Если у вас возникли сложности с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой - мы готовы помочь.
Предоплата всего
Подписываем
Основы теории Максвелла. Ток смещения.
Основные уравнения электромагнитного поля в неподвижных средах, применимые не только к постоянным, но и к переменным электромагнитным полям, были установлены Максвеллом. К уравнениям Максвелла можно прийти путем последовательного обобщения опытных фактов.
К основным уравнениям электродинамики присоединим закон сохранения электрического заряда. В дифференциальной форме он имеет вид
Если электромагнитное поле стационарно, то уравнение переходит
Теорема о циркуляции
также может быть преобразована в дифференциальную форму
Эти соотношения верны только для стационарных токов.
Чтобы прийти к обобщенным уравнениям, воспользуемся следующим наводящим рассуждением. Поскольку дивергенция левой части уравнения тождественно равна нулю, в правой части этого уравнения должен стоять вектор, дивергенция которого также всегда равна нулю. В случае стационарных электромагнитных полей этот вектор должен переходить в j. Легко указать вектор, удовлетворяющий этим условиям. Дифференцируя по времени соотношение получаем
- ток смещения
Таким образом , т.е полный ток всегда соленоидален.
Если в уравнении ток проводимости j заменить полным током
Для обобщения уравнений и приведем примеры.
Пример 1.
Пусть в неограниченную однородную среду помещен металлический шар, которому сообщен электрический заряд Q. Если среда проводящая, то появятся электрические токи, текущие в радиальных направлениях. Они будут возбуждать магнитное поле. При попытке указать его направление возикает следующая трудность. Вектор В не мо- жет иметь радиальной составляющей. Система сферически симметрична. Если бы радиальная составляющая вектора В существовала, то она была бы одной и той же во всех точках всякой сферы S, концентрической с поверхностью шара. Радиальная составляющая В на сфере S была бы всюду направлена либо от центра, либо к центру шара. В обоих случаях поток вектора В через сферу S был бы отличен от нуля, что противоречит уравнению Следовательно, вектор В должен быть перпендикулярен к радиусу, проведенному из центра шара к рассматриваемой точке. А это также невозможно, так как все направления, перпендикулярные к радиусу, ничем не выделены — все они совершенно равноправны. Единственная возможность, допускаемая симметрией шара, состоит в том, что векторы В и Н всюду должны равняться нулю. Но в таком случае должен равняться нулю и ток j, как это непосредственно следует из уравнения. Значит эти уравнения в рассматриваемом случае не могут быть верными.
Для устранения возникшего противоречия необходимо допустить, что магнитные поля возбуждаются не только токами проводимости, а еще чем-то. К току проводимости / надо что-то добавить, чтобы уничтожить возбуждаемое им магнитное поле. Эта добавка и есть ток смещения. Его значение определится из условия . Полный ток проводимости, текущий от заряженного шара, связан с зарядом соотношением , а потому . По закону Кулона . Дифференцируя это выражение и разделив результат на поверхность сферы , найдем плотность тока смещения:
Ток смещения в диэлектрике состоит из двух существенно различных слагаемых. По определению вектора электрической индукции , а потому
Величина называется плотностью тока поляризации. Вектор поляризации определяется выражением . Суммирование ведется
по всем связанным зарядам, находящимся в единице объема вещества.
Дифференцируя это выражение по времени, получим , где - скорость движения г-го заряда. Таким образом, ток поляризации есть электрический ток, обусловленный движением связанных зарядов.
В вакууме всякое изменение электрического поля во времени возбуждает в окружающем пространстве магнитное поле.