Если у вас возникли сложности с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой - мы готовы помочь.
Предоплата всего
Подписываем
аучная работа по физике «Исследование сопротивления различных веществ»
Содержание стр.
|
ВВЕДЕНИЕ………………………………………………………………... |
3 - 6 |
|
ГЛАВА I. Металлы. Зависимость сопротивления от температуры………... |
7 - 12 |
|
7 - 9 |
|
10-12 |
|
10 |
|
11 |
|
12 |
|
ГЛАВА II. Металлы. Зависимость сопротивления от влажности воздуха… |
12 - 16 |
|
12-15 |
|
15-16 |
|
15 |
|
16 |
|
16 |
|
ГЛАВА III. Кислоты. Зависимость сопротивления от температуры……….. |
17 – 22 |
|
17-19 |
|
20-22 |
|
20-21 |
|
22 |
|
22 |
|
ГЛАВА IV. Кислоты. Зависимость сопротивления от концентрации……... |
23 - 27 |
|
23-24 |
|
25-27 |
|
25 |
|
26 |
|
27 |
|
ЗАКЛЮЧЕНИЕ…………………………………………………………………………. |
28 – 29 |
|
СПИСОК ИСПОЛЬЗУЕМОЙ ЛИТЕРАТУРЫ……………………………………… |
30 |
Наблюдать, изучать, работать.
М.Фарадей
ВВЕДЕНИЕ
Роль электродинамики в технике
К созданию электродинамики привела длинная цепь пла номерных исследований и случайных открытий, начиная с об наружения способности янтаря, потертого о шерсть, притяги вать легкие предметы и кончая гипотезой Максвелла о порож дении магнитного поля переменным электрическим полем.
При развитии электродинамики впервые в истории челове чества научные исследования предшествовали техническим применениям. Если паровая машина была построена задолго до создания термодинамики, то сконструировать электродви гатель или осуществить радиосвязь оказалось возможным только после открытия и изучения законов электродинамики.
Бесчисленные практические применения электромагнит ных явлений преобразовали жизнь людей на земном шаре. Человечество создало вокруг себя некую новую «электриче скую среду» со штепсельной розеткой на каждой стенке.
Широкое применение электродинамики связано с тем, что электрическую энергию легко передавать по проводам на большие расстояния и, главное, с помощью сравнительно не сложных устройств преобразовывать в другие энергии: меха ническую, внутреннюю, энергию излучения и т. д.
Законы электродинамики лежат в основе всей электротех ники и радиотехники, включая телевидение, видеозапись и почти все средства связи. Электродинамика составляет фунда мент таких актуальных направлений современной физики, как физика плазмы и проблема управляемых термоядерных реакций, нелинейная оптика, магнитная гидродинамика, аст рофизика, конструирование вычислительных машин, ускори телей элементарных частиц и т. д. [1]
Первые исследования сопротивления проводников.
Что такое проводник? Это чисто пассивная составная часть электрической цепи, отвечали первые исследователи. Заниматься его исследованием — значит попросту ломать себе голову над ненужными загадками, ибо только источник тока представляет собой активный элемент. Такой взгляд на вещи объясняет нам, почему ученые, по крайней мере, до 1840 г., почти не проявляли инте реса к тем немногим работам, кото рые проводились в этом направле нии. Так, на втором съезде итальян ских ученых, состоявшемся в Турине в 1840 г. (первый собирался в Пизе в 1839 г. и приобрел даже некое политическое значение), выступая в прениях по докладу, представлен ному Марианини, Де ла Рив утверж дал, что проводимость большинства жидкостей не является абсолютной, «а скорее относительной и изменяется с изменением силы тока». А ведь за кон Ома был опубликован за 15 лет до этого!
Среди тех немногих ученых, которые первыми стали заниматься вопро сом проводимости проводников после изобретения гальванометра, был Стефано Марианини (1790—1866). К своему открытию он пришел случайно, изучая напряжение батарей. Он заметил, что с увеличением числа элементов вольтова столба электромагнитное воздействие на стрелку не увеличивается заметным образом. Это заставило Марианини сразу же подумать, что каждый вольтов элемент представляет собой препятствие для прохождения тока.
Георг Симон Ом (1789—1854) признавал заслуги Марианини, хотя его труды и не оказали Ому непосредственной помощи в работе. Ом вдохновлялся в своих исследованиях работой «La theorie analytique de la chaleur» («Аналити ческая теория тепла», Париж, 1822 г.)Жана Батиста Фурье (1768—1830)—одной из самых значительных научных работ всех времен, очень быстро получив шей известность и высокую оценку среди математиков и физиков того време ни. Ому пришла мысль, что механизм «теплового потока», о котором говорит Фурье, можно уподобить электрическому току в проводнике. И подобно тому как в теории Фурье тепловой поток между двумя телами или между дву мя точками одного и того же тела объясняется разницей температур, точно так же Ом объясняет разницей «электроскопических сил» в двух точках проводника возникновение электрического тока между ними.
Придерживаясь такой аналогии, Ом начал свои экспериментальные исследования с определения относительных величин проводимости различ ных проводников. Применив метод, который стал теперь классическим, он подключал последовательно между двумя точками цепи тонкие про водники из различных материалов одинакового диаметра и изменял их длину так, чтобы получалась определенная величина тока. Первые результаты, которые ему удалось получить, сегодня кажутся довольно скромными.
В то время имелось множество источников ошибок при проведении опытов (недостаточная чистота металлов, трудность калибровки проволоки, трудность точных измерений и т. п.). Важнейшим же источником ошибок была поляризация батарей. Постоянные (химические) элементы тогда еще не были известны, так что за время, необходимое для измерений, электро движущая сила элемента существенно менялась. После опубликования первой статьи Ома Поггендорф посоветовал ему отказаться от химических элементов и воспользоваться лучше термо парой медь — висмут, незадолго до этого введенной Зеебеком. Ом при слушался к этому совету и повторил свои опыты.
Условия опыта менялись: заменялись сопротивления и термоэлектриче ские пары, но результаты все равно сводились к приведенной формуле “, где Х означает интенсивность магнитного действия проводника, длина которого равна x, a и b – константы, зависящие соответственно от возбуждающей силы и от сопротивления остальных частей цепи” [Journal füк Chemie und Physik, 46,160 (1826)]
В 1827 г. в Берлине он опубликовал свой главный труд «Die galvanische Kette, mathe- matisch bearbeitet» («Гальваническая цепь, разработанная математически»).
Эта теория, при разработке которой он вдохновлялся, как мы уже ука зывали, аналитической теорией теплоты Фурье, вводит понятия и точные определения электродвижущей силы, или «электроскопической силы», как ее называет Ом, электропроводности (Starke der Leitung) и силы тока.
Одновременно с опытами Ома во Франции проводил свои опыты А. Беккерель, а в Англии — Барлоу. Опыты первого особенно замечательны вве дением дифференциального гальванометра с двойной обмоткой рамки и применением «нулевого» метода измерения.
Электрические измерения.
Беккерель применил дифференциаль ный гальванометр для сравнения электрических сопротивлений. На основе проведенных им исследований он сформулировал известный закон зависимо сти сопротивления проводника от его длины и сечения. Эти работы были продолжены Пуйе и описаны им в последующих изданиях его известных «Elements de physique experimental» («Основы экспериментальной физики»), первое издание которых появилось в 1827 г. Сопротивления определялись методом сравнения.
Понимая важность измерений сопротивления, Уитстон стал искать наиболее простые и точные методы таких измерений. Бывший в то время в ходу метод сравнения давал ненадежные результаты, главным образом из-за отсутствия стабильных источников питания. Уже в 1840 г. Уитстон нашел способ измерения сопротивления независимо от постоянства электродвижущей силы и показал свое устройство Якоби. Однако статья, в которой это устройство описано и которую вполне можно назвать первой работой в области электротехники, появилась лишь в 1843 г. В этой статье дано описание знаменитого «мостика», названного затем в честь Уитстона. Фактически такое устройство было описано еще в 1833 г. Гюнтером Кристи и независимо от него в 1840 г. Мариа нини; оба они предлагали метод сведения к нулю, но их теоретические объяснения, при которых не учитывался закон Ома, оставляли желать лучшего.
Уитстон же был поклонником Ома и очень хорошо знал его закон, так что данная им теория «мостика Уитстона» ничем не отличается от приводимой сейчас в учебниках. Кроме того, Уитстон, чтобы можно было быстро и удобно изменять сопротивление одной стороны мостика для получения нулевой силы тока в гальванометре, включенном в диагональное плечо мостика, скон струировал три типа реостатов (само это слово было предложено им по ана логии с «реофором», введенным Ампером, в подражание которому Пекле ввел также термин «реометр»). «Мостик Уитстона» дал возмож ность измерять электродвижущие силы и сопротивления.[2]
Сопротивление проводника представляет собой как бы меру противодействия проводника установлению в нём электрического тока. Различные вещества имеют разные удельные сопротивления. Зависит ли сопротивление от состояния проводника, от его температуры? Можно ли уменьшить сопротивление проводника, приблизить к сверхпроводящему состоянию? Ответ должен дать опыт.[1]
С учетом этого была определена тема «Исследование сопротивления различных веществ.»
Объект исследования: металлы и сплавы, растворы электролитов.
Предмет: развитие представлений о природе электрического сопротивления и его зависимости от различных факторов.
Цель: определить средства изучения электрического сопротивления различных материалов. В процессе исследования определить зависимость сопротивления различных материалов от химической структуры, температуры и внешних факторов для практического применения.
В соответствии с объектом, предметом и целью были поставлены следующие задачи:
1.Выявить сущностные характеристики электрического сопротивления различных веществ. 2.Определить критерии зависимости сопротивления от различных факторов.
3.Определить эффективные методы для определения электрического сопротивления различных веществ.
4. Исследовать зависимость сопротивления различных веществ от температуры, влажности, концентрации.
Базой исследования явилась Дубовская МОУ СОШ №1.
ГЛАВА I. Металлы. Зависимость сопротивления от температуры
Природа электрического тока в металлах.
Все металлы в твердом и жидком состоянии являются проводниками электрического тока. Специально поставленные опыты показали, что при прохождении электрического тока масса металлических проводников остается постоянной, не изменяется и их химический состав. На этом основании можно было предположить, что в создании электрического тока в металлах участвуют только электроны. Предположение об электронной природе электрического тока в металлах подтверждено опытами советских физиков Л. И. Мандельштама и Н. Д. Папалекси и американских физиков Т. Стюарта и Р. Толмена. В этих опытах было обнаружено, что при резкой остановке быстро вращающейся катушки в проводе катушки возникает электрический ток, создаваемый отрицательно заряженными частицами — электронами.
При отсутствии электрического поля свободные электроны перемещаются в кристалле металла хаотически. Под действием электрического поля свободные электроны, кроме хаотического движения, приобретают упорядоченное движение в одном направлении, и в проводнике возникает электрический ток. Свободные электроны сталкиваются с ионами кристаллической решетки, отдавая им при каждом столкновении кинетическую энергию, приобретенную при свободном пробеге под действием электрического поля. В результате упорядоченное движение электронов в металле можно рассматривать как равномерное движение с некоторой постоянной скоростью .
Так как кинетическая энергия электронов, приобретаемая под действием электрического поля, передается при столкновении с ионами кристаллической решетки, то при прохождении постоянного тока проводник нагревается.
Зависимость удельного электрического сопротивления металлов от температуры. Удельное сопротивление металлов при нагревании увеличивается приблизительно по линейному закону (рис. 152):
, (44.1)
где — удельное электрическое сопротивление металла при температуре T, — его удельное сопротивление при 0 °С, — температурный коэффициент сопротивления, особый для каждого металла.
С приближением температуры к абсолютному нулю удельное сопротивление монокристаллов становится очень малым. Этот факт свидетельствует о том, что в идеальной кристаллической решетке металла электроны перемещаются под действием электрического поля, не взаимодействуя с ионами решетки. Длина их свободного пробега при этом может достигать значений порядка 1 см, т. е. в 107 - 108 раз превышает межатомные расстояния в кристалле. Электроны взаимодействуют лишь с ионами, не находящимися в узлах кристаллической решетки.
При повышении температуры возрастает число дефектов в кристаллической решетке из-за тепловых колебаний ионов,— это приводит к возрастанию удельного сопротивления кристалла.
В том, что электрическое сопротивление металлов обусловлено взаимодействиями электронов проводимости с различными дефектами решетки, убеждает и тот факт, что удельное сопротивление кристаллов металлов сильно зависит от наличия в них примесей. Например, введение 1 % примеси марганца увеличивает удельное сопротивление меди в три раза.
Сверхпроводимость. В 1911 г. нидерландский ученый Гейке Камерлинг-0ннес (1853— 1926) обнаружил, что при понижении температуры ртути до 4,1 К ее удельное сопротивление скачком уменьшается до нуля (рис. 153). Явление уменьшения удельного сопротивления до нуля при температуре, отличной от абсолютного нуля, называется сверхпроводимостью. Материалы, обнаруживающие способность переходить при некоторых температурах, отличных от абсолютного нуля, в сверхпроводящее состояние, называются сверхпроводниками.
Прохождение тока в сверхпроводнике происходит без потерь энергии, поэтому однажды возбужденный в сверхпроводящем кольце электрический ток может существовать неограниченно долго без изменения.
Сверхпроводящие материалы уже используются в электромагнитах. Ведутся исследования, направленные на создание сверхпроводящих линий электропередачи.
Применение явления сверхпроводимости в широкой практике может стать реальностью в ближайшие годы благодаря открытию в 1986 г. сверхпроводимости керамик — соединений лантана, бария, меди и кислорода. Сверхпроводимость таких керамик сохраняется до температур около 100 К.
Скорость упорядоченного движения электронов в проводнике. Для определения скорости упорядоченного движения свободных электрических зарядов в проводнике нужно знать концентрацию n свободных носителей заряда и силу тока I. Если концентрация свободных электрических зарядов в проводнике n, то за промежуток времени через поперечное сечение S проводника при скорости их упорядоченного движения проходит электрический заряд , равный
,
где e — модуль заряда электрона. Сила тока I в проводнике при том равна
.
Из последнего уравнения скорость упорядоченного движения электронов в проводнике получается равной
.
Концентрация свободных электронов в металлах примерно равна концентрации атомов, модуль заряда электрона e = 1,6 * 10-19 Кл. Для проводника с площадью поперечного сечения S = 1 мм2 = 10-6 м2 при силе тока I = 1 A скорость упорядоченного движения электронов равна
.
За 1 с электроны в проводнике перемещаются за счет упорядоченного движения меньше чем на0,1мм.
Малые значения скорости упорядоченного движения свободных зарядов в проводниках не приводят к запаздыванию зажигания электрических ламп, включения электромоторов и т. д., так как при включении электрической цепи вдоль проводов со скоростью света распространяется электромагнитное поле. Это поле приводит в движение свободные электрические заряды почти одновременно во всех проводниках электрической цепи . [3]
Практическая часть
Зависимость сопротивления от температуры.
|
№ |
Вещество |
tвещ, °С |
R, Ом |
|
|
1 |
Al |
21,1 21,5 21,1 18,1 17,9 |
20,9 20 20,3 16,6 18,7 |
|
|
2 |
CU |
21,1 21 21,3 19,8 21,2 |
23,6 44,2 25,3 20,4 15,9 |
|
|
3 |
Pb |
21,3 20,9 21,4 19,5 21,3 |
21,8 13,9 22,6 13,4 20,3 |
|
|
4 |
Гвоздь (железо) |
21,3 21,7 21,6 19,2 7,1 |
18,9 18,3 24,8 21,4 15,9 |
|
|
5 |
Сплав |
19,4 41,6 30,6 22,8 35 |
0,5 0,8 0,3 0,4 0,6 |
|
|
6 |
Легкоплавкий металл (олово, свинец, висмут, кадмий) |
41,1 37,5 29 26,4 |
0,4 0,3 0,4 0,3 |
Графическая зависимость сопротивления металлов от температуры
Алюминий
Железо (гвоздь)
Медь
Свинец
Сплав
Легкоплавкий металл (олово, свинец, висмут, кадмий)
Выводы первой главы:
Опытные исследования показали:
График зависимости сопротивления от температуры сплава имеет больший угол наклона, чем у чистых металлов (алюминий, свинец, медь).
ГЛАВА II. Металлы. Зависимость сопротивления от влажности воздуха
Измерение влажности твердых тел
Электрические методы измерения влажности твердых тел большей частью основаны на зависимости электропроводности, диэлектрической проницаемости и диэлектрических потерь от влажности. Контролируемый материал помещается между электродами, при этом такую систему можно рассматривать как параллельное соединение активного сопротивления и емкости. Если для данного материала при выбранной частоте источника питания ток проводимости значительно больше емкостного, то для измерения влажности применяется метод измерения электропроводности, и наоборот. Зависимость сопротивления R твердых тел от влажности φ – в процентах к весу сухого материала выражается формулой R = A·φn где A и n – постоянные, зависящие от размеров, формы, структуры и физико-химических свойств объекта измерения. Метод электропроводности обладает значительной чувствительностью. Например, для хлопчатобумажных тканей n равно 8 – 10, что соответствует изменению сопротивления более чем в два раза при изменении влажности на 10%. При изменении влажности дерева от 10 до 25% значение сопротивления между иглами, вдавленными в дерево на определенную глубину, меняется от десятков тысяч до долей МОм. Сопротивление твердых тел зависит также от температуры. Например, для фрезерного торфа температурный коэффициент изменяется в пределах от 0,2 до0,7% на 1 ºС. Сопротивление обычно измеряют мостовыми схемами на постоянном токе или на переменном токе низкой частоты мостами с автоматическим уравновешиванием. Основное достоинство метода электропроводности – простота схем и конструкции влагомеров. Однако зависимость показаний прибора от изменения концентрации примесей (кислот, солей, щелочей), структуры, плотности, температуры и др. параметров контролируемых материалов значительно сужает область применения этого метода.
Более широко применяется емкостный метод измерения влажности. Он основан на использовании большого различия между значением диэлектрической проницаемости ε сухих материалов (ε = 2 – 10) и ε воды (ε = 81). Примеси, содержащиеся в воде, значительно меньше влияют на ε, чем на проводимость материала. На ε воды в сильной степени сказывается способность материала адсорбировать ее на поверхности твердых частиц, ε адсорбированной воды значительно меньше ε свободной влаги. Например, для вод, адсорбированной на поверхности ткани, ε = 15 –25. Для большинства сухих материалов ε незначительно меняется с температурой (температурный коэффициент сухих материалов, порядка 10-2% на 1 ºС); ε влажных материалов изменяется с температурой в более широких пределах. Практически зависимость ε от температуры приводит к введению незначительной поправки от 0,04 до 0,10% на 1 ºС в диапазоне от 0 ºС до +40 ºС.
На величину ε влажных, рыхлых материалов влияют их структура, степень уплотнения и количество воздуха в них. Однако эти факторы влияют на ε меньше, чем на электропроводность. Для снижения влияния степени уплотнения материала на результат измерения принимаются меры, обеспечивающие неизменность его плотности. Выбор рабочей частоты емкостных влагомеров определяется свойствами контролируемого материала и зависит от величины потери энергии в материале и требуемой степени снижения влияния электропроводности на результат измерения. Обычно применяется частота от 500 кГц и ниже до 20 МГц. Более низкие частоты выбирают в тех случаях, когда электропроводность материала мала (например, для кварцевого песка) или имеется четкая зависимость ее от влажности (например, для зерна). Измерение влажности этим методом сводится к измерению емкости одним из общепринятых способов. При изменениях емкости в пределах от 10 до 100 pF пользуются измерительными схемами, основанными на явлении резонанса, сравнении частот двух генераторов (метод биений и деления сигналов), измерении емкостного (полного) сопротивления переменному току, и мостовыми схемами. Для повышения точности определения влажности целесообразно пользоваться методами измерения емкости, не чувствительными к изменению величины активного сопротивления, например, измерением комплексного сопротивления с помощью моста на двух различных частотах с последующим вычислением величины C; измерением емкости с помощью мостов с уравновешиванием двумя параметрами.
К электрическим методам измерения влажности может быть также отнесен метод, основанный на резонансном поглощении радиоволн ядрами водорода (протонами), входящими в состав воды (явление ядерного магнитного резонанса). Для этого контролируемый материал, находящийся в катушке колебательного контура радиочастотного генератор, помещают в магнитное поле H, направленное перпендикулярно оси катушки. Поле H создается электромагнитом или постоянным магнитом и модуляционной катушкой, помещаемой на одном из его полюсов. Когда частота прецессии магнитного момента протонов вокруг направления поля H совпадет с частотой радиочастотного генератора, наступает ядерный магнитный резонанс, сопровождаемый резким поглощением энергии поля колебательного контура. Влажность материала определяется по снижению уровня генерации в контуре. Влагомеры, основанные на этом явлении, позволяют определять влажность материалов, содержащих кристаллизационную воду, используя значительную разницу в ширине резонансных линий свободной и кристаллизационной воды.
Радио изотропные методы измерения влажности основаны на различии количественных характеристик процессов взаимодействия ядерных излучений с атомами водорода, входящего в состав воды, и атомами других элементов. Измеряя интенсивность ядерного излучения, прошедшего через контролируемый материал или рассеянного им, определяют его влажность. В основном используют явления поглощения γ-лучей и замедления нейтронов. Методы, основанные на поглощении γ-лучей, применяются в тех случаях, когда не требуется высокая точность измерения влажности и когда плотность и химический состав контролируемого материала меняются незначительно (например, влажность почвы в стационарных полевых условиях). Ослабление потока γ-лучей при просвечивании контролируемого материала зависят от содержания в нем воды, поскольку массовый коэффициент ослабления для водорода значительно больше массового коэффициента для других атомов (в единице массы водорода содержится приметно в два раза больше электронов, чем в единице массы любого другого элемента). При использовании нейтронов измерение основано на том, что водород во много раз эффективнее замедляет быстрые нейтроны, чем любой другой элемент. Число выходящих из контролируемого материала медленных, тепловых нейтронов или уменьшение числа быстрых нейтронов после прохождения ими контролируемого материала является функцией его влажности. Высокая чувствительность нейтронного метода и слабая зависимость результатов измерения от физико-химических свойств контролируемой среды позволяют применять его для широкого класса материалов и особенно для контроля влажности непосредственно в технологическом потоке. Этот метод дает наилучшие результаты при контроле влажности металлургических шихт и кеков, рудных концентратов и др. Методы с регистрацией медленных нейтронов пригодны в тех случаях, когда контролируемый материал не содержит или содержит неизменное количество элементов с аномально большим сечением захвата (поглощения) тепловых нейтронов (кадмий, бор, индий, самарий и др.). Методы с регистрацией быстрых нейтронов позволяют измерять влажность материалов при наличии указанных элементов. Нейтронные влагомеры применяются главным образом для контроля влажности неорганических веществ и сред, не содержащих кристаллизационную воду, поскольку замедление нейтронов селективно по отношению к водороду независимо от того, в какое химическое соединение он входит. [4]
Практическая часть
Зависимость сопротивления металлов от влажности воздуха.
|
№ |
Вещество |
t вещ, °С |
tсух, °С |
tвл, °С |
φ, % |
R, Ом |
|
|
|
CU |
21,1 21 21,3 |
21,4 21,1 20 |
16 17 17 |
60 67 74 |
23,6 44,2 25,3 |
|
|
|
Гвоздь (железо) |
21,3 21,7 21,6 |
20,8 22,3 21 |
16 16 16 |
65 54 60 |
18,9 18,3 24,8 |
|
|
|
Графическая зависимость сопротивления металлов от влажности воздуха.
Гвоздь (железо)
CU
Выводы второй главы:
Опытные исследования показали: Зависимость сопротивления R твердых тел от влажности φ – в процентах к весу сухого материала выражается формулой
R = A·φ·n,
где A и n – постоянные, зависящие от размеров, формы, структуры и физико-химических свойств объекта измерения. Сопротивление твердых тел зависит также от температуры. Поэтому измерения проводились примерно при одной и той же температуре воздуха. На опыте подтвердилась прямо-пропорциональная зависимость сопротивления твёрдых проводников от влажности воздуха.
ГЛАВА III. Кислоты. Зависимость сопротивления от температуры.
Способность растворов электролитов проводить электрический ток называется электрической проводимостью. Растворы электролитов обладают ионной проводимостью (являются т.н. проводниками второго рода), т.е. электропроводность растворов электролитов обусловлена перемещением ионов в электрическом поле (в отличие от электронной проводимости проводников первого рода). Она зависит от природы электролита и растворителя, концентрации, температуры и некоторых других факторов. Свойства разбавленных растворов слабых электролитов удовлетворительно описываются классической теорией электролитической диссоциации. Для не слишком разбавленных растворов слабых электролитов, а также для растворов сильных электролитов эта теория неприменима, поскольку они являются сложными системами, состоящими из ионов, недиссоциированных молекул или ионных пар, а также более крупных агрегатов. Свойства таких растворов определяются характером взаимодействий ион-ион, ион-растворитель, а также изменением свойств и структуры растворителя под влиянием растворённых частиц. Современные статистические теории сильных электролитов удовлетворительно описывают свойства лишь очень разбавленных (<0,1 моль/л) растворов. [8]
Целый ряд веществ при растворении в воде оказывается распределенным в растворе частично в виде молекул, частично в виде заряженных частей молекул — ионов (ст ion — идущий). Вещества, растворы которых содержат подвижные ионы называются электролитами. Отрицательные ионы содержат избыточные электроны, положительным ионам не достает электронов. О молекулах, которые при растворении распадаются на заряженные части — ионы, говорят, что они диссоциируют, а само явление называется электролитической диссоциацией. Уникальная способность воды растворять большинство веществ связана со структурой молекулы воды. Атом кислорода, имеющий на два электрона меньше, чем устойчивый элемент неон, захватывает на свою орбиту электроны двух атомов водорода. Подобная перестройка электронной оболочки характеран для ионной связи. При этом образуется равнобедренный треугольник котором угол НОН равен 105°. Вследствие такой симметрии молекула является диполем — отрицательный и положительный заряды оказываются пространственно разделенными. Благодаря дипольному моменту молекулы воды сильно взаимодействуют между собой и с молекулами других веществ. Слабым электролитом является также и сама вода. [9]
Различают удельную и молярную электрическую проводимости.
Удельная электрическая проводимость раствора электролита x – это электрическая проводимость объема раствора, заключенного между двумя параллельными электродами, имеющими площадь по одному квадратному метру и расположенными на расстоянии одного метра друг от друга.
Удельная электрическая проводимость является величиной, обратной удельному сопротивлению ρ : ρ =Rs/l, где R — общее сопротивление проводника. Ом; l — длина проводника, м; s — поперечное сечение проводника, м2. Отсюда единица удельного сопротивления, выражается величиной [ ρ ]=0м м.
Размерность удельной электрической проводимости выражается обратной величиной x=1/(0м м) = Oм-1•м-1 = Cм м-1: х=1/ρ или ρ=1/х (1)
Повышение температуры на 1 К увеличивает удельную электрическую проводимость примерно на 2 - 2,5%. Это объясняется понижением вязкости раствора и уменьшением гидратации ионов, а для растворов слабых электролитов увеличением их степени диссоциации.
Зависимость удельной электрической проводимости разбавленных растворов от температуры описывается эмпирическим уравнением
xT = x298 [1 + α (T - 298) +β (T- 298)2 ], где β = 0,0163 ( α - 0,0174) (2),
где x298 – удельная электрическая проводимость при 298 К; α и β - температурные коэффициенты электрической проводимости.
Коэффициенты α и β зависят от природы электролита:
для сильных кислот α = 0,0164,
для сильных оснований α = 0,0190,
для солей α = 0,0220.
В растворах слабых электролитов диссоциация молекул электролита на ионы увеличивает объем раствора. Поэтому повышение давления в соответствии с принципом смещения подвижного равновесия Ле Шателье – Брауна уменьшает степень диссоциации электролита и, следовательно, электрическую проводимость. Заметное влияние на электрическую проводимость раствора слабого электролита оказывает только давление порядка сотен и тысяч атмосфер. Например, повышение давления до 2000 атм уменьшает x для уксусной кислоты на 40%.
При изучении электрической проводимости растворов целесообразно пользоваться молярной электрической проводимостью Λ ,которая равна электрической проводимости объема раствора электролита, содержащего 1 г/моль растворенного вещества и находящегося между двумя параллельными электродами, расположенными на расстоянии одного метра друг от друга.
Удельная и молярная электрические проводимости связаны между собой соотношением: Λ = xVм = x/См
где Vм — число кубометров раствора, содержащего 1 г/моль электролита; См — концентрация электролита, выраженная в моль/м3.
Зависимость молярной электрической проводимости от температуры можно представить уравнением:
Λ Т = Λ 298 [1+α (T-298)],
где Λ Т и Λ 298 — молярные электрические проводимости при температуре Т = 298 К; α — температурный коэффициент электрической проводимости.
Отсюда следует, что температурные коэффициенты удельной и молярной электрической проводимости одинаковы.[7]
Формула, определяющая зависимость сопротивления электролитов от температуры может быть представлена в виде (с учётом уравнений (1) и (2) ):
Методы измерения электропроводности электролитов. Для точного измерения электропроводности электролитов необходимо выполнить ряд условий:
1) точно измерить температуру и поддерживать ее постоянной с помощью термостата;
2) устранить поляризацию электродов (т. е. изменение состояния поверхности электродов и концентрации электролита вокруг электродов в процессе измерений)
Поляризацию можно устранить платинированием платиновых электродов (т. е. покрытием их путем электролиза тонким слоем платиновой черни и, таким образом, увеличением поверхности электродов) и применением переменного тока с частотой 500—2000 Гц для устранения концентрационной поляризации.
3) точно измерить электрические величины.
Оборудование для измерения: cосуд снабжен двумя одинаковыми плоскими параллельными электродами, закрепленными так, чтобы расстояние между ними не изменялось. Для определения сопротивления жидкостей применяют переменный ток , а не постоянный во избежание электролиза и поляризации. При переменном токе очень чувствительным инструментом
Для проведения опыта использовалась дистиллированная вода и уксус (CH3COOH и яблочный уксус). Т.е. использовали растворы электролитов.[7], [8]
Практическая часть
Зависимость сопротивления кислот от температуры.
Яблочный уксус
|
Vравствора, мл |
t °C |
R103, Ом электрод |
R·103, Ом |
|
|
94 |
24,8 27,4 29,8 33,1 40,1 43,2 45 48,1 50 53,4 55 58,1 60 |
1,23 1,23 1,12 1,03 0,9 0,92 0,84 0,9 0,86 0,83 0,75 0,77 0,66 |
13 13,5 12,7 8,8 7,3 6 6,5 6,6 8,2 6,9 6,3 6,8 2,8 |
|
|
|
Уксус (CH3COOH)
|
Vраствора, мл |
t °C |
R103, Ом электрод |
R·103, Ом |
|
|
90 |
23 24,8 29,2 33,1 37,6 43,2 49,5 54,5 56,6 |
0,71 0,65 0,6 0,55 0,48 0,45 0,45 0,42 0,42 |
6,3 5,78 5,34 5,55 5,22 5,1 4,83 3,42 4,75 |
|
Графическая зависимость сопротивления кислот от температуры.
Через электроды
Уксус
Яблочный уксус
В жидкости
Уксус
Яблочный уксус
Выводы третьей главы:
где x298 – удельная электрическая проводимость при 298 К; α и β - температурные коэффициенты электрической проводимости, которые зависят от природы электролита.
На опыте подтвердилась обратно-пропорциональная зависимость сопротивления электролитов от температуры.
ГЛАВА III. Кислоты. Зависимость сопротивления от концентрации.
Термодинамика растворов.
Существование абсолютно чистых веществ невозможно - всякое вещество обязательно содержит примеси, или, иными словами, всякая гомогенная система многокомпонентна. Если имеющиеся в веществе примеси в пределах точности описания системы не оказывают влияния на изучаемые свойства, можно считать систему однокомпонентной; в противном случае гомогенную систему считают раствором.
Раствор - гомогенная система, состоящая из двух или более компонентов, состав которой может непрерывно изменяться в некоторых пределах без скачкообразного изменения её свойств.
Раствор может иметь любое агрегатное состояние; соответственно их разделяют на твердые, жидкие и газообразные (последние обычно называют газовыми смесями). Обычно компоненты раствора разделяют на растворитель и растворенное вещество. Как правило, растворителем считают компонент, присутствующий в растворе в преобладающем количестве либо компонент, кристаллизующийся первым при охлаждении раствора; если одним из компонентов раствора является жидкое в чистом виде вещество, а остальными - твердые вещества либо газы, то растворителем считают жидкость. С термодинамической точки зрения это деление компонентов раствора не имеет смысла и носит поэтому условный характер.
Одной из важнейших характеристик раствора является его состав, описываемый с помощью понятия концентрация раствора.
В общем случае при растворении происходит изменение свойств и растворителя, и растворенного вещества, что обусловлено взаимодействием частиц между собой по различным типам взаимодействия: Ван-дер-Ваальсового (во всех случаях), ион-дипольного (в растворах электролитов в полярных растворителях), специфических взаимодействий (образование водородных или донорно-акцепторных связей). Учет всех этих взаимодействий представляет собой очень сложную задачу. Очевидно, что чем больше концентрация раствора, тем интенсивнее взаимодействие частиц, тем сложнее структура раствора. Поэтому количественная теория разработана только для идеальных растворов. Идеальными можно считать также бесконечно разбавленные растворы, в которых можно пренебречь взаимодействием частиц растворителя и растворенного вещества между собой. Свойства таких растворов зависят только от концентрации растворенного вещества, но не зависят от его природы.[6]
Закон Ома для тока в жидкостях
1° Плотность тока ј в жидкостях равна сумме плотностей токов положительных и отрицатель ных ионов:
Зависимость плотности тока в жидкостях ј от напряжения Е Электрического поля, приложенного к электродам, имеет вид
где F – число Фарадея, NА – число Авогадро, Z+ - валентность положительных ионов в растворе, n0+ — число положительных ионов в единице объема электролита, и — подвижности соответственно положительного и отрицательного ионов, т. е. средние скорости движения этих ионов под действием электрического поля, напря женность которого равна единице. Эта формула выра жает закон Ома для плотности тока в электролитах.
2° Удельное сопротивление электролита равно
, а сопротивление проводника прямо-пропорционально удельному сопротивлению Rρ.
Если молекула электролита диссоциирует на k+ положительных и k- отрицательных ионов, то k+Z+=k-Z-
и ,
где а – коэффициент диссоциации, n0 – концентрация электролита. В этом случае
или ,
где – число грамм-эквивалентов (килограмм-эквивалентов) ионов одного знака, содержа щихся в единице объема электролита в свободном состоя нии и связанных в молекулах. Величину С называют эквивалентной концентрацией раствора (измеряют в кг-экв/м3 или, что то же, в г-экв/л).[5]
Практическая часть
Зависимость сопротивления кислот от концентрации.
Для проведения опыта использовалась дистиллированная вода и уксус (CH3COOH и яблочный уксус).
|
V воды, мл |
Vуксуса, мл |
R103, Ом через электроды |
R·103, Ом |
|
|
|
Яблочный уксус |
78 |
2 6 8 12 14 16 |
3,18 1,98 1,92 1,81 1,56 1,41 |
20 19,3 17,9 15,5 13,1 12,9 |
|
|
Уксус |
98 |
2 4 5 7 9 |
1,6 0,7 0,68 0,72 0,56 |
12,1 8,05 6,46 5,41 6,1 |
|
|
|
Графическая зависимость сопротивления кислот от концентрации.
Через электроды
Уксус (CH3COOH)
Яблочный уксус
В жидкости
Уксус (CH3COOH)
Яблочный уксус
Выводы четвёртой главы:
При соприкосновении проводника первого рода (электрода) с полярным растворителем (водой) либо раствором электролита на границе электрод - жидкость возникает т.н. двойной электрический слой (ДЭС).
При погружении медного электрода в воду часть ионов меди, находящихся в узлах кристаллической решетки, в результате взаимодействия с диполями воды будет переходить в раствор. Возникающий при этом на электроде отрицательный заряд будет удерживать перешедшие в раствор ионы в приэлектродном пространстве - образуется двойной электрический слой. Отрицательный заряд на электроде будет препятствовать дальнейшему переходу ионов меди в раствор, и через некоторое время установится динамическое равновесие, которое можно однозначно охарактеризовать потенциалом электрического поля ДЭС, зависящего от заряда на электроде, или некоторой равновесной концентрацией ионов в приэлектродном слое. Поэтому сопротивление измеренное через электроды и сопротивление раствора уксуса отличаются в числовом выражении, но обратно - пропорциональная зависимость сопротивления от концентрации подтверждается и в первом и во - втором случае. Чем больше концентрация раствора, тем интенсивнее взаимодействие частиц, тем сложнее структура раствора. Поэтому количественная теория разработана только для идеальных растворов. .
где F – число Фарадея, NА – число Авогадро, Z+ - валентность положительных ионов в растворе, n0+ — число положительных ионов в единице объема электролита, и — подвижности соответственно положительного и отрицательного ионов, т. е. средние скорости движения этих ионов под действием электрического поля, напря женность которого равна единице. На опыте подтвердилась обратно-пропорциональная зависимость сопротивления электролитов от концентации.
Заключение.
Существующая в настоящее время потребность экономии электроэнергии приводит к необходимости более детально изучить теорию проводимости различных веществ с целью уменьшения сопротивления проводников для уменьшения энергетических потерь. Это и привело нас к актуализации проблемы изучения зависимости электрического сопротивления от различных факторов.
В данной научно-исследовательской работе был провёден литературный обзор электропроводности различных сред. Были выявлены физические величины от которых зависит электрическое сопротивление твёрдых проводников и электролитов. Проведены лабораторные исследования по определению зависимости сопротивления от температуры, влажности, концентрации. В качестве твёрдых проводников были взяты сплав, медь, железо, легкоплавкий металл; были испытаны растворы уксусной кислоты, яблочной кислоты. В процессе выполнения работы была изучена история исследования сопротивления проводников, электрические измерения. После проведения работы были сделаны выводы как уменьшить электрическое сопротивление различных сред, основываясь на теоретическом материале:
Твёрдые проводники (металлы)
На опыте подтвердилась прямо – пропорциональная зависимость сопротивления от температуры.
где A и n – постоянные, зависящие от размеров, формы, структуры и физико-химических свойств объекта измерения. Сопротивление твердых тел зависит также от температуры. Поэтому измерения проводились примерно при одной и той же температуре воздуха. На опыте подтвердилась прямо-пропорциональная зависимость сопротивления твёрдых проводников от влажности воздуха.
Электролиты
где x298 – удельная электрическая проводимость при 298 К; α и β - температурные коэффициенты электрической проводимости, которые зависят от природы электролита.
На опыте подтвердилась обратно-пропорциональная зависимость сопротивления электролитов от температуры.
где F – число Фарадея, NА – число Авогадро, Z+ - валентность положительных ионов в растворе, n0+ — число положительных ионов в единице объема электролита, и — подвижности соответственно положительного и отрицательного ионов, т. е. средние скорости движения этих ионов под действием электрического поля, напря женность которого равна единице. На опыте подтвердилась обратно-пропорциональная зависимость сопротивления электролитов от концентации.
В заключении можно констатировать, что цель исследования достигнута. В процессе исследования были определены средства и методы изучения электрического сопротивления различных материалов, опытным путём определена зависимость сопротивления электролитов и металлов от различных факторов и найдено теоретическое обоснование. Результат этой работы может использоваться в решении практических и жизненных задач для уменьшения сопротивления различных веществ: для уменьшения сопротивления твёрдых материалов (металлов и сплавов) необходимо уменьшить температуру и влажность воздуха, а для уменьшения сопротивления электролитов необходимо увеличить концентрацию и температуру раствора.
Список используемой литературы:
26