхностью Земли. Есть идея использовать точное знание ускорения свободного падения в навигации.
В настоящей работе ускорение свободного падения определяют с помощью маятников.
Вариант I
Определение ускорения свободного падения
с помощью математического маятника
Описание установки и метода измерений
Под математическим маятником понимают идеализированную систему, состоящую из невесомой и нерастяжимой нити, на которой подвешена масса, сосредоточенная в одной точке. В данной работе в качестве математического маятника исполь-зуется массивный свинцовый шарик, подвешенный на двух расходящихся нитях (рис. 10.2). Длину маятника можно изменять, наматывая нить на ось.
Когда маятник отклонен от положения равновесия на угол (рис. 10.3), силу тяжести , действующую на него, можно разложить на две составляющие: , направленную вдоль нити, и , направленную перпендикулярно нити. Составляющая силы тяжести уравновешивается силой натяжения нити , а составляющая остается неуравновешенной. Она возвращает шарик в положение равновесия. Из рисунка видно, что . Если угол мал, то sin примерно равен самому углу , измеренному в радианах. Т. е. = х/, и сила, возвращающая маятник в положение равновесия,
, (10.4)
где х – смещение шарика от положения равновесия, – длина нити маятника, знак – показывает, что сила направлена к положению равновесия.
Теперь запишем II закон Ньютона для маятника:
, (10.5)
где – вторая производная от смещения по времени, представляющая собой ускорение маятника.
Введя обозначение
, (10.6)
уравнение (10.5) можно переписать в виде
. (10.7)
Из уравнения (10.7) следует (это легко проверить подстановкой), что смещение шарика представляет собой следующую функцию времени:
, (10.8)
где А и 0 – постоянные интегрирования, определяемые начальными условиями.
Итак, при малых отклонениях маятник движется по закону косинуса (или синуса), т. е. совершает гармоническое колебательное движение. Проанализировав уравнения (10.8), находим, что А – амплитуда колебаний (максимальное отклонение от положения равновесия), 0 – начальная фаза колебаний (определяет смещение в момент времени t = 0), – циклическая (или круговая) частота, связанная с периодом колебаний Т соотношением:
. (10.9)
С учетом введенного выше обозначения (10.6) получаем формулу периода гармонических колебаний математического маятника
. (10.10)
С помощью (10.10) можно определить ускорение свободного падения в данной точке Земли
. (10.11)
Точность измерения g зависит, главным образом, от точности измерения его длины, так как трудно определить положение центра масс маятника. Период колебаний маятника легко измерить на опыте, определив время t, за которое маятник совершает n колебаний:
. (10.12)
Порядок выполнения работы
|
№ |
|
n |
t |
t |
T |
g |
|
|
1 |
|||||||
|
2 |
|||||||
|
3 |
Контрольные вопросы
Вариант II
Определение ускорения свободного падения
с помощью физического маятника
Описание установки и метода измерений
Физическим маятником является любое реальное тело (рис. 10.4), закрепленное на оси О, не проходящей через его центр масс С. Чтобы понять, как движется физический маятник, надо записать для него основной закон динамики вращательного движения (II закон Ньютона для вращательного движения)
, (10.13)
где М – момент силы, действующий на маятник, I – момент инерции маятника относительно оси вращения, – его угловое ускорение. Когда маятник отклонен от положения равновесия на угол , его силу тяжести , приложенную в центре масс С, можно разложить на две составляющие: , направленную вдоль прямой ОС, и , перпендикулярную к ней. Составляющая силы тяжести создает момент, возвращающий маятник в положение равновесия. Из рисунка видно, что , а ее плечо равно – расстоянию от оси вращения до центра масс. Следовательно, момент силы относительно оси вращения равен
. (10.14)
Подставив (10.14) в (10.13) получают II закон Ньютона для маятника в виде
, (10.15)
где m – масса маятника, g – ускорение свободного падения, знак – показывает, что момент силы возвращает маятник в положение равновесия.
Так как синусы (и тангенсы) малых углов примерно равны самим углам в радианах (т. е. sin = ), а угловое ускорение равно второй производной от угла отклонения по времени (т. е. ), то при малых отклонениях (10.15) принимает вид
. (10.16)
В (10.16) все величины, кроме угла , постоянны, поэтому можно ввести обозначение
(10.17)
и записать (10.17) в виде
. (10.18)
Решив дифференциальное уравнение (10.186), находят, что угол отклонения маятника от положения равновесия является следующей функцией времени (в этом можно убедиться путем подстановки):
. (10.19)
Итак, при малых углах отклонения маятник движется по закону косинуса (или синуса), другими словами, маятник совершает гармоническое колебательное движение. Анализ уравнения (10.19) показывает, что max и 0 – амплитуда и начальная фаза колебаний, а 0 – циклическая частота, связанная с периодом колебаний соотношением
, (10.20)
откуда с учетом (10.17)
. (10.21)
С помощью формулы (10.21) можно определить ускорение свободного падения, если известен момент инерции маятника относительно оси вращения.
Момент инерции маятника I относительно оси О можно представить с помощью теоремы Штейнера
, (10.22)
где – момент инерции маятника относительно оси, проходящей через его центр масс С параллельно оси О.
С учетом (10.22) формула (10.21) принимает вид
. (10.23)
Массу маятника и период его колебаний можно измерить на опыте с очень высокой точностью, но точно измерить момент инерции не удается. Для того, чтобы исключить из формулы для определения g, пользуются оборотным маятником. В настоящей работе оборотный маятник (рис. 10.5) представляет собой массивный стержень 1, на котором закреплены два груза 2, 3 и две трехгранные призмы О1 и О2, из которых одна неподвижна, а другая может перемещаться вдоль стержня. Острые ребра призм, помещаемые попеременно на неподвижную опору, служат осями качаний маятника. Для каждой из осей колебаний маятника можно записать (10.23)
,
, (10.24)
где – расстояние от оси О1 до центра масс маятника, – расстояние от оси вращения О2 до центра масс маятника.
Исключив из системы (10.24), находят формулу для расчета ускорения свободного падения
. (10.25)
Все величины в (10.25) легко измеряются на опыте. Периоды колебаний находят по (10.12), определив время 20–30 полных колебаний. Для определения и маятник снимают с консоли и располагают на специальной подставке, имеющей острую грань. Перемещая маятник, нетрудно найти положение центра масс. Расстояние от него до опорных призм и есть искомые и . Если и достаточно сильно отличаются друг от друга, а периоды и , наоборот, близки, то для получения достаточно точного значения g нет необходимости определять и с высокой точностью.
Порядок выполнения работы
1. Закрепить на физическом маятнике грузы и одну из призм по указанию преподавателя.
2. Установить маятник одной из призм на опорную площадку. Отклонив его на угол 10–15°, определить время t 20–30 полных колебаний. Опыт повторить не менее трех раз. Время усреднить. По формуле (10.12) с помощью среднего значения времени рассчитать период колебаний T1.
3. Перевернуть маятник, установив на опорную площадку другой призмой, и так же, как сказано в п. 2, определить период колебаний T2.
4. Снять маятник с опорной площадки и с помощью подставки с острым краем определить положение его центра масс и расстояния и .
5. Рассчитать ускорение свободного падения по формуле (10. 25).
6. Данные измерений занести в таблицу
|
№ |
n |
t1 |
t1 |
T1 |
t2 |
t2 |
T2 |
g |
||
|
1 |
||||||||||
|
2 |
||||||||||
|
3 |
7. Рассчитать погрешность методом косвенных измерений. Для расчета погрешности вывести формулу, пользуясь (П.7) из параграфа Расчет погрешностей….
Контрольные вопросы
1. Какая сила называется силой тяжести? Чем она отличается от силы тяготения? Запишите закон всемирного тяготения. Как сила зависит от широты?
2. Запишите формулу центробежной силы инерции. Как она направлена в разных точках Земли и как ее модуль зависит от широты?
3. Что такое центр масс (центр тяжести) тела. Каковы его свойства?
4. Дайте определение момента инерции материальной точки и твердого тела. От чего зависит момент инерции твердого тела? Каков его физический смысл? Единицы его измерения. Сформулируйте теорему Штейнера.
5. Дайте определение момента силы. Чему равен момент силы, действующий на физический маятник в данной работе? Как он направлен?
6. Запишите основной закон динамики вращательного движения. Выведите формулу периода колебаний физического маятника.
7. Докажите, что функция (10.19) является решением уравнения (10.18). Как найти скорость и ускорение колеблющегося тела?
8. Что называется амплитудой и периодом колебаний? Как связаны между собой период и циклическая частота?
9. Дайте вывод расчётной формулы (10.25).
Ускорение свободного падения изменяется с широтой от 9,780 м/с2 на экваторе до 9,832 м/с2 на полюсах. Значение g = 9,806 м/с2 принято в качестве нормального ускорения.
Литература
1. Савельев И.В. Курс общей физики. Т. 1. – М.: Наука, 1989. – С. 118–122.
2. Трофимова Т.И. Курс физики. – М.: Высш. шк., 2001. – С. 34–46.
ИЗУЧЕНИЕ ОСНОВНОГО ЗАКОНА ДИНАМИКИ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ С ПОМОЩЬЮ МАЯТНИКА ОБЕРБЕКА
(вариант III – постоянным остается момент силы)
Цель работы: 1) проверить основной закон динамики вращательного движения с помощью маятника Обербека, не изменяя момента силы, действующего на него; 2) определить момент инерции маятника.
Приборы и принадлежности: маятник Обербека, набор грузов, масштабная линейка, штангенциркуль, секундомер.
Описание установки и метода измерений
Маятник Обербека, используемый в данной работе, изображен на рис. 5.1. Он состоит из четырех стержней и двух шкивов различного радиуса R1 и R2, укрепленных на одной горизонтальной оси О (на рис. 11.1 изображена точкой). На стержни надеваются одинаковые грузики массой , которые могут быть закреплены на разных расстояниях от оси вращения маятника. На шкив наматывается нить, которая перебрасывается через вспомогательный блок. К свободному концу нити прикрепляется груз массой m, под действием которого маятник Обербека приводится в равноускоренное вращательное движение. Расстояние h, пройденное грузом за время t, отмечается по вертикальной шкале.
где М – вращающий момент, действующий на маятник, I – момент инерции маятника, – угловое ускорение маятника.
Из (11.1) следует, что при неизменном моменте сил угловое ускорение маятника обратно пропорционально моменту инерции, т. е. должно выполняться соотношение
, или . (11.2)
Найти отношение моментов инерции на опыте трудно по следующей причине. Момент инерции маятника складывается из момента инерции шкивов с крестовиной I0 и из моментов инерции четырех грузиков :
. (11.3)
Момент инерции каждого грузика определяется по теореме Штейнера
, (11.4)
где – момент инерции грузика относительно оси симметрии, проходящей через центр масс грузика параллельно оси вращения маятника. Подставив (11.4) в (11.3), получим формулу
. (11.5)
В (11.5) два первых слагаемых не изменяются при изменении расстояния грузиков от оси вращения. Когда грузики находятся на расстоянии от оси вращения, момент инерции маятника
, (11.6)
когда грузики находятся на расстоянии от оси вращения, момент инерции
. (11.7)
Но I0 и неизвестны, следовательно, в данной работе нельзя теоретически рассчитать отношение I1/I2, а значит, нельзя проверить соотношение (11.2).
В работе предлагается другой путь проверки закона (11.1). А именно: предлагается найти не отношение моментов инерции маятника, а их разность теоретически и экспериментально, а затем сравнить полученные значения.
Теоретически разность моментов инерции маятника находят, вычтя из уравнения (11.6) уравнение (11.7)
. (11.8)
Экспериментально разность моментов инерции маятника можно найти, используя формулу (11.1)
. (11.9)
Силами трения в этой работе пренебрегают, поэтому вращающий момент создается только силой натяжения нити . Которую находят, рассмотрев движение груза m. II закон Ньютона для него в векторной и скалярной форме имеет вид соответственно
,
. (11.10)
Выразив силу натяжения из (11.10), получают для вращающего момента формулу
. (11.11)
Ускорение груза а можно найти из формулы равноускоренного движения
, откуда . (11.12)
Поскольку нить нерастяжима, то ускорение всех ее точек и любой точки обода шкива радиуса R равно ускорению груза а. Следовательно, угловое ускорение крестовины можно найти по формуле
. (11.13)
Подставив (11.11), а также (11.13) с учетом (11.12), в (11.9) (при этом в (11.11) пренебрегают ускорением , так как оно много меньше ускорения свободного падения g), получают формулу для экспериментального расчета разности моментов инерции маятника при разных положениях грузов
. (11.14)
Очевидно, что доказательством правильности закона (11.1) является равенство (11.8) и (11.14), т. е. выполнение тождества
, (11.15)
где и – время прохождения грузом высоты h при расстояниях грузиков от оси вращения и соответственно.
Итак, если при перемещении грузиков относительно оси вращения будет выполняться тождество (11.15), то можно говорить о том, что основной закон динамики вращательного движения выполняется.
Порядок выполнения работы
|
№ |
m0 |
m |
R |
h |
t1 |
t1 |
t2 |
t2 |
||
|
1 |
||||||||||
|
2 |
||||||||||
|
3 |
Контрольные вопросы
= 200 г или 83 г (в зависимости от установки).
Литература
1. Савельев И. В. Курс физики. Т. 1. – М.: Наука, 1989. – С. 94–116.
2. Трофимова Т. И. Курс физики. – М.: Высш. шк., 2001. – С. 34–46.
Работа 1.12
ОПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТИ ПОЛЕТА ПУЛИ С ПОМОЩЬЮ
БАЛЛИСТИЧЕСКОГО КРУТИЛЬНОГО МАЯТНИКА
Цель работы: определить скорость полета пули.
Приборы и принадлежности: баллистический маятник со шкалой для определения угла его отклонения, секундомер.
Установка для определения скорости полета пули (рис. 12.1) состоит из основания с вертикальной стойкой с тремя кронштейнами, крутильного маятника и пускового устройства. Измерительным прибором является баллистический крутильный маятник (рис. 12.2). Он выполнен в виде стержня 2, на концах которого имеются мишени 4 с пластилином. По стержню могут перемещаться грузы 3. Упругая стальная проволока 1, на которой закреплен стержень, совпадает с осью вращения крутильного маятника ОО. Перемещающиеся грузы 3 служат для изменения момента инерции маятника.
Пусковое устройство заряжается ″пулей″, после чего производится ″выстрел″ по мишени маятника. Максимальный угол отклонения стержня при этом ″выстреле″ max определяется по шкале, нанесенной на кожухе. Принцип работы установки основан на зависимости максимального угла отклонения маятника от скорости полета ″пули″. После того, как будет произведен ″выстрел″ и ″пуля″ прилипнет к мишени, маятник начнет совершать крутильные колебания, период которых зависит от момента инерции маятника и от упругих свойств подвеса.
Систему маятник – пуля можно считать изолированной, и следова-тельно, для нее можно записать закон сохранения момента импульса. Так как удар пули о мишень является абсолютно неупругим (пуля прилипает к мишени), закон сохранения момента импульса для системы маятник–пуля имеет вид
, (12.1)
где m – масса пули, – скорость ее движения, – расстояние от точки попадания пули в мишень до оси вращения маятника ОО, – начальная угловая скорость маятника, – момент инерции маятника относительно оси вращения.
Рис. 12.1
Рис. 12.2
Период колебаний маятника можно определить на опыте, измерив с помощью секундомера время , за которое совершается колебаний, .
Поскольку момент инерции пули пренебрежимо мал по сравнению с моментом инерции маятника, то им в (12.1) можно пренебречь и искомую скорость пули представить, как
. (12.2)
В уравнении (12.2) три неизвестные величины: скорость пули , угловая скорость маятника, приобретенная им в момент удара , и момент инерции маятника . Таким образом, необходимы еще два уравнения.
В качестве одного из уравнений используем закон сохранения механической энергии. Если пренебречь сопротивлением воздуха, то кинетическая энергия маятника сразу после попадания в него пули равна потенциальной энергии закрученной упругой стальной проволоки:
, (12.3)
где D – коэффициент жесткости проволоки, – максимальный угол отклонения маятника.
В качестве второго уравнения используем формулу периода крутильных колебаний (вывод см. в работе 1.3):
. (12.4)
Из (12.4) после возведения его в квадрат выражают коэффициент D, который затем подставляют в (12.3) и получают выражение для начальной угловой скорости маятника. Подставив выражение для в (12.2) получают формулу для расчета скорости пули
. (12.5)
В формуле (12.5) все величины легко измеряются на опыте, кроме момента инерции маятника I, который складывается из момента инерции всех частей маятника за исключением момента инерции перемещающихся грузов и момента инерции перемещающихся грузов. Передвигая грузы 3 вдоль стержня можно изменять момент инерции маятника. Запишем формулу момента инерции маятника для случаев, когда центры грузов находятся на расстояниях и от оси вращения:
,
, (12.6)
где – момент инерции всех частей маятника за исключением момента инерции подвижных грузов, – масса одного подвижного груза.
Непосредственно из системы уравнений (12.6), в которой три неизвестных, нельзя найти ни I1, ни I2, а можно найти только их разность
,
. (12.7)
Для нахождения самих моментов инерции вновь используют (12.4). Записывают (12.4) для двух положений грузов, соответствующих моментам инерции I1 и I2,
,
. (12.8)
Затем, представив в (12.8) один момент инерции через другой, например , получают
. (12.9)
Подставив (12.9) с учетом (12.7) в (12.5), получают формулу для расчета скорости пули в данной работе
, (12.10)
где , , max и – средние значения, полученные при выполнении трех опытов, причем max измеряется при моменте инерции I1.
|
№ |
n |
R1 |
t1 |
T1 |
R2 |
t2 |
T2 |
max |
||
|
1 |
||||||||||
|
2 |
||||||||||
|
3 |
||||||||||
|
Среднее |
* |
* |
* |
* |
10. Определить среднее расстояние от оси вращения до точки попадания пули по формуле: , где – расстояние от оси вращения до внешнего края мишени. Для определения измерить расстояние между внешними краями мишени и разделить его пополам.
11. Определить массу пули, взвесив ее. Учесть, что масса подвижного груза М = 168 г.
12. По средним значениям измеренных величин с помощью формулы (12.9) рассчитать скорость полета пули.
13. Оценить погрешность полученного значения скорости пули методом косвенных измерений, для чего получить формулу для расчета погрешности, воспользовавшись указаниями параграфа Расчет погрешностей…
1. Савельев И. В. Курс физики. Т. 1. – М.: Наука, 1989. – С. 94–116.
2. Трофимова Т. И. Курс физики. – М.: Высш. шк., 2001. – С. 34–46.
Работа 1.13
ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТОВ ТРЕНИЯ СКОЛЬЖЕНИЯ
И ТРЕНИЯ КАЧЕНИЯ С ПОМОЩЬЮ НАКЛОННОГО МАЯТНИКА
Цель работы: изучить явления трения скольжения и трения качения; определить коэффициенты трения скольжения и трения качения.
Приборы и принадлежности: наклонный маятник со шкалами для измерения углов; исследуемые пластины-образцы, шарики, бруски.
Во всех реальных механических процессах имеют место силы трения. Их действие в большинстве случаев связывают с превращением механической энергии во внутреннюю энергию (тепловую).
Различают внешнее трение, возникающее в плоскости касания двух прижатых друг к другу тел при их относительном перемещении, и внутреннее трение, возникающее при перемещении слоев одной и той же среды относительно друг друга (его изучают в разделе ″молекулярная физика″). В данной работе рассматривается внешнее трение.
В зависимости от вида перемещения одного тела по другому различают трение скольжения и трение качения, а по наличию промежуточной прослойки между телами различают трение сухое (твердая прослойка) и трение граничное (жидкая или консистентная прослойка). Каждый из видов внешнего трения характеризуют соответствующим коэффициентом.
Характерной особенностью внешнего трения является наличие трения покоя. Из опыта известно, что когда сила, стремящаяся привести тело в движение, недостаточно велика, тело остается в покое. Это значит, что возникает сила трения, уравновешивающая приложенную извне силу – сила трения покоя. Таким образом, сила трения может существовать между соприкасающимися, но не движущимися телами. С увеличением приложенной силы увеличивается и сила трения покоя. В конце концов тело начинает двигаться. Значит, сила трения покоя может увеличиваться только до некоторого определенного предела. Когда говорят о силе трения покоя, имеют в виду ее максимальное значение, равное силе, приводящей тело в движение.
Трение скольжения
Для определения коэффициента трения в данной работе используется метод наклонного маятника (рис. 13.1). Шарик или брусок, подвешенные в точке О, опираются на наклонную плоскость, угол наклона которой к горизонту можно изменять. Если отклонить маятник от положения равновесия на угол 0, то он начнет совершать затухающие колебания. В результате за n колебаний угол отклонения уменьшится до значения . Затухание колебаний происходит главным образом под действием внешнего трения.
а б
Рис. 13.1
Коэффициент трения скольжения равен отношению силы трения к силе реакции опоры N (которая, согласно III закону Ньютона, всегда равна силе нормального давления , прижимающей тело к опоре)
. (13.1)
В рассматриваемом случае (рис. 13.1а) сила реакции опоры по модулю равна составляющей силы тяжести , направленной перпендикулярно плоскости
, (13.2)
где m – масса маятника, g – ускорение свободного падения.
Сила трения может быть найдена с помощью закона сохранения энергии. Согласно которому работа, совершенная силой трения за n колебаний, равна изменению потенциальной энергии тела за то же число колебаний
, (13.3)
где – работа силы трения, S – расстояние, пройденное телом за n колебаний, – изменение потенциальной энергии тела за то же число колебаний, h – изменение высоты тела вследствие затухания колебаний.
С учетом формул (13.2) и (13.3) формула (13.1) принимает вид
. (13.4)
Далее, из рис. 13.1б видно, что
, (13.5)
где – расстояние между начальным и конечным положениями тела, отсчитанное по наклонной плоскости.
Подставив (13.5) в (13.4), получим для коэффициента трения скольжения формулу
. (13.6)
Теперь осталось выразить величины и через величины, измеряемые на опыте: число колебаний и углы отклонения маятника от положения равновесия и . Рис. (13.2) поясняет, как это можно сделать.
На рисунке изображены три положения тела: положение равновесия D, начальное положение F, соответствующее отклонению на угол , и конечное положение E, соответствующее отклонению на угол . Из рис. 13.2 видно, что . и можно представить через длину нити маятника L и углы его отклонения от положения равновесия. Действительно, из треугольника EOE следует, что , а из треугольника FOF – . Итак,
.
Если учесть, что при малых углах то можно представить в виде
. (13.7)
Путь S, пройденный телом, можно найти, руководствуясь следующими соображениями. За одно полное колебание тело проходит расстояние, равное четырем амплитудам 4A. За n колебаний пройденный путь S = 4nA. Но амплитуда вследствие затухания изменяется от начального значения А0, равного дуге DF, до конечного значения An, равного дуге DE, поэтому надо взять ее среднее значение. Из рис. 13.2б видно, что А0 0L, а An nL (здесь углы выражены в радианах), следовательно, среднее значение амплитуды равно L(0 + n)/2. Итак,
. (13.8)
Подставив (13.7) и (13.8) в (13.6), получим формулу для расчета коэффициента трения скольжения в данной работе
. (13.9)
Трение качения
В различных случаях силы трения оказываются как полезными, так и вредными, с которыми приходится бороться. Для уменьшения трения применяются смазки. Однако более радикальным способом уменьшения сил трения является замена трения скольжения трением качения.
Под трением качения понимают трение, возникающее между шарообразным или цилиндрическим телом (например, колесом), катящимся без скольжения (рис. 13.3).
Коэффициентом трения качения называется отношение модуля момента сил сопротивления движению тела (в данной работе момента силы трения ) к модулю силы нормального давления
. (13.10)
При перекатывании цилиндра по поверхности твердого тела возникает деформация. Из-за чего линия силы, действующей на тело со стороны поверхности , не совпадает с линией силы нормального давления , прижимающей тело к поверхности. Составляющая силы , перпендикулярная к поверхности , практически равна силе нормального давления , (так как тело в вертикальном направлении не движется), а горизонтальная составляющая представляет собой силу трения . Сила трения приводит к уменьшению скорости перемещения центра масс колеса, т. е. к уменьшению скорости его поступательного движения. Но она создает момент силы, который должен увеличивать скорость вращения тела. Силы же и создают пару сил, момент которой направлен в обратную сторону и замедляет вращение.
Если цилиндр движется по плоскости равномерно, то моменты сил равны. Момент пары сил равен произведению модуля силы на плечо пары, которое равно расстоянию между силами k, а момент силы трения скольжения равен произведению силы трения на ее плечо, которое примерно равно радиусу колеса R. Т. е.,
, (13.11)
откуда
. (13.12)
Сравнив (13.12) с (13.10), приходим к выводу, что (так как ). Таким образом, коэффициент трения качения представляет собой плечо силы, следовательно, имеет размерность длины.
Отношение , входящее в формулу (13.12), было выведено выше (13.9). Подставив (13.9) в (13.12), получим формулу для расчета коэффициента трения качения
. (13.13)
В данной работе коэффициент трения качения определяется тем же методом наклонного маятника, что и коэффициент трения скольжения. В этом случае маятник представляет собой шарик, подвешенный на нити и катящийся с затуханием по наклонной плоскости. Безусловно, затухание колебаний шарика будет происходить медленнее, чем затухание колебаний бруска, т. е. угол отклонения шарика через n колебаний n будет меньше отличаться от 0.
Радиусы шаров R: стального – 10,2 мм; алюминиевого – 10,3 мм; латунного – 10 мм.
Описание установки и метода измерений
Наклонный маятник, применяемый в настоящей работе (рис. 13.4) состоит из следующих основных элементов: 1–3 – основание, стойка и нижний кронштейн, 4 – шкала измерения угла наклонения плоскости–образца, 5 – шкала отсчёта амплитуды колебаний маятника, 6–8 – стержень, верхний кронштейн и маятник.
Выполнение лабораторной работы состоит из двух частей: 1 – определение коэффициента трения скольжения; 2 – определение коэффициента трения качения с помощью шарика, закрепленного на нити.
Подготовка установки к работе:
Рис. 13.4
Часть 1
Определение коэффициента трения скольжения
|
№ |
|
|
0 |
n |
n1 |
n2 |
n3 |
n |
c |
||||
|
град / рад |
град / рад |
град / рад |
град / рад |
||||||||||
|
1 |
|||||||||||||
|
2 |
Часть 2
Определение коэффициента трения качения
5. Аналогичные измерения произвести для двух других углов наклона .
|
№ |
|
|
0 |
n |
n1 |
n2 |
n3 |
n |
c |
||||
|
град / рад |
град / рад |
град / рад |
град / рад |
||||||||||
|
1 |
|||||||||||||
|
2 |
Контрольные вопросы
1. Савельев И.В. Курс физики. Т. 1, – М.: Наука,1989. С. 56–79.
Работа 1.14
ИЗУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТЕЛА
ОТ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ЕГО МАССЫ ОТНОСИТЕЛЬНО
ОСИ ВРАЩЕНИЯ
Цель работы: 1) расчет момента инерции тела правильной формы относительно одной из главных осей инерции; 2) определение моментов инерции тела относительно других осей вращения (указанных преподавателем); 3) определение модуля кручения проволоки подвеса.
Приборы и принадлежности: унифилярный подвес, исследуемые тела, секундомер, штангенциркуль.
В данной работе рассматривается вращение твердого тела вокруг неподвижной оси (рис. 14.1). При таком движении все точки тела движутся в параллельных плоскостях по концентрическим окружностям, центры которых лежат на одной прямой, называемой осью вращения ОО (рис. 14.1).
Основной закон динамики для тела, вращающегося относительно неподвижной оси, записывается в виде
, (14.1)
где – результирующий момент всех внешних сил, – момент инерции тела относительно оси вращения, –угловое ускорение тела.
Момент инерции тела относительно оси его вращения может быть определен по формулам (Т.10) или (Т. 11):
,
, (14.2)
где – масса малого объема тела, все точки которого можно считать удаленными от оси вращения на одинаковое расстояние , – элементарная масса, V – объем тела.
Первая формула предпочтительна для системы дискретных тел, вторая – для сплошных тел.
Из (14.2) следует, что момент инерции зависит от распределения массы тела относительно оси его вращения. Очевидно, что осей вращения может быть бесконечно много. Но среди всех осей особое значение имеют оси, называемые свободными осями вращения. Свободные оси вращения – это такие оси, которые сами (без действия внешних сил) могут сохранять свое направление в пространстве неизменным.
Чтобы пояснить, что такое свободные оси, рассмотрим простейшую систему тел, состоящую из двух тел одинаковой массы , закрепленных на жестком невесомом стержне (рис. 14.2). Стержень в свою очередь закреплен в точке С, являющейся центром масс системы, на вертикальной оси ОО, которая может вращаться в подшипниках П1 и П2. Пусть стержень составляет с осью некоторый угол (рис. 14.2а). При вращении системы стержень – массы на концы стержня со стороны масс действуют силы и . Вследствие того, что тела расположены несимметрично относительно оси вращения, силы и не лежат на одной прямой и создают момент пары сил, стремящийся повернуть ось, придать ей горизонтальное направление. Чтобы ось удерживалась в неизменном положении, подшипники должны действовать на нее с силами и . Таким образом, ось остается неподвижной только благодаря подшипникам. Если убрать подшипники, ось вращения поменяет свое направление в пространстве. В рассматриваемом примере быстро изнашиваются и ось, и подшипники.
Если же ось вращения проходит через центр масс системы стержень – массы и при этом является осью ее симметрии (рис.14.2б), то силы, действующие на стержень со стороны вращающихся тел, направлены по одной прямой и, следовательно, уравновешивают друг друга.
Это значит, что стержень не действует на ось, а она – на подшипники. Если подшипники убрать, ось этого не заметит, она будет сохранять свое направление в пространстве. Конечно, под действием силы тяжести система будет падать, но при этом будет продолжать вращаться в горизонтальной плоскости вокруг вертикальной оси. Такие оси, которые сами (без действия внешних сил) сохраняют неизменным свое направление в пространстве, называются свободными осями вращения.
Также обстоит дело с телом какой угодно формы. Теоретически доказывается, что в нем всегда существуют такие три взаимно перпендикулярные оси, проходящие через центр тяжести тела (он же центр масс, или центр инерции), которые могут служить свободными осями вра-щения. Они называются главными осями инерции. Для тел пра-вильной формы эти оси инерции легко могут быть найдены. Например, главными осями инерции прямоугольного параллеле-пипеда являются оси X, Y, Z (рис. 14.3), проведенные через центры противоположных граней.
Две из трех главных осей инерции, а именно те, относительно которых момент инерции максимален и минимален (на рис. это оси Х и Z), являются устойчивыми. Третья ось, относительно которой момент инерции имеет среднее значение, – неустойчива. Ось устойчива – это значит, что при небольших случайных отклонениях вращения от этой оси возникают силы, возвращающие тело к вращению вокруг этой оси. Следовательно, в отсутствие сил сопротивления вращение вокруг устойчивых осей продолжалось бы бесконечно долго. Но силы сопротивления всегда имеют место, поэтому для поддержания вращения даже вокруг главных осей необходимо прикладывать момент внешних сил, хотя и много меньший, чем при вращении вокруг других осей. В таком случае обычно устойчивой оказывается одна главная ось, а именно та, относительно которой момент инерции имеет максимальное значение. Для того чтобы машина служила долго, вращающимся частям придают форму, возможно более близкую к телам вращения, а ось как можно точнее совмещают с главной осью инерции. Однако совместить абсолютно точно ось вращения с главной осью инерции тела практически невозможно, поэтому для быстро вращающихся частей машин применяют гибкие, самоцентрирующиеся оси.
Моменты инерции тел правильной формы относительно главных осей инерции можно легко рассчитать по (14.2). Например, для прямоугольного параллелепипеда имеем
, (14.3)
где – масса тела, и – высота и ширина грани, перпендикулярной к оси вращения (размер параллелепипеда вдоль оси значения не имеет).
Если известен момент инерции относительно оси, проходящей через центр масс, то момент инерции относительно параллельной ей оси, но не проходящей через центр масс, можно найти по теореме Штейнера (Т. 12).
В остальных случаях (тело имеет неправильную форму или форма тела правильная, но ось вращения не является осью симметрии) момент инерции определяют опытным путем. В настоящей работе – методом крутильных колебаний.
Используемая в данной работе установка (рис. 14.4) состоит из вертикальной стойки с кронштейнами – 2; рамки подвеса – 3, закрепленной на кронштейнах с помощью проволоки; исследуемого тела – 6, имеющего углубления для более надежного закрепления в рамке (всего в комплекте установки три тела с различным типом симметрии). Для наиболее жесткого закрепления тела на рамке имеется передвижная планка 8. После того, как с помощью углублений тело устанавливают в рамке, его положение фиксируют планкой 8 с помощью винтов 9.
Как известно (вывод дан в работе 1.3), период крутильных колебаний связан с моментом инерции тела соотношением
, (14.4)
где – период крутильных колебаний тела относительно данной оси вращения, – момент инерции относительно этой оси, – модуль кручения проволоки, на которой подвешено тело (в данном случае рамка подвеса).
Если известен модуль кручения проволоки, то, измерив на опыте период колебаний, легко найти момент инерции тела
. (14.5)
В настоящей работе сначала для одной из главных осей инерции теоретически рассчитывают момент инерции тела, затем, соответствующим образом закрепив тело в рамке подвеса, измеряют период его колебаний и рассчитывают модуль кручения проволоки, который, согласно (14.4), равен
. (14.6)
После этого можно определять моменты инерции любых тел относительно каких угодно осей вращения.
|
№ |
|
|
|
||||||
|
1 |
|||||||||
|
2 |
|||||||||
|
3 |
|
№ |
|
|
|
|
||||||
|
1 |
||||||||||
|
2 |
||||||||||
|
3 |
Литература
1. Савельев И.В. Курс общей физики. Т. 1. – М.: Наука, 1989. – С. 84–116, 135–145.
2. Трофимова Т.И. Курс физики. – М.: Высш. шк., 2001. – С. 36–44.
Позиция 211
в плане издания
учебной литературы
МГУ на 2008 г.
Учебное издание
Сима Борисовна Лебединская,
Юрий Дмитриевич Воробьев
ДИНАМИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ И ТВЕРДОГО ТЕЛА
Учебное пособие
Редактор О. А. Зубкова
Компьютерная верстка авторов
5,2 уч.-изд. л. Формат 60 84 1/16
Тираж 100 экз. Заказ № 241
Отпечатано в типографии ИПК МГУ им. адм. Г. И. Невельского
690059, Владивосток, ул. Верхнепортовая, 50а