Если у вас возникли сложности с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой - мы готовы помочь.
Предоплата всего
Подписываем
15.Т6 Решение задачи о притоке газа к скважине методом
последовательной смены стационарных состояний
Вновь используем предположения:
Рассмотрим случай, когда скважина радиуса Rc эксплуатируется с постоянным дебитом Qат. Возмущенной областью является круговая область радиусом R(t), внутри которой фильтрация подчиняется стационарному закону:
, Rc r R(t).
Вне возмущенной области:
, r > R(t).
В возмущенной области справедливо также выражение для дебита:
,
откуда
.
Закон движения границы возмущенной области:
.
С учетом приведенных соотношений давление в любой точке пласта в любой момент времени составит:
, ;
, . (8.7)
Изменение давления на забое скважины определится из соотношения:
.
Формулы (8.7) пригодны также для конечного открытого или замкнутого пласта радиусом Rk, причем годятся они только для первой фазы движения, пока воронка депрессии не достигнет границы пласта (R(t)Rk).
Изменение давления во второй фазе зависит от типа газового пласта. Если он замкнут, то давление будет снижаться и в дальнейшем, включая границу пласта.
Если пласт открытый, т.е. режим водонапорный, то во второй фазе установится стационарный режим с постоянной депрессией Рк-Рс14.Т6 Одномерные фильтрационные потоки несжимаемой жидкости в однородных пластах. Характеристики потоков. Задача исследования заключается в определении дебита (или расхода), давления, градиента давления и скорости фильтрации в любой точке потока, средневзвешенного по объему перового пространства пластового давления, а также в установлении закона движения частиц жидкости (или газа) вдоль их траекторий.
Одномерным называется фильтрационный поток жидкости, в котором скорость фильтрации и напор являются функциями только одной координаты, отсчитываемой вдоль линии тока. Законы движения вдоль всех траекторий такого потока одинаковы, достаточно изучить движение вдоль одной из траекторий Движение жидкости установившееся.
Метод последовательной смены стационарных состояний
Данный метод предложен И.А.Чарным и основан на предположении, что давление в пласте изменяется во времени значительно медленнее, чем по координате. Поэтому производную по времени можно в первом приближении отбросить, в результате чего для давления получается уравнения Лапласа, описывающее стационарный процесс.
Рис. 6.1. Кривые распределения давления по методу ПССС
В каждый момент времени вся область движения жидкости условно разделяется на две области: возмущенную и невозмущенную. При этом предполагается, что в возмущенной области, начинающейся от стенки скважины, давление распределяется так, как будто бы движение жидкости в ней установившееся. Внешняя граница этой области служит в данный момент контуром питания. В невозмущенной области пласта давление всюду постоянно и равно начальному. Закон движения подвижной границы раздела двух областей определяется при помощи уравнения материального баланса и граничных условий.
|
Характерис-тика |
Прямолинейно-параллельный поток |
Плоскорадиальный поток |
|
Случай I. Галерея (скважина) эксплуатируется с постоянным дебитом, Q=const |
||
|
Распределение давления в воз-мущенной обла-сти |
, 0 x l(t) |
|
|
Дебит галереи (скважины) |
|
|
|
Закон движения границы возму-щенной области |
||
|
Закон распреде-ления давления в целом по пла-сту |
при ; при |
при ; при |
|
Случай II. На галерее (скважине) поддерживается постоянное давление |
||
|
Дебит галереи (скважины) |
||
|
Закон движения границы возму-щенной области |
где - безразмерный радиус во-ронки депрессии, R(t)/Rc; - безраз-мерное время |
|
|
Распределение давления в пла-сте |
при ; при |
___________ |
P
r
0
Pk
(t1)
б) в плоскорадиальном потоке
Pc
R(t2)
R(t3)
P
x
0
Pk
l(t1)
а) в прямолинейно-параллельном потоке
Pг2
l(t2)
Pг1
R*k