Если у вас возникли сложности с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой - мы готовы помочь.
Предоплата всего
Подписываем
Лабораторная работа 31
МОСТ ПООСТОЯННОГО ТОКА
Задачи работы
Физическое обоснование эксперимента
Электрический ток в металлах –проводниках 1-го рода –обусловлен направленным (упорядоченным) движением электронов под действием приложенного электрического поля. Такие электроны называются “свободными”из-за сравнительно слабой связи с ионами кристаллической решетки, внутри которой они могут свободно перемещаться.
Сила тока I, текущего по однородному металлическому проводнику при отсутствии на нем сторонних сил, согласно закону Ома, пропорциональна напряжению Uна проводнике (разности потенциалов электрического поля), приложенному к концам проводника:
, (31.1)
где:R–электрическое сопротивление проводника.
Величина сопротивления зависит от геометрической формы и размеров проводника, а также от свойств материала, из которого он сделан. Для однородного цилиндрического проводника диаметром d сопротивление проводника определяется по формуле:
, (31.2)
где –площадь его поперечного сечения, а –коэффициент, зависящий от свойств материала, называемый удельным электрическим сопротивлением,L–длина проводника. При L= 1 м и S= 1 м, R=, т.е. коэффициент , численно равен сопротивлению проводника единичной длины и единичного поперечного сечения. В системе СИ , измеряется в Ом-метрах (Ом м).
Какова физическая природа электрического сопротивленияR?
Согласно классической теории электроны проводимости в металлах ведут себя как частицы идеального газа. Двигаясь упорядоченно, они взаимодействуют (упруго сталкиваются) с положительными ионами в узлах кристаллической решетки, и изменяют направленность своего движения (рассеиваются).
Однако классическая теория натолкнулась на трудности в вопросе о теплоемкости электронного газа. Кроме того, экспериментально наблюдаемая пропорциональность удельного сопротивления температуре также не могла быть объяснена с классической точки зрения.
Эти проблемы были преодолены в квантовой механике, которая рассматривает движение электрона как распространение волны. Электронные волны рассеиваются на неоднородностях, всегда существующих в кристаллической решетке. В случае идеальной решетки неоднородности, рассеивающие волны, связаны лишь с тепловым движением (колебаниями) решетки, что ведет к пропорциональности удельного сопротивления температуре кристалла t. При наличии примесей в кристаллической решетке имеются неоднородности, не зависящие от температуры, поэтому связь удельного сопротивления с температурой принимает вид:
,
где ,–значение удельного сопротивления металла при температуре 0С, t–температура, –температурный коэффициент сопротивления.
Для большинства металлов при температурах, близких к комнатной, изменяется пропорционально абсолютной температуре T. При низких температурах наблюдается отступление от этой закономерности. В большинстве случаев, при , , –это, так называемое, остаточное сопротивление, которое зависит от свойств и чистоты материала, наличия остаточных механических напряжений в металле.
Если известно сопротивление однородного цилиндрического проводника R, то расчет удельного сопротивления производится по формуле:
, (31.3)
Существуют несколько способов измерения R:
а) прямое измерение омметром;
б) косвенное измерение с помощью вольтметра и амперметра;
с) измерение с помощью моста постоянного тока, называемого также мостом Уитстона. Мостовой метод является наиболее точным, так как позволяет исключить погрешности, вносимые омметром, вольтметром и амперметром. Подробнее о погрешностях электроизмерительных приборов можно прочитать в Части V описания лабораторных работ “Электричество. Переменный ток ”.
Измерение сопротивления проводников с помощью моста постоянного тока
Рассмотрим принципиальную схему четырехплечевого моста постоянного тока. Четыре сопротивления (четыре плеча) R, R, R, R, соединены в четырехугольник ADBC (рис.31.1). Сопротивление R= Rx является измеряемым, остальные три известны, причем, по крайней мере, одно из них (в данном случае R) является регулируемым. В одну из
диагоналей моста AB включен источник питания, во вторую –магнитоэлектрический нулевой индикатор –обычно гальванометр Г. Гальванометр является высокочувствительным прибором, предназначенным для измерений очень малых токов (менее 10-6 А).
Меняя величину регулируемого сопротивления, можно добиться такого состояние схемы, при котором напряжение (разность потенциалов) между точками С и D, и, следовательно, ток в гальванометре Г равны нулю. Это состояние называют состоянием равновесия моста (мост сбалансирован).
Состояние равновесия наступает только при определенном соотношении плеч моста –сопротивлений .
Обозначим –силу токов, текущих по соответствующим плечам, ток через гальванометр –, а потенциалы в точках А, В, С, D –VA, VB, VC, VD. Если мост сбалансирован (), то
VС= VD. (31.4)
По закону Ома имеем:
I = (VA –VD)/R, I= (VD–VB)/R,
I = (VA –VC)/R I = (VC –VВ)/R,
Деля I на I, а Iна I и принимая во внимание равенства (31.4), получим,
(31.5)
Таким образом, если ток в гальванометре отсутствует, то неизвестное сопротивлениеможно выразить через три другие сопротивления
, (31.6)
где –плечо сравнения, и –плечи отношения. Из (31.6) видно, что измерение сопротивления сводится к регулировке плеча сравнения при постоянном отношении , (либо к регулированию отношения при постоянном значении ) до исчезновения тока в гальванометре. При этом является сопротивлением всего плеча моста, ограниченного узлами и , включая сопротивления соединительных проводов и сопротивления всех контактов между этими точками. Если измеряемое сопротивление много больше сопротивления проводов и контактов (которые трудно сделать меньше нескольких тысячных долей ома), то измерение может быть произведено с достаточно высокой точностью. Однако, если мало (меньше 1 Ом), то погрешность определения велика, и надо применять более сложные мостовые схемы. При измерении больших сопротивлений (больше 100 кОм) погрешности возможны из-за токов утечки, которые могут появляться вследствие соизмеримости сопротивлений изоляции моста и измеряемого сопротивления. Поэтому большие сопротивления измеряют с помощью других методов. Четырехплечевой мост постоянного тока обычно применяется для измерения сопротивлений в пределах от 1 Ом до 100 кОм.
Метод измерений сопротивлений с помощью моста –это метод сравнения или нулевой метод: неизвестное сопротивление сравнивается с известным, а гальванометр служит индикатором отсутствия тока в диагонали моста. Следовательно, точность измерения обусловлена точностью изготовления известных сопротивлений и чувствительностью гальванометра (чувствительностью моста).
Можно показать, что чувствительность моста максимальна, когда , т.к. при этом погрешность измерения –минимальна.
Описание экспериментальной установки.
В работе используется четырехплечевой реохордный мост (рис. 31.2). В нем плечи отношения и выполнены в виде реохорда ADB –калиброванного провода, по которому перемещается контакт D, являющийся одним из узлов моста. Длина реохорда l = 1 м, и натянут он вдоль миллиметровой линейки. Скользящий контакт D (ползунок) с выключателем может быть снабжен нониусом. Гальванометр Г включен в диагональ моста CD. Источник питания E и ключ K включены в диагональ AB. –измеряемое сопротивление, –эталонное сопротивление (в виде магазина сопротивлений). Пока мост не сбалансирован, ключ K замыкается лишь на очень короткое время во избежание длительного протекания через него больших токов!
Для реохорда отношение R/R равно отношению длин соответствующих отрезков проволоки lи l = l - l :
и . (31.7)
Исследуемые проводники натянуты на деревянном столбике и их концы выведены на клеммы, длина проволок указана на основании столбика.
Порядок выполнения работы
Подбирать нужно методом “ножниц”, который основывается на том, что при стрелка гальванометра отклоняется в одну сторону, при –в другую. Метод заключается в следующем. Установить на магазине сопротивлений заведомо малое сопротивление (R= 0 Ом). Замкнуть ключ К. Заметить, в какую сторону отклоняется стрелка гальванометра. Разомкнуть К. Выставить заведомо большое сопротивление (например, R= 10 Ом). Убедиться, что стрелка гальванометра отклоняется в другую сторону. Задать промежуточное значение плеча сравнения (например, R= 5 Ом). По отклонению стрелки определить является это значение большим, чем Rx, или меньшим. В зависимости от этого уменьшить или увеличить величину R. В дальнейшем следует прибавлять или убавлять целые или десятые доли Ом до тех пор, пока отклонение стрелки гальванометра не станет минимальным. При этом K включать лишь на очень короткое время (чтобы только заметить, в какую сторону отклоняется стрелка гальванометра).
Точно сбалансировать мост только подбором R невозможно из-за конечности минимального значения (шага), на которое его можно изменить. Это минимальное значение для магазина сопротивлений, используемого в данной работе, равняется 0,1 Ом.
Обработка результатов измерений
Погрешности ∆l и находят по алгоритму прямых измерений. Относительные погрешности = и рассчитывают по формулам погрешности косвенных измерений:
,
где , –класс точности магазина сопротивлений, указанный на приборе.
,
Доверительные интервалы искомых величин определяются, соответственно: ; ∆.
Окончательный результат представить в виде
Ом, Ом∙м.
Вычисления произвести для всех исследованных проводников.
Результаты измерений и расчеты рекомендуется записать в таблицу:
|
Материал, из которого изготовлена проволока |
,Ом |
Номер опыта |
см |
, см |
, мм |
, мм |
, Ом |
, Ом м |
|
Три варианта различных проволок. С каждой проволокой провести пять опытов |
Содержание отчёта
Контрольные вопросы
4