Если у вас возникли сложности с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой - мы готовы помочь.
Предоплата всего
Подписываем
РАДИОГРАФИЯ
4.1. ОБЩИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ
РАДИАЦИОННЫХ ИЗОБРАЖЕНИЙ
Теория и практика радиационного контроля в большинстве случаев связана с анализом различного вида изображений. Термин "изображение" обозначает плос кость, физические характеристики кото рой изменяются от точки к точке.
Радиационным изображением называют изображение, сформированное ионизирующим излучением в результате его взаимодействия с ОК, а теневым ра диационным - радиационное изображение за ОК, сформированное широким или уз ким пучком ионизирующего излучения. В радиационных изображениях в качестве изменяющейся физической величины обычно выбирают перенос (плотность по тока) ионизирующих частиц, перенос энергии (плотность потока энергии) иони зирующих частиц, дозу, экспозиционную дозу излучения.
Световым изображением называют изображение, сформированное видимым излучением, непосредственно восприни маемое глазом человека. В одноцветном световом изображении указанное выше изменение может быть описано величи ной, соответствующей общему количеству света, попадающему из данной точки к наблюдателю.
Качество анализируемого изображе ния определяется совокупностью многих параметров: энергетических (перенос энергии ионизирующих частиц, мощность экспозиционной дозы, яркость экрана и т.п.), пространственно-частотных (предел разрешения, дисторсия и т.п.), статистиче ских (флуктуационных) (минимальный контраст, отношение сигнал/шум, дина мический диапазон и т.п.) и временных (инерционность, динамическая нерезкость
При значительных значениях энерге тических параметров флуктуации изобра жений мало заметны и на качество изо бражения влияют наиболее сильно про странственно-частотные (геометрические) характеристики.
При малых значениях энергетических параметров, наоборот, первостепенное значение приобретают статистические свойства изображений. Флуктуации могут приводить к заметному отклонению чет кости и различности формы изображений от определяемых геометрическими пара метрами. Поэтому качество изображения зависит от значения энергетических ха рактеристик при заданной чувствительно сти системы контроля и от чувствительно сти при заданных значениях энергетиче ских параметров.
Ввиду взаимосвязанности отмечен ных выше характеристик, выработка еди ного для всех приборов критерия качества изображений представляет значительные трудности. Несмотря на обширную лите ратуру по этому вопросу, общепринятой точки зрения до сих пор нет.
Следует отметить, что максимальная чувствительность любого фотонного при бора определяется статистическими флуктуациями числа зарегистрированных фо тонов. Во многих диапазонах электромаг нитного спектра число регистрируемых фотонов обычно так велико, что макси мальная чувствительность достигается редко. Но в рентгеновском и гамма-диапазоне энергия каждого фотона очень велика, поэтому число фотонов, обеспечи вающих перенос заданной на детектор энергии, соответственно мало. Статисти ческие флуктуации общего числа зареги стрированных фотонов как фонового из лучения, так и полезного сигнала, таким образом, служат сильнейшим ограничени ем чувствительности радиационных систем. Для сравнения укажем, что типичная фотографическая пленка экспонируется при 1011 ... 1012 световых фотонов/см2, рентгеновская, используемая с флюорес центным экраном - при 107 фотонов/см2.
Энергетические и спектральные характеристики радиационного изо бражения.
При прохождении через ОК спектральные характеристики первичного фотонного излучения трансформируются трубками так, что спектр излучения, про шедшего слой вещества, оказывается бо лее узким, чем спектр исходного излуче ния, а средняя энергия первичных фото нов радиационного изображения больше, чем средняя энергия фотонов на входе в ОК (рис. 4.1).
В общем случае энергетические па раметры теневого радиационного изобра жения, формируемого с помощью рентге новского излучения, зависят от анодного напряжения U (в киловольтах), анодного тока Ia (в миллиамперах) и времени t в течение которого рентгеновская трубка работает. Изменение анодного тока, в слу чае когда другие условия остаются неиз менными, вызывает изменение потока ФN (с-1), плотности потока N (м-2•с-1), фотонов, потока энергии Ф (Дж•с-1), и плотности потока энергии (Дж•м-2•с-1) фотонов радиационного изображения.
Указанные выше энергетические парамет ры пропорциональны току трубки. На рис. 4.2 приведены энергетические спектральные характеристики радиацион ных изображений, сформированных рент геновской трубкой, когда через нее после довательно протекают два анодных тока, один из которых больше, чем другой (Iа2 > Ia1 ). Видно, что при этом ширина спектров для этих двух режимов не изме няется.
Очевидно, что перенос фотонов ФN (с-2), и перенос энергии фотонов Ф (Дж•с-1) радиационного изображения прямо про порциональны времени t, в течение кото рого через трубку протекает ток.
Поскольку эти же величины, опреде ляющие количество излучения, взаимо действующего с преобразователями, пря мо пропорциональны анодному току и времени t, они прямо пропорциональны их произведению. Это произведение часто называют экспозицией и алгебраически выражают формулой FI = ia•t. Если экспо зиция FI остается постоянной, то величи ны FN и F также будут оставаться посто янными независимо от индивидуальных изменений анодного тока трубки и време ни экспозиции. Это позволяет задавать рентгеновские экспозиции в миллиампер-минутах или миллиампер-секундах без указаний конкретных значений анодного тока и времени экспозиции.
Анодное напряжение, прикладывае мое к электродам трубки, влияет не только на энергетический спектр фотонов радиа ционного изображения, но и на его общие энергетические параметры. При повыше нии анодного напряжения U энергетиче ский спектр первичного излучения радиа ционного изображения расширяется, а значения его энергетических параметров резко возрастают (рис. 4.3).
Общее количество излучения, испус каемое радионуклидным источником, на пример в процессе радиографического просвечивания, зависит как от его актив ности А (в беккерелях), так и от времени экспозиции t. Для конкретного радионук лида величины FN и F приблизительно прямо пропорциональны их произведе нию. Это произведение часто называют гамма-экспозицией FI = A•t и задают в беккерель-секундах.
Поскольку энергия фотонов гамма-излучения определяется природой кон кретного радионуклида, изменить энергию фотонов в радиационном изображении можно, только заменив радионуклид, на пример, иридий-192 на кобальт-60.
Влияние рассеянного излучения.
Одним из факторов, вызывающих сниже ние качества изображений при радиаци онном контроле, является наличие в тене вом радиационном изображении рассеян ного излучения.
Главными компонентами рассеянно го излучения в таком изображении явля ются: излучение, возникающее в результа те взаимодействия первичного излучения с ОК (рис. 4.4); боковое рассеянное излу чение (рис. 4.5) и обратно-рассеянное из лучение (рис. 4.6).
Влиянием первого компонента на ка чество изображения нельзя пренебречь в том случае, когда толщина х просвечивае мого объекта и диаметр D рабочего пучка излучения равны или больше слоя поло винного ослабления, т.е. х > 0,693/; D > 0,693/.
Как правило, большая доза рассеян ного излучения, влияющего на качество радиационного изображения, поступает из ОК. Как показали исследования, интен сивность этого рассеянного излучения возрастает по мере увеличения рассеи вающего слоя, достигает максимума при некоторой толщине рассеивателя и затем падает. Однако, если рассеянное излуче ние характеризовать не абсолютной ин тенсивностью, а отношением интенсивно сти вторичного излучения к интенсивно сти первичного излучения, то это отноше ние очень быстро растет при увеличении толщины ОК и никакого максимума не наблюдается.
Боковое рассеяние - это рассеяние от стен, от объектов, находящихся вблизи ОК, или частей самого ОК. Боковое рас сеяние приводит к размытию контуров изображений. Первичное излучение, про ходящее через тонкие части ОК и попа дающее, например, на кассету с пленкой, вызывает боковое рассеяние вдоль кассе ты, деградируя радиационные изображе ния толстых частей ОК. Такое рассеяние называется "подсечкой".
Обратнорассеянное излучение - это излучение от объектов, находящихся у ОК со стороны, обратной от источника излу чения. Источником обратнорассеянного излучения может быть пол или стол.
Влияние рассеянного излучения на деградацию радиационных изображений удобно характеризовать отношением сум мы физических параметров (потоков фо тонов, дозы и т.п.), относящихся к пер вичному и вторичному излучению, к фи зическому параметру первичного излуче ния. Это отношение называют коэффици ентом накопления.
Средняя энергия фотонов рассеянно го излучения меньше средней энергии фотонов первичного излучения.
Закон обратных квадратов.
Когда характеристики рабочего пучка излучения не изменяются со временем, интенсив ность излучения в плоскости радиацион ного изображения определяется расстоя нием между ним и источником излучения.
Ионизирующие частицы в пучке (рис. 4.7), распространяясь по прямоли нейным траекториям, расходятся, посте пенно охватывая все большее пространст во с ослаблением интенсивности (плотно сти потока частиц) по мере удаления от источника излучения. В примере, проил люстрированном на рис. 4.7, предполага ется, что рентгеновский пучок, испускае мый анодом 1, проходя апертуру диа фрагмы 2, охватывает площадь 4 дм2 в плоскости 5, расположенной на расстоя нии d1 = 50 см от анода. Если переместить радиационное изображение в положение 4, так чтобы расстояние от анода до плос кости 4 стало d2 = 2d1 = 100 см, т.е. в 2 раза большее первоначального, то рентгенов ский пучок будет охватывать площадь 16 дм2, т.е. в 4 раза большую, чем площадь в плоскости 3.
Алгебраически рассмотренную зако номерность можно выразить в виде
4.1
где 1 и 2 - интенсивности излучения соответственно на расстояниях d1 и d2 плоскостей 3 и 4 от анода.
Проекционное увеличение при ра диационном контроле. Поскольку фо тонное излучение подчиняется общим закономерностям оптики, формирование радиационных изображений можно опи сывать терминологией, принятой в оптике. Однако следует помнить, что это описание несовершенно, поскольку все ОК в боль шей или меньшей степени прозрачны для рентгеновского излучения, а его рассеяние в ОК влияет на деградацию радиационных изображений в большей степени, чем в оптике.
Однако и для светового, и для иони зирующего излучения действуют одни и те же законы геометрической оптики при образовании тени (полутени). Тень, фор мируемая некоторым элементом ОК, дает несколько увеличенное радиационное изо бражение, поскольку ОК не находится в контакте с радиационным изображением.
Проекционным увеличением назы вают отношение линейного размера эле мента теневого радиационного изображе ния ОК, сформированного точечным ис точником ионизированного излучения, к размеру соответствующего элемента ОК.
Математически проекционное увели чение М можно вычислить по следующим отношениям (рис. 4.8):
Геометрическая нерезкость радиа ционного изображения.
Степень резкости любой тени зависит от размеров источни ка излучения и от положения ОК между источником и радиационным изображени ем. Когда источник излучения не является точечным, а имеет небольшую площадь, формируемая тень не обладает идеальной резкостью (рис, 4.9), так как каждый не большой элемент источника будет форми ровать свою тень от элемента ОК и каждая из этих частично накладывающихся друг на друга теней слегка смещена по отно шению к остальным, что и дает расплыв чатое изображение. Ширина "размытой" границы тени известна под термином "геометрическая нерезкость" (Ug). По скольку эта величина очень сильно влияет на качество изображений, анализируемых операторами, часто бывает необходимым знать ее значение. Из подобия
4.2
где f - размер источника излучения.
Поскольку максимальная нерезкость обычно является существенным парамет ром при любом методе радиационного кон троля, за расстояние ОК - радиационное изображение (b) - обычно принимают рас стояние от стороны ОК, обращенной к ис точнику, до радиационного изображения.
Дисторсия радиационного изобра жения. Форма тени зависит от углов, об разуемых осью рабочего пучка ионизи рующего излучения с ОК и плоскостью радиационного изображения (рис. 4.10). Коэффициент дисторсий характеризуется величиной , где Мц - проекцион ное увеличение в центре, M = Мк – Мw а Мк - проекционное увеличение на краю радиационного изображения.
Сигнал и шум радиационного изо бражения.
В отечественной и зарубежной литературе по радиационному контролю встречаются разные определения сигнала и шума. Так, для теневого радиационного изображения ОК в виде пластины с дефек том в виде полости размером под сигна лом иногда понимают среднее число пер вичных фотонов, прошедших ОК, на пло щадке размером 2, т.е. Nсигн = FN2, где FN - перенос фотонов; шумом считают . Иногда сигналом считают вариацию в среднем числе первичных фо тонов, прошедших ОК в месте расположе ния дефекта, т.е. , где -коэффициент ослабления излучения ОК; шумом считают - .
Отношение сигнал/шум (ОСШ) при первом определении равно ; при втором -
Если учитывать шум рассеянного из лучения, то , , где - коэффициент нако пления.
- можно назвать эквивалентным числом фотонов, участ вующих в информационном процессе.
Контрасты радиационного изобра жения.
Сигнальный контраст, обуслов ленный наличием в ОК неоднородности размером , можно записать в виде С = , а с учетом деградации контраста рассеян ным излучением . Средний шумовой контраст CN первичного излучения в плоскости радиационного изображения на площадке размером определяется фор мулой , а с учетом рассе янного излучения: . Для того, чтобы деталь изображения с контра стом С выделялась на флуктуирующем фоне со средним контрастом CN, необхо димо выполнить условие С > kCN где k > 1, например k = 3. Очевидно, что k – это ОСШ.
Теоретические принципы детекти рования радиационного изображения рентгеновской пленкой.
Кратко рассмот рим несколько распределений, которые часто используются в теории радиацион ного контроля.
Распределение Бернулли. Случайная величина k подчиняется распределению Бернулли с параметром р (0 < р < 1), если k принимает лишь зна чения 0 и 1, причем
где Р - функция распределения. Фунда ментальная роль распределения Бернулли ясна: этот закон является подходящей мо делью для любого эксперимента, исходы которого принадлежат двум взаимоис ключающим классам. Обычными приме рами являются случай, когда исход — это взаимодействие или невзаимодействие фотона с объектом контроля (детектором), исправное или дефектное изделие и т.п.
Если случайная величина к подчиня ется закону Бернулли, то
;
где <> - знак усреднения.
Если все случайные величины из ко нечной или бесконечной последователь ности независимы и имеют одно и то же распределение Бернулли, то имеют после довательность испытаний Бернулли.
Биномиальное распределение. Слу чайная величина k имеет биномиальное распределение с параметрами n и p(n = 1,2,…; 0 < p < 1) , если ее распреде ление дискретно с функцией вероятностей
где биномиальный коэффициент опре деляется формулой
Если k1…..kn - последовательность испытаний Бернулли с параметром p, то сумма k1 + ... + kn имеет биномиальное распределение с параметрами n и р. При биномиальном распределении
где q = 1 – p.
Каскадные случайные процессы.
Би номиальное распределение имеет место, когда выбирается случайным образом k событий (исходов эксперимента) из фик сированного числа возможностей n. В большой части задач, связанных с ра диационным контролем и рентгенотехни кой, само n - случайно распределенная величина. В этих задачах биномиальное распределение описывает условную веро ятность при фиксированном n, а не безусловную р(k) которая задается соот ношением
Если n распределено по Пуассону, то
т.е. р(k) - это тоже пуассоновская функция вероятностей. Этот результат приложим ко многим каскадным ситуациям, где n -пуассоновская случайная переменная.
Если на некоторую площадку объекта контроля за определенное время падают фотоны с пуассоновским распределением, то выходящие из объекта контроля пер вичные фотоны также имеют пуассоновское распределение. Если р(n) - не пуассоновская функция вероятностей, то при любых статистических распределениях п справедливы следующие общие соотно шения:
Если провести замену
то
(4.3)
Видно, что избыточный по сравне нию с пуассоновским шум (дисперсия ми нус среднее) масштабируется как р2.
Имеет место более общее по сравне нию с (4.3) соотношение между первич ными и вторичными дискретными носите лями изображения. Пусть каждый первич ный носитель (фотон, электрон и т.п.), попадая на преобразующий элемент, гене рирует k вторичных носителей. При этом k - случайно распределенная величина. Тогда n первичных носителей в результате независимых взаимодействий образуют К вторичных.
Чувствительность радиационного контроля.
В практике радиационного контроля для оценки качества снимков используют эталоны чувствительности. Это установленные нормативными доку ментами по форме, составу и способу применения тест-образцы, размеры эле ментов которых заданы. По химическому составу и плотности материала эталоны должны быть идентичны материалу ОК. На рис. 4.11 изображены эталоны чувст вительности, широко используемые в ми ровой практике.
Эталон чувствительности ступенча того типа стандартной конструкции имеет пять ступеней квадратной формы разме ром, например, со стороной квадрата 10 мм каждая; толщина ступеней 0,25; 0,5; 1,0 и 1,25 мм.
Канавочный эталон чувствительно сти представляет собой пластину с канав ками установленных форм и размеров. Этот эталон стандартизирован ГОСТ 7512-82.
Проволочный эталон - это набор прямых проволочек установленных длин и размеров. Проволочные эталоны стандарти зированы в нашей стране ГОСТ 7512-82, Европе - EN 462-1 и имеют незначитель ные изменения в конструкциях.
При оценке чувствительности изо бражение проволочки считается выявлен ным, если четко видна непрерывная дли на, не менее 10 мм, в области равномерной оптической плотности.
Ступенчато-дырочные эталоны со держат набор пластинок, каждая из кото рых имеет по одному - два отверстия, про сверленных насквозь под прямым углом к их поверхности. Диаметр отверстия равен толщине пластинок. Этот тип эталона стандартизован в Европе EN 462-2.
Наименьшая толщина ступени, кото рая вместе с отверстием выявляется на снимке, берется в качестве показателя чув ствительности. Если ступень содержит два отверстия, то оба должны быть видимыми. Пластинчатый эталон чувствительно сти радиационного контроля представляет собой пластину с цилиндрическими отвер стиями установленных форм и размеров. Эти эталоны стандартизованы ГОСТ 7512— 82 и Американским обществом по испыта нию материалов ASTM (стандарт Е 142).
Многие международные нормы и нормы США сформулированы таким об разом, что толщина пластины T составляет 2 % от толщины ОК и требуется, чтобы на радиографическом снимке было видно от верстие, диаметр которого в 2 раза больше толщины пластины (2 T). Эталон в соответ ствии со стандарт Е 142, кроме отверстия диаметром 2 T, имеет отверстия диаметра ми 1 T и 4 Т.
Абсолютная чувствительность ра диационного контроля (наименьшая глу бина выявляемой на снимке канавки канавочного эталона, наименьший диаметр выявляемой на снимке проволоки прово лочного эталона, наименьшая толщина пластинчатого эталона, при которой на снимке выявляется отверстие с диамет ром, равным удвоенной толщине эталона) должна соответствовать требованиям тех нической документации на ОК.
Требованиями технической докумен тации на ОК может задаваться также от носительная чувствительность контроля К в процентах по отношению
где - абсолютная чувствительность кон троля; х - радиационная толщина ОК.
Уровни чувствительности и соответ ствующие им значения относительной чувствительности радиационного контро ля в процентах по нормам ASTM опреде ляются не только толщиной пластинчато го эталона, но и диаметром выявляемого в нем отверстия и их можно дать в виде ря да: 1-1 T, 0,7; 1-2 T, 1,0; 2-1 T, 1,4; 2-2 Т, 2,0; 2-4 T, 2,8; 4-2 T, 4,0.
Здесь первая цифра означает толщи ну пластины в процентах от толщины ОК, а вторая - диаметр выявляемого отверстия в единицах толщины эталона.
Обычно эталоны чувствительности устанавливают на стороне ОК, обращен ной к источнику излучения в области по возможности равномерной толщины. Это требование основано на том, что при фор мировании изображения внутренних структур ОК наиболее сильно будут деградированы структуры, расположенные ближе к источнику излучения. Если ОК имеет неравномерную толщину, то этало ны устанавливают на наиболее важную часть ОК или на ОК размещают несколько эталонов. На ОК, имеющих сварной шов с усилением, проволочные и пластинчатые эталоны могут размещаться на дополни тельных пластинках такой толщины, что бы радиационная толщина усиления была равна эквивалентной радиационной тол щине дополнительной пластины и ОК в месте размещения эталона.
Если невозможно установить эталон на стороне ОК, обращенной к источнику излучения, то евростандарты EN 462-1,2 позволяют размещать их на части ОК, об ращенной к пленке. Для обозначения та кого расположения на радиограмме вбли зи маркировки эталона должно быть видно изображение свинцовой буквы "F"
Следует отметить, что между чувст вительностью контроля по эталонам и чувствительностью к выявлению реаль ных дефектов не существует простой за висимости. Однако использование этало нов чувствительности позволяет сделать оценку чувствительности к выявлению дефектов некоторых типов. Так, пора, за полненная газом, с объемом, равным объ ему цилиндрического отверстия пластин чатого эталона диаметром 2 T, имеет раз мер примерно в 1,8 раза больший, чем толщина эталона. Поэтому чувствитель ность 2 % по такому эталону соответству ет чувствительности 3,6 % к пористости. Усадочные раковины, встречающиеся в отливках, представляют собой линейные несплошности цилиндрического сечения и, следовательно, чувствительность по проволочным эталонам соответствует чув ствительности к усадочным раковинам.
Рассмотрим проблему чувствитель ности с теоретических позиций. При радиографировании ОК толщиной х с про волочным эталоном чувствительности локальная (на единицу длины проволоки) модуляция энергии пучка фотонов, фор мирующего радиационное изображение эталона, определяется выражением
где d << х - диаметр проволоки, опреде ляющий чувствительность контроля; - линейный коэффициент ослабления излу чения материалом ОК и эталона; FП = F0exp(-x) - перенос энергии первично го пучка в плоскости радиационного изображения.
При проекционном увеличении M 1 и полной нерезкости изображения прово локи на снимке UT модуляция переноса энергии в изображении проволоки может быть записана в виде
Характеристическая кривая рентге новской пленки аппроксимируется выра жением
где Fp - перенос энергии рассеянного из лучения в плоскости радиационного изо бражения ОК и эталона. Из этого выраже ния можно определить вариацию S опти ческой плотности, вызванную изменением Fn переноса энергии в изображении про волоки,
и оценить Fп no S
Приравнивая выражения, опреде ляющие Fп
можно записать уравнение для оценки d
где - коэффициент, учитывающий фор му элемента эталона чувствительности, для проволоки d << х = 0,6; - коэффициент накопления.
На основе этого уравнения можно оценить чувствительность радиационного контроля (l00d/x) % . Величина S имеет значения от 0,006 до 0,01 в зависимости от условий визуального анализа снимка.
Можно найти аналогичное уравнение по определению чувствительности по пла стинчатому эталону при выявлении в нем отверстия с диаметром, в 2 раза большим толщины Т эталона
Для отверстий с диаметром, большим UТ, = 1. Несмотря на то, что приведен ные уравнения не учитывают зернистости пленок, вычисленная по ним чувствитель ность согласуется с практикой радиогра фии.
Аналогичные расчеты можно сделать и для оценки выявляемости трещин. Если в таких расчетах использовать модель трещины, схематически изображенной на рис. 4.12 , то уравнение оценки парамет ров выявляемых трещин имеет вид
Если трещина ( << UT) расположена вдоль пучка рентгеновского излучения ( << 0), то параметры выявляемой тре щины связаны с диаметром проволоки, определяющей чувствительность контро ля, соотношением
Из этого выражения видно, что зави симость между параметрами выявляемой трещины и чувствительностью контроля, определяемой по проволочным эталонам, не является линейной и существенно зави сит от нерезкости изображения, форми руемой радиографической системой.
Рис. 4.1. Энергетические спектры рентгеновского излучения: 1 - на входе в слой вещества, эквивалентного 25 см воды; 2 - на выходе слоя
Рис. 4.2. Энергетические спектры рентгеновского излучения при одном и том же анодном напряжении на рентгеновской трубке и разных анодных токах: 1 - максимумы характеристического излучения; 2 - при анодном токе Ia1 ; 3 - при анодном токе Iа2 > Ia1
Рис. 4.3. Энергетические спектры рентгеновского излучения при разных анодных напряжениях (U) на рентгеновской трубке: 1 - при Ua; 2- при Uб > Ua
Рис. 4.4. Схематическое изображение вторичного излучения: 1 - первичное излучение; 2 - ОК; 3 - радиационный преобразователь; 4 - вторичное излучение
Рис. 4.5. Схематическое изображение бокового рассеянного излучения: 1 - стенка; 2 - ОК; 3 - радиационный преобразователь
Рис. 4.6. Схематическое изображение обратно рассеянного излучения: 1 - первичное излучение; 2 - ОК; 3 - радиационный преобразователь; 4 - пол
Рис. 4.7. Пример закона обратных квадратов: 1 - анод; 2 - диафрагма; 3 - плоскость I, 4- плоскость II
Рис. 4.8. Схема проекционного увеличения при радиационном контроле: 1 - точечный источник излучения; 2 - элемент ОК; 3 - элемент теневого изображения; 4 – радиационный преобразователь
Рис. 4.9. Схемы формирования геометрической нерезкости радиационного изображения: 1 - источники излучения (f1 > f2); 2 - элементы ОК; 3 - области тени радиационных изображений; 4 - области полутени радиационных изображений [геометрической нерезкости (Ug1 > Ug2 )]
Рис. 4.11. Эталоны чувствительности радиационного контроля: 1 — ступенчатый; 2 - ступенчато-дырочный; 3 - проволочный; 4 - пластинчатый
ис. 4.10. Схемы формирования дисторсий радиационных изображений: 1 -точечные источники излучений; 2 - элементы ОК; 3 - перпендикуляры к плос костям элемента ОК и радиационного изобра жения; 4 - плоскость радиационного изобра жения, параллельная плоскости элемента ОК; 5 - плоскость радиационного изображения, размещенная под углом к плоскости элемента ОК
Рис. 4.12. Модель трещины