Если у вас возникли сложности с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой - мы готовы помочь.
Предоплата всего
Подписываем
347
Глава 14. Виды ионизирующих излучений и их свойства
Ионизирующие излучения (ИИ) получили своё название по свойству, отличающему их от большинства остальных излучений – способности вызывать ионизацию атомов и молекул в облучаемом веществе. Все ИИ подразделяются на электромагнитные и корпускулярные.
14.1. Электромагнитные ионизирующие излучения
В зависимости от источника электромагнитные ИИ подразделяются на тормозное, характеристическое и -излучение. Тормозное излучение возникает при замедлении в электрическом поле (например, окружающем атомные ядра), ускоренных заряженных частиц. Характеристическое излучение обусловлено энергетическими перестройками внутренних электронных оболочек возбуждённых атомов, а -излучение является продуктом ядерных превращений радиоактивных элементов (радиоизотопов).
Совокупность тормозного и характеристического излучения называют рентгеновским излучением (в англоязычной литературе чаще употребляют термин «х-излучение»). В земных условиях оно всегда имеет искусственное происхождение, в то время как -излучение может иметь как искусственное, так и естественное происхождение.
Наиболее важные свойства электромагнитных ИИ стали известны человечеству уже через 50 суток после их обнаружения В.К. Рентгеном. 28 декабря 1895 г. он вручил председателю вюрцбургского физико-медицинского общества тезисы, содержащие характеристику х-излучения, актуальную и в наши дни. Эта характеристика справедлива и для других электромагнитных ИИ; основные её положения приведены в таблице 59.
Таблица 59.
Свойства электромагнитных ионизирующих излучений
|
Общие со свойствами видимого света |
Отличные от свойств видимого света |
|
Распространяются прямолинейно; не отклоняются в магнитом и электрическом полях; имеют интенсивность, обратно пропорциональную квадрату расстояния до их источника |
Невидимы невооружённым глазом; Проникают сквозь непрозрачные для видимого света материалы; Частично задерживаются различными материалами в прямой зависимости от плотности этих материалов; не отражаются от зеркальных поверхностей; не фокусируются оптическими линзами и не преломляются оптическими призмами; не дают интерференционную картину при пропускании сквозь обычные дифракционные решётки; ионизируют газы, изменяют цвет стекла, минералов, засвечивают фотопластинки, завёрнутые в светонепроницаемую бумагу. |
Несмотря на значительные различия свойств рентгеновского излучения и видимого света, немецкому физику Максу Лауэ в 1912 г. удалось выяснить, что они тождественны по своей природе, различаясь лишь длиною волн. Самые длинные из волн рентгеновского излучения на порядок короче, чем волны видимого света, что объясняет их разное поведение на зеркальных поверхностях, в линзах и на дифракционных решётках С этим же связано и наличие у рентгеновских и -лучей ионизирующих свойств.
Действительно, энергия фотона Е прямо пропорциональна частоте электромагнитных колебаний и обратно пропорциональна длине их волны :
Е = h = hc/,
где h – постоянная Планка, с – скорость света.
В электрон-вольтах эту энергию можно рассчитать из уравнения:
Е = 12400/,
где величина выражена в нм.
Поскольку минимальная энергия ионизации атома в веществе равна 34 эВ, легко определить, какие из электромагнитных излучений обладают ионизирующими свойствами: это те из них, длина волны которых меньше 365 нм. Несмотря на то, что энергия некоторых квантов ультрафиолетового излучения достаточна для ионизации вещества, термин «ионизирующие» закрепился лишь за первыми двумя из представленных в таблице 60 излучений.
Таблица 60.
Длины волн различных видов электромагнитного излучения
|
Название электромагнитного излучения |
Диапазон длин волн, нм |
|
|
-излучение |
0,01 |
|
|
Рентгеновское излучение |
10 |
|
|
Ультрафиолетовое излучение |
10 – 400 |
|
|
Видимый свет |
Фиолетовый Синий Зелёный Жёлтый Красный |
400 –420 420 – 490 490 – 540 540 – 640 640 – 800 |
|
Инфракрасное излучение |
800 – 100000 |
|
|
Радиоволны |
105 |
Как будет показано далее, ионизация веществ лежит в основе биологической активности ИИ. Этот же феномен используется для их выявления и количественной оценки (дозиметрии).
Взаимодействие электромагнитного ИИ с атомами вещества может протекать в формах фотоэффекта, Комптон-эффекта и обюразования электрон-позитронных пар.
Фотоэффект – поглощение одной из внешних электронных оболочек атома всей энергии фотона с превращением её в кинетическую энергию «выбитого» из атома электрона. Этот эффект преобладает при энергии фотонов до 0,05 МэВ.
Комптон-эффект – передача электрону лишь части энергии фотона; остальная энергия передаётся вторичному («рассеянному») фотону, который взаимодействует с атомами по механизму фотоэффекта или комптон-эффекта. При энергиях квантов от 0,1 до 2,0 МэВ (например, в случае проникающей радиации ядерного взрыва) на долю комптон-эффекта приходится до 100% поглощённой веществом энергии -излучения.
Образование электрон-позитронных пар при прохождении -кванта в непосредственной близости от ядра атома. Это основной вид взаимодействия фотонов с веществом при их энергии более 50 МэВ, его удаётся наблюдать лишь в лабораторных условиях.
Образующиеся при поглощении квантов электромагнитного излучения ускоренные заряженные частицы (фотоэлектроны, комптоновские электроны) являются вторичным, но первостепенным по значимости фактором ионизации и возбуждения атомов в облучаемом веществе. Поэтому рентгеновы и гамма-лучи называют косвенно ионизирующими излучениями.
Энергия фотонов определяет не только их ионизирующую, но и проникающую способность. Высокоэнергетические («жёсткие» - по определению В.К. Рентгена) электромагнитные излучения легко проникают вглубь тела человека и животных, вызывая ионизацию во всех клетках организма. Напротив, «мягкие» рентгеновы лучи, которые получают при напряжении на аноде рентгеновской трубки величиной в несколько кВ, задерживаются, в основном, кожей, не оказывая существенного прямого действия на глубоко лежащие ткани.
При прохождении электромагнитных ИИ через вещество интенсивность их потока уменьшается в соответствии с уравнением закона Ламберта-Бера:
I = I0 e-x ,
где I0 – интенсивность падающего, а I – интенсивность прошедшего сквозь экран толщиною х потока излучения; е – основание натурального логарифма и - коэффициент ослабления, величина которого зависит от энергетического спектра ИИ и свойств вещества.
Практически удобным показателем экранирующей способности материалов является толщина их слоя, ослабляющего излучение вдвое - слой половинного ослабления. Эта величина связана с коэффициентом ослабления ИИ зависимостью:
D = 0,693/ .
Коэффициент ослабления электромагнитных ИИ растёт с увеличением порядкового номера в таблице Менделеева, а значит, и атомной массы входящих в вещество элементов. Поэтому наиболее эффективно экранируют от электромагнитных ИИ вещества, содержащие тяжёлые металлы («защита экранированием»). Свинец и барий вводят в состав материалов, используемых при сооружении помещений для лучевой диагностики и терапии. «Защита экранированием» дополняется «защитой расстоянием», основанной на зависимости интенсивности потока ИИ от расстояния до его источника, и «защитой временем» - минимизацией времени воздействия ИИ на персонал.
14.2. Корпускулярные ионизирующие излучения
К корпускулярным ИИ относят нейтроны и ускоренные заряженные частицы.
Нейтронное излучение возникает при бомбардировке атомного ядра ускоренной заряженной частицей или фотоном высокой энергии. Помимо лабораторных условий, такой путь реализуется при взрывах атомных боеприпасов, где источником этих частиц служат цепные реакции деления ядер 92U235 или 94Pu239. Другой путь образования нейтронов – синтез ядер лёгких элементов – дейтерия (1D2), трития (1T3) и лития (3Li6), происходящий при взрывах термоядерных (водородных) боеприпасов.
Нейтроны могут быть классифицированы по их энергии (табл. 61).
Таблица 61.
Классификация нейтронов в зависимости от энергии
|
Название |
Энергия частицы |
|
Тепловые |
< 0,1 эВ |
|
Медленные |
0,1 – 500,0 эВ |
|
Промежуточные |
0,5 – 100,0 кэВ |
|
Быстрые |
0,1 – 10,0 МэВ |
|
Очень больших энергий |
10 – 1000 МэВ |
|
Сверхбыстрые (релятивистские) |
> 1000 МэВ |
Большинство нейтронов, образующихся при взрывах атомных боеприпасов, относится к быстрым нейтронам, а при взрывах водородных боеприпасов – к нейтронам очень больших энергий.
Так как нейтроны не имеют заряда, они не оказывают непосредственного влияния на электронную оболочку атомов, взаимодействуя только с ядрами. Сталкиваясь с ядрами, нейтроны либо отталкиваются от них (рассеяние), либо поглощаются ими (участие в ядерных перестройках). Ниже раскрывается содержание процессов взаимодействия нейтронов с атомами вещества.
Упругое рассеяние. При столкновении с ядрами углерода, азота, кислорода, фосфора нейтроны теряют 10-15 % , а при столкновении с ядрами водорода – до 2/3 своей энергии. Потерянная нейтронами энергия передаётся «ядрам отдачи» - положительно заряженным частицам, имеющим высокую ионизирующую способность. Упругое рассеяние – основной путь потери энергии нейтронами, возникающими при атомных и водородных взрывах.
Неупругое рассеяние. В этом случае часть энергии расходуется нейтронами на возбуждение (разновидность колебательного движения) ядер-мишеней. В исходное состояние ядра возвращаются, испуская фотоны γ-излучения.
Ядерные перестройки. При поглощении ядрами нейтронов происходит выброс протонов, α-частиц, γ-квантов, возникают искусственные радиоактивные изотопы (это явление называется наведённой активностью).
Образующиеся при взаимодействии нейтронов с веществом ускоренные заряженные частицы – ядра отдачи – вносят основной вклад в ионизацию и возбуждение атомов вещества. Поэтому нейтроны, так же как рентгеновы и - лучи, называют косвенно ионизирующим излучением.
Проникающая способность нейтронов несколько меньше, чем у -излучения, но существенно больше, чем у ускоренных заряженных частиц. При ядерных и водородных взрывах нейтронный поток распространяется на сотни метров, легко проникая сквозь стальную броню и железобетон. Энергия нейтронов наиболее эффективно передаётся ядрам лёгких атомов. Поэтому вещества, богатые атомами водорода, бериллия, углерода, находят применение в экранировании от нейтронного излучения. Тяжёлые металлы, плохо задерживающие нейтроны, могут применяться для ослабления вторичного -излучения, возникающего в лёгких материалах в результате неупругого рассеяния нейтронов и ядерных перестроек.
Ускоренные заряженные частицы – это перемещающиеся в пространстве источники электрического поля (поток электронов - -частиц, протонов, ядер атома гелия - -частиц). Естественными источниками ускоренных заряженных частиц являются некоторые из природных радиоизотопов. К искусственным источникам относятся искусственные радиоизотопы и ускорители заряженных частиц.
При прохождении через вещество заряженные частицы могут взаимодействовать с его атомами. Ниже раскрываются формы этого взаимодействия.
Упругое рассеяние – изменение траектории заряженной частицы в результате отталкивания от атомных ядер без потери энергии. Чем меньше масса частицы, тем больше её отклонение от прямого направления. Поэтому траектории -частиц в веществе изломаны, а протонов и -частиц – практически прямые.
Неупругое торможение. Электрон при прохождении вблизи атомного ядра теряет скорость и энергию. При этом может испускаться фотон тормозного излучения, летящий в том же направлении, что и электрон.
Ионизация и возбуждение атомов в результате взаимодействия частицы с их электронными оболочками – основной путь потери энергии ускоренных заряженных частиц в веществе. Под действием их электрического поля происходит возмущение электронных оболочек атомов с переходом последних в возбуждённое или ионизированное состояние. Способность ускоренных заряженных частиц непосредственно взаимодействовать с электронными оболочками атомов позволила определить их как первично ионизирующие излучения.
Проникающая способность ускоренных заряженных частиц, как правило, невелика. Она прямо пропорциональна энергии, массе и квадрату скорости частицы. Напротив, связь проникающей способности с абсолютной величиной заряда частиц является отрицательной. Пробег -частиц в воздухе составляет десятки сантиметров, а -частиц – миллиметры. Одежда надёжно защищает человека от воздействия этих излучений извне. Однако поступление их источников внутрь организма является опасным, поскольку пробег или -частиц в тканях превышает размеры клеток, что создаёт условия для воздействия излучения на чувствительные к нему субклеточные структуры.
14.3. Плотноионизирующие и редкоионизирующие излучения
Первичные изменения атомов и молекул сводятся к ионизации или возбуждению и качественно не зависят от вида действующего на них ИИ. Однако при одном и том же количестве энергии, поглощённой единицею массы вещества, микропространственное распределение этой энергии в облучённом объёме различно. Это различие определяется линейной передачей энергии (ЛПЭ) - количеством энергии, передаваемой частицей веществу в среднем на единицу длины пройденного в нём пути:
ЛПЭ = dE/dx,
где Е – энергия частицы (эВ); х – путь частицы (мкм).
ЛПЭ зависит от вида ИИ и плотности вещества. Значения этого показателя, приводимые в справочных таблицах, обычно соответствуют величине ЛПЭ конкретного ИИ в воде. ЛПЭ электромагнитных ИИ и нейтронов определяется величиной ЛПЭ первичных ионизирующих факторов (электронов и ядер отдачи, соответственно).
Зная величину ЛПЭ, можно определить среднее число ионов, образующихся на единицу длины пути частицы ИИ. Для этого надо разделить величину ЛПЭ на величину энергии, необходимой для образования одной пары ионов (как отмечалось, эта величина составляет 34 эВ). Количество пар ионов, образующихся в среднем на 1 мкм пути частицы ИИ в веществе, называется линейной плотностью ионизации (ЛПИ).
В зависимости от величины ЛПЭ, все ионизирующие излучения делят на редко- и плотноионизирующие (табл. 62).
Таблица 62.
Редкоионизирующие и плотноионизирующие излучения
|
Критерий |
Ионизирующие излучения |
|
|
Редкоионизирующие |
Плотноионизирующие |
|
|
Величина ЛПЭ, КэВ/мкм |
Менее 10 |
Более 10 |
|
Название ИИ |
Все электромагнитные ИИ; β-излучение |
Протоны, другие ядра отдачи; α-частицы; нейтроны |
Редкоионизирующие излучения отличаются сравнительно высокой проникающей способностью, и, в силу этого, их энергия распределяется в объёме облучаемых тел более равномерно, чем в случае воздействия плотноионизирующих ИИ. Для микроскопических тел (по размерам сопоставимых с клетками) эта разница несущественна, и различия в эффекте равных по энергии количеств излучения определяются исключительно величиной ЛПЭ. С величиной ЛПЭ прямо связана и относительная биологическая эффективность (ОБЭ) излучения в отношении микроскопичесих биообъектов.
При воздействии на вещество нейтронов образуются ядра отдачи, величина ЛПЭ которых велика. Поэтому и нейтроны относят к плотноионизирующим ИИ. Вместе с тем, нейтроны обладают и большой проникающей способностью; образующиеся при их действии плотноионизирующие частицы возникают на разной глубине в толще облучаемого объекта.
14.4. Количественная оценка ионизирующих излучений.
Основы дозиметрии
Выявление ИИ и количественная оценка уровня радиационных воздействий называется дозиметрией. Для количественной характеристики уровня лучевого воздействия введено понятие дозы излучения. Применяются три основных вида дозы – экспозиционная, поглощённая и эквивалентная.
Экспозиционная доза (Х) – мера количества ИИ, физическим смыслом которой является суммарный заряд ионов одного знака, образующихся при облучении воздуха в его единичной массе:
Х = dQ/dm ,
где dQ – суммарный заряд всех ионов одного знака, возникающих в воздухе при полном торможении всех вторичных электронов, образовавшихся в малом объёме пространства, dm – масса воздуха в этом объёме.
В системе СИ единицей экспозиционной дозы является кулон, делённый на килограмм (Кл/кг). Более часто, однако, применяется внесистемная единица экспозиционной дозы – рентген (Р), соответствующая образованию 2,1 109 пар ионов в 1 см3 сухого воздуха при нормальных условиях. 1Кл\кг = 3876 Р; 1Р = 2,58 10-4 Кл/кг.
Изменения, вызываемые излучением в воздухе и в других средах, количественно различны. Это связано с разным количеством энергии, передаваемой излучением одинаковым по массе количествам разных веществ. Учесть этот фактор можно, выражая количество ИИ в единицах поглощённой дозы (D). Физический смысл поглощённой дозы – количество энергии, передаваемой излучением единичной массе вещества:
D = dE/dm ,
где dE – энергия излучения, поглощённая малой массой вещества dm.
В системе СИ поглощённую дозу выражают в греях (Гр). 1Гр = 1Дж/кг. Часто пользуются внесистемной единицей поглощённой дозы – рад (аббревиатура «radiation absorbed dose»). Рад равен сантигрею (1рад = 10-2Гр).
Непосредственно измерить биологически значимые величины поглощённых доз не всегда возможно из-за незначительности соответствующей им энергии. Так, при общем облучении человека массой 76 кг в смертельной дозе 4 Гр его телу сообщается энергия 305 Дж. Её достаточно лишь для нагревания тела на 0,001ОС. Поэтому непосредственно измеряется, как правило, экспозиционная доза ИИ, а поглощённая доза рассчитывается с учётом свойств облучаемой среды. В воздухе 1 рентген соответствует 0,89 рад, а в тканях организма, в среднем, 0,95 рад.
Эквивалентная доза. Различные ИИ вызывают в биосистемах количественно различные эффекты даже при одинаковой поглощённой дозе. Это связано, главным образом, с такими характеристиками ИИ, как ЛПЭ и коэффициент ослабления .. Для малоразмерных биологических объектов (например, для макромолекул, клеточных органелл и клеток), большему значению ЛПЭ воздействующего на них излучения соответствует большее число актов ионизации и возбуждения, возникающих в пределах конкретного биообъекта. Соответственно, большим оказывается и повреждающий эффект плотноионизирующих излучений в отношении клеток и субклеточных структур. Данное различие выражается величиной ОБЭ. Для рентгеновского и -излучения её принимают равной 1, а для каждого из остальных ИИ значение ОБЭ рассчитывают как отношение равноэффективных поглощённых доз рентгеновского и рассматриваемого ИИ. Значения ОБЭ для некоторых видов ИИ представлены в таблице 63.
Таблица 63.
Относительная биологическая эффективность
ионизирующих излучений для клеток
|
Ионизирующее излучение |
Величина ОБЭ |
|
Рентгеновское, - и -излучение Нейтроны медленные Нейтроны быстрые и очень больших энергий -излучение |
1 3 10 20 |
Эквивалентная доза (Н) позволяет учесть различия биологической активности ИИ:
Н = D ОБЭ ,
где D – поглощённая доза ИИ в данной точке биообъекта. В системе СИ единицей эквивалентной дозы служит зиверт (Зв), а внесистемной единицей является бэр (аббревиатура «биологический эквивалент рада»). 1Зв = 100бэр.
Приборы, предназначенные для измерения дозы облучения объекта внешним источником, называются измерителями дозы (дозиметрами).
Мощность дозы излучения (уровень радиации). Этот показатель характеризует интенсивность лучевого воздействия. Мощность дозы понимают как дозу (экспозиционную, поглощённую или эквивалентную), регистрируемую за единицу времени. В системе СИ мощность экспозиционной дозы выражают в Кл/(кгс), т.е. А/кг. Весьма часто пользуются внесистемной единицей мощности дозы – Р/час и её производными (мР/час, мкР/час). Единицами мощности поглощенной дозы служат Гр/с, рад/с и их производные. При длительных воздействиях недифференцированных потоков ИИ используют внесистемные единицы мощности эквивалентной дозы – Зв/год и бэр/год.
В зависимости от величины мощности дозы различают кратковременное, пролонгированное и хроническое облучение. Кратковременным облучение считается при мощности дозы свыше 0,02 Гр/мин. Непрерывное радиационное воздействие в течение нескольких месяцев или лет называют хроническим, а пролонгированное облучение занимает промежуточное положение между первыми двумя. В случае облучения организма человека, если не менее 80% всей дозы регистрируются не более чем за 4 суток, облучение называется однократным.
В зависимости от распределения дозы во времени различают непрерывное и фракционированное облучение. Если доза ИИ разделена на части (фракции), чередующиеся с интервалами времени, в течение которых облучение не происходит, облучение называют фракционированным. Если эти интервалы меньше суток, то по результатам действия на человека фракционированное облучение приближается к пролонгированному.
Значение мощности дозы излучения состоит в том, что при равной дозе облучения радиобиологические эффекты выражены тем сильнее, чем больше мощность дозы излучения. Основные дозиметрические величины и единицы их измерения представлены в таблице 64.
Таблица 64.
Основные дозиметрические величины и единицы их измерения
|
Дозиметрическая величина |
Единица, её наименование, обозначение |
Соотношение единиц |
|
|
Внесистемная |
СИ |
||
|
Экспозиционная доза |
Рентген (Р) |
Кулон на килограмм (Кл/кг) |
1 Кл/кг = 3876 Р |
|
Мощность экспозиционной дозы |
Рентген в час (Р/час) |
Ампер на килограмм (А/кг) |
1 А/кг = 1,4 107 Р/час |
|
Поглощённая доза |
Рад (рад) |
Грей (Гр) |
1 Гр = 100 рад |
|
Мощность поглощённой дозы |
Рад в час (рад/час) |
Грей в секунду (Гр/с) |
1 Гр/с = 3,6 105рад/час |
|
Эквивалентная доза |
Бэр (бэр) |
Зиверт (Зв) |
1 Зв = 100 бэр |
|
Мощность эквивалентной дозы |
Бэр в год (бэр/год); зиверт в год (Зв/год) |
Зиверт в секунду (Зв/с) |
1 Зв/с = 3,15 109 бэр/год |
Приборы, предназначенные для измерения мощности дозы облучения объекта из внешнего источника, называются измерителями мощности дозы (рентгенметрами).
14.5. Основные источники ионизирующих излучений
По происхождению источники ИИ подразделяются на естественные и искусственные. В промышленно развитых странах от естественных источников население получает около 2/3 суммарной дозы облучения. Медицинские процедуры (лучевая диагностика и лучевая терапия) обусловливают около трети этой дозы, а вклад в неё атомной энергетики, других мирных форм применения источников ИИ и испытаний ядерного оружия пренебрежимо мал (рис. 64).
Совокупность потоков ИИ, происходящих из естественных источников, называется природным радиационным фоном Земли. Согласно современным представлениям, последний играет важную роль в качестве движущей силы изменчивости биологических видов, а также одного из факторов поддержания неспецифической резистентности организма.
Извне на организм воздействует, преимущественно, -излучение, источником которого являются, преимущественно, радиоактивные вещества, присутствующие в земной коре. В каменных зданиях интенсивность внешнего -облучения в несколько раз ниже, чем на открытой местности, что объясняется экранирующими свойствами конструкционных материалов. Используя специальные приёмы экранирования, удаётся практически полностью устранить внешнее -облучение организма. По мере увеличения высоты над поверхностью моря роль земных источников внешнего облучения уменьшается. При этом возрастает космическая составляющая природного радиационного фона.
Большинство естественных источников ИИ таковы, что избежать их излучения невозможно: это радиоактивные вещества, входящие в состав организма. Их вклад в суммарную дозу от естественных источников составляет около 2\3.
Рисунок 64. Вклад основных источников ионизирующих излучений в облучение населения промышленно развитых стран
Искусственные (техногенные) источники ИИ включают в себя рентгеновские трубки, ускорители заряженных частиц, а также устройства, содержащие радионуклиды. Последняя группа подразделяется на открытые (имеющие непосредственный контакт с атмосферой) и закрытые (заключённые в герметичную оболочку) источники ИИ. Как правило, закрытые источники ИИ используют с целью внешнего лучевого воздействия на объекты. Они являются конструктивным элементами -терапевтических установок, дефектоскопов, атомных реакторов, а также некоторых дозиметрических и радиометрических приборов.
Источниками слабого рентгеновского излучения могут служить радиолампы и электронно-лучевые трубки, широко представленные в производственной и бытовой технике. Однако в штатных условиях эксплуатации интенсивность лучевого воздействия на человека со стороны этих устройств не выходит за основные дозовые пределы, регламентируемые нормами радиационной безопасности.
Основной вклад в дозу, получаемую человеком от искусственных источников ИИ, в настоящее время вносят лечебные и диагностические процедуры. Лучевая нагрузка при некоторых из них указана в таблице 65. В развитых странах дозы облучения населения с медицинскими целями втрое выше, чем в мире в среднем.
Таблица 65.
Ориентировочные значения поглощенной дозы излучения
при некоторых медицинских процедурах
|
Медицинская процедура |
Доза излучения, сГр |
|
Рентгенография грудной клетки |
1 |
|
Флюорография грудной клетки |
5 |
|
Рентгеноскопия грудной клетки |
5 – 10 |
|
Рентгеноскопия брюшной полости |
10 - 20 |
|
Лечение злокачественных опухолей |
2000 - 10000 |
Источники ИИ, наиболее актуальные в военное время. В случае применения ядерного оружия или крупномасштабных аварий на объектах ядерной энергетики ожидается многократное возрастание интенсивности лучевых воздействий на организм. Основными радиационными факторами ядерного взрыва являются проникающая радиация и радиоактивное заражение местности (РЗМ).