Если у вас возникли сложности с курсовой, контрольной, дипломной, рефератом, отчетом по практике, научно-исследовательской и любой другой работой - мы готовы помочь.
Предоплата всего
Подписываем
1.Основные положения статики. Общие сведения.
Материальная точка - геометрическая точка, обладающая массой.
Абсолютно твёрдое тело- материальное тело, в котором расстояние между двумя любыми точками остаётся неизменным.
Жёсткость-способность тел сопротивляться изменению их формы и размеров.
Сила-физическая величина, хар-я в механике воздействием одного тела на другое.
Сила определяется 3-мя хар-ками: направление действия силы, точками приложения, величиной.
Несколько сил, действующих на какое-либо 1 тело наз-ся системой сил.
Внешними наз-ся силы, действующие на твёрдое тело со стороны других тел.
Внутренняя сила — силы взаимодействия между частями одного тела, возникающие под действием внешних сил.
Силы бывают:
- активные (вызывающие перемещение тела) и реактивные (стремящиеся противодействовать этому перемещению тела);
- равнодействующие (действующая, как система сил).
Совокупность сил, действующих на тело, называют системой сил.
Системы сил бывают: эквивалентные, уравновешенные.
2.Аксиомы статики.
1.Принцип инерции
Всякая изолированная материальная точка находится в состоянии покоя или равномерного прямолинейного движения, пока приложенные силы не выведут её из этого состояния.
Состояние покоя или равномерного прямолинейного движения называется равновесием.
2.Условие равновесия двух сил
Две силы, приложенные к твёрдому телу, образуют уравновешенную систему только тогда, когда они равны по модулю и действуют вдоль одной прямой в разных направлениях.
3. Принцип присоединения и исключения уравновешенных сил
Действие данной системы сил на твёрдое тело не изменится, если к ней прибавить или отнять уравновешенную систему сил.
Следствие-силу, приложенную к твёрдому телу можно переносить по линии действия в любую точку, при этом действие силы на тело не меняется.
4. Аксиома параллелограмма сил
Две, приложенные к точке тела силы имеют равнодействующую, приложенные к той же точке силу и = диагонали параллелограмм, построенная на этих силах как на сторонах.
5. Закон действия и противодействия
Силы взаимодействия двух твёрдых тел друг на друга равны по модулю и направлены по одной прямой в противоположные стороны.
6. Принцип отвердевания
Если деформированное тело находится в равновесии, то равновесие этого тела не нарушится, сели не меняя форм и размеров, а также положение в пространстве, оно превратится в абсолютно твёрдое тело.
3.Связи и их реакции
Тела в природе бывают свободными и несвободными. Тела, свобода перемещения которых ничем не ограничена, называются свободными. Тела, ограничивающие свободу перемещения других тел, называются по отношению к ним связями. Одним из основных положений механики является принцип освобождаемости от связей, согласно которому несвободное тело можно рассматривать как свободное, если отбросить действующие на него связи и заменить их силами – реакциями связей.
Примеры замены реакциями сил, расположенных в плоскости.
а – тело весом G на гладкой поверхности;
б – действие поверхности заменено реакцией – силой R;
в – в точке А связь «опорная точка» или ребро;
г – реакции направлены перпендикулярно
опираемой или опирающейся плоскостям
Реакция гладкой поверхности всегда направлена по нормали к этой поверхности (рисунок 1.1). Реакция «невесомого» троса (нити, цепи, стержня) всегда направлена вдоль троса (нити, цепи, стержня) (рисунок 1.2) а – балка висит на двух тросах;
б – действие тросов заменено силами Т1 и Т2;
в – связь «идеальный стержень»;
г – связь «идеальная нить»
Рис.1.3
. Шарнирно-неподвижная опора может изображаться по-разному (рисунок 1.3, а или 1.3, б). Она может быть заменена либо силой R с углом α (рисунок 1.3, в), либо двумя силами, например, XA и YA (рисунок 1.3, г).
Рис.1.4
Шарнирно-подвижная опора (рисунок 1.4, а) допускает (в данном случае) горизонтальное перемещение и не допускает вертикальное. Реакция направлена по нормали к опорной поверхности (рисунок 1.4, б).
Консоль (глухая или жесткая заделка) не допускает никакого перемещения детали. Реакцией такой опоры являются неизвестная по величине и направлению сила RA с углом α (или XA и YA ) и момент ΜA (рисунок 1.8).
4.Сложение плоской системы сходящихся сил. Геометрическое условие равновесия.
Плоская система сходящихся сил, линии действия которых лежат в одной плоскости и пересекаются в одной точке. Если силы сходящейся системы приложены к разным точкам, то по следствию из 3-ей аксиомы статики каждую силу можно перенести в точку пересечения линии действия и получить эквивалентную систему сил, приложенную к одной точке.
Две силы,приложенные к одной точке тела,образуют простейшую плоскую систему сходящихся сил.
Геометрические условия равновесия.
Для равновесия системы сходящихся сил необходимо и достаточно, чтобы силовой многоугольник, построенный из сил системы, был замкнутым. Это означает равенство нулю равнодействующей и главного вектора данной системы сил. Напомним, что векторная сумма - это вектор, соединяющий конец последнего из слагаемых векторов с началом первого из них. Теоретическая механика. Условие равновесия произвольной плоской системы сил. При равновесии главный вектор системы равен нулю.
5.Определение равнодействующей плоской системы сходящихся сил методом проекций. Аналитическое условие равновесия.
Вместо построения силового мн-ка равнодействующей системы сходящихся сил более точно и быстрее находится вычислением с помощью метода проекции, который обычно называется аналитическим.
Проекцией вектора силы на ось называется длина направленного отрезка оси,заключённая между двумя перпендикулярами, опущенными из нач. и конца вектора силы.
Проекция силы на ось=произведению модуля этой F на cos угла между направлением силы и положением оси.
Рассмотрим определение равнодействующей системы сходящихся сил методом проекций.
Допустим,что для заданной системы сходящихся сил построен мн-к ABCDE, в котором вектор AE искомая равнод. системы.
Выбрав систему координат осей в плоскости силового многоугольника, проецируем его на оси x и y.
Таким образом, проекция равнодействующих систем сходящихся сил на каждой из осей координат = алгебраической сумме проекций состоящих на ту же ось.
В аналитической форме условия равновесия плоской системы сходящихся сил: для равновесия необходимо и достаточно, чтобы алгебраическая сумма проекции всех F системы на каждую из двух осей координат были=0
⅀Fkx=0
⅀Fky=0
6.Определение усилий в стержнях фермы по способу вырезания углов.
Рассмотрим определение усилий в стержнях фермы по способу вырезания узлов.
Этот способ состоит в том, что мысленно вырезают узлы фермы, прикладывают к ним соответствующие внешние силы и реакции стержней и составляют уравнения равновесия сил, приложенных к каждому узлу. Так как в начале расчета фермы неизвестно, какие стержни фермы растянуты и какие сжаты, то условно предполагают, что все стержни растянуты (реакции стержней направлены от узлов).
Если в результате вычислений получают ответ со знаком минус, то соответствующий стержень сжат.
Найденные реакции стержней равны по модулю внутренним усилиям в стержнях.
Последовательность рассмотрения узлов определяется обычно условием, что число неизвестных сил, приложенных к узлу, не должно превышать числа уравнений равновесия сил (двух для плоской фермы и трех для пространственной). Тогда эти неизвестные определяются сразу из уравнений равновесия сил, действующих на этот узел.Усилия в отдельных стержнях загруженной фермы могут оказаться равными нулю. Такие стержни принято называть нулевыми. Рассмотрим леммы, пользуясь которыми можно определить нулевые стержни плоской фермы, не производя ее расчета.
1. Если в незагруженном узле плоской фермы сходятся два стержня, то усилия в этих стержнях равны нулю (рис. 5.4):
2. Если в незагруженном узле плоской фермы сходятся три стержня, из которых два расположены на одной прямой, то усилие в третьем стержне равно нулю. Усилия в первых двух стержнях равны между собой (рис. 5.5):
З. Если в узле плоской фермы сходятся два стержня и к узлу приложена внешняя сила, линия действия которой совпадает с осью одного из стержней, то усилие в этом стержне равно по модулю приложенной силе, а усилие в другом стержне равно нулю (рис.5.5)
7. Пара сил. Эквивалентность пар сил.
Система двух равных по модулю, параллельных и направленных в противоположные стороны сил называется парой сил (F = - F”). Плоскость, в которой лежат силы F и F”, называется плоскостью пары, а кратчайшее расстояние d между линиями действия сил - плечом пары. Пара сил не имеет равнодействующей, так как R = F + F” = 0.
Действие пары сил F, F” на абсолютно твердое тело сводится к вращательному эффекту, который характеризуется моментом пары.
Алгебраический момент пары сил — это взятое со знаком плюс или минус произведение одной из сил пары на плечо пары сил:
Алгебраический момент пары сил имеет знак плюс, если пара сил стремится вращать тело против часовой стрелки, и знак минус, если пара сил стремится вращать тело по часовой стрелке. Алгебраический момент пары сил не зависит от переноса сил пары вдоль своих линий действия и может быть равен нулю, если линии действия пары сил совпадают. Произведение
модуля силы на плечо силы относительно этой точки называют
алгебраическим моментом пары относительно точки. Плечо пары h относительно точки — это кратчайшее расстояние между этой точкой
и линией действия силы. Две пары сил называются эквивалентными, если их действие на твердое тело одинаково при прочих равных условиях,
а также если они имеют одинаковые по модулю и направлению векторные моменты.
Теорема об эквивалентности пары сил. Пару сил, действующую на твердое тело, можно заменить другой парой сил, расположенной в той же плоскости
действия и имеющей одинаковый с первой парой алгебраический момент.
Пару сил как жесткую фигуру можно поворачивать и переносить в плоскости. У пары сил можно изменять плечо и силы, сохраняя при этом алгебраический момент пары и плоскость действия. Эти операции над парами сил не изменяют их действия на твердое тело.
Теорема о сумме алгебраических моментов пары сил. Пары сил, действующие на твердое тело и расположенные в одной плоскости, можно привести к одной паре сил, алгебраический момент которой равен сумме алгебраических моментов составляющих пар сил:
Пары сил, расположенные в параллельных плоскостях, также складываются, поскольку их предварительно можно перенести в одну плоскость. Если сложение выполнять графически, когда векторные моменты пары сил находятся в одной плоскости, то векторный момент эквивалентной пары сил будет иметь вид замыкающей векторного многоугольника, построенного из векторных моментов заданных пар сил.
8.Сложение пар сил. Условие равновесия пар. Момент силы относительно точки.
Теорема. Система пар сил действ.на тело в одной плоскости эквивалентна паре сил с моментом равным алгебраической сумме моментов пар системы.
Момент равнодействующей пары. Если в результате сложения пар М суммарный =0 ,то действующие на пару силы уравновешивают систему. Следовательно необходимое и достаточное условие равновесия системы пар выражается одним уравнением :
То есть для равнодействующей системы пар сил действ. на тело в одной плоскости необходимо и достаточно что бы алгебраическая сумма их моментов была =0. Поэтому систему пар сил, можно уравнять только парой.
Условия равновесия пар сил. Если на твердое тело действует несколько пар сил, как угодно расположенных в пространстве, то последовательно применяя правило параллелограмма к каждым двум моментам пар сил, можно любое количество пар сил заменить одной эквивалентной парой сил, момент которой равен сумме моментов заданных пар сил.
Теорема. Для равновесия пар сил, приложенных к твердому телу, необхо-димо и достаточно, чтобы момент эквивалентной пары сил равнялся нулю.
Теорема. Для равновесия пар сил, приложенных к твердому телу, необходимо и достаточно, чтобы алгебраическая сумма проекций моментов пар сил на каждую из трех координатных осей была равна нулю.
Момент силы относительно точки наз. Взятой со знаком + или – произв. Модуля силы на кратчайшее расстояние от линии действ. силы до точки плеча. Точка О относительно которой берется момент силы назыв. центром момента.
Знак + ставится в случаи если сила стремится повернуть тело против часовой стрелки, а знак – по ходу часовой стрелки.
9.Приведение силы к точке.
Теорема о параллельном переносе сил в любую заданную и выбранную точку: всякую силу приложенную к телу в точке можно переносить параллельно линии действия в люб.др. точке, полу.сил, момент которой = моменту данной силы относительно новой точке ее приложения.
Пусть дана сила F, приложенная к точке A тв.тела
Требуется перенести ее в произв.точку О
Приложение в точке О уравновешивает систему сил, параллельных F и разных ей по модулю. Кроме силы , прилож. К точке O, образовалась пара сил с моментом M=F*l , где l- плечо пары сил. С другой стороны, момент силы относительно точки О -
В)
Операция такого переноса сил называется приведение силы к точке, а появляющиеся при этом пара сил с моментом присоединенной парой
10.Приведение к точке плоской системы произвольно расположенных сил.
Пусть задана система из 4 сил.
Выберем произвольно точку О – центр приведения, и приведем к нему силу , присоединив пару сил, ( затем приведем к (не дописала) т.е. перенесем в эту точку и присоединим пару сил с моментом
Также перенесем силы , присоединив пары с моментами
В результате после.приведения зад.сил к точке образовалась система сходящихся сил в точке и система присоединенных пар с моментами, равными моментам заданных сил относительно точки (центра приведения).
С помощью силового многоугольника найдем эквивалентную силу в системе приведенных сил.
Сложив алгебраические моменты присоединенных пар, найдем момент эквиввал.пары, или т.к.моменты присоединенных пар равны моментам данных сил относительно центра приведения, то
Назовем силу, эквивалентную системе главной силы.
Произв. плоской системы сил эквивалентна одной силе – главному в-рез и одной паре, момент которой равен главному моменту.
Представим главный момент в виде пары численно равной главному вектору.
Рас-им пару таким образом чтобы одна из сил оказалась направленной вдоль линии действия глав.вектора, но в противоп. сторону , тогда силы можно исключить как взаимноуравновеш. А сила - есть искомая равнодействующая рассматриваемая система сил. Расстояние от центра приведения до линии равнодействей
Следовательно, равнодейст-ую плоской системы произвольно расп.сил равна главному вектору и расстояние от центра проведения до миним.действия равнодейст-ей равна отношению глав.момента на модуль глав. В-ра или равнодейств-ей.
11. Теорема Вариньона
Если система сил приводится к равнодействующей, то момент равнодействующей относительно любой точки равен сумме моментов всех сил системы относительно той же точки.
Уре. Равновесия их различные формы.
1форма – если плоская система произвольно расположенных сил уравновешена, то алгебраические суммы проекций всех сил на ост координат =0, а так же =0 алгебраическая сумма момента всех сил относительно любой точки.
Уре. Можно составить только 3.
2 форма- если произвольная плоская система сил уравновешена, то алгебраические суммы моментов сил относительно двух любых точек, а так же алгебраических сумм проекций сил на ось перпендикулярны прямой. Проходящие через эти точки.
; ;
3 форма- если плоская система сил не уравновешена, то алгебраическая сумма моментов относительно любых 3х точек не лежащих на одной прямой
; ;
Уре. Систем к телу может быть положено уравновешенная система сил параллельных сил. Тогда рационально расположив оси координат (одну ось параллельно , другую перпендикулярно.
Если плоская система параллельны сил уравновешена, то алгебра. сумма проекций сил на ось параллельна силам и агебраич. сумме моментов сил относительно любой точки =0.
12.Уровнение равновесия плоской системы произвольно расположенных сил и их различных форм
1.форма: если плоская система произвольно расположенных сил уравновешена, то алг. ∑ проекций всех сил на оси координатам =0, а также =0 алг. ∑ моментов всех сил относительно любой точке
; ;
Уравнения равновесия для плоской сист.можно составить только 3, следовательно неизвестных должно быть не больше 3.
2форма: если произ.плоская система сил уравновешена, то алг. ∑ М сил относительно 2-ух любых точек, а также алг. ∑ проекций сил на ось, не перпендикулярно прямой, прох. через эти точки =0
3форма: Если произвольная плоская система сил уравновешена, то алг ∑ М сил отн-но любых 3 точек, не леж. На одной прямой, =0
; ;
Частный случай этих ур. :
Если плоская система параллельных сил уравновешена, то алг. ∑ проекций сил на ось , параллельна силам, и алг. ∑ M сил отн-но любой точки =0.
Если плоская система параллельных сил уравновешена, то =0 алг. ∑ М сил относительно любых точек, лежит на прямой, не параллельной линиям действия сил.
13. Балочные системы. Разновидности опор и виды нагрузок
а) б) в)
Объетом решения многих задач статики служат балки или балочные системы.
Балка – конструктивная деталь какого-либо сооружения или механизма, выполненна в виде прямого бруса с опорами в 2-х или более точках (для жесткой заделки в 1-й точке).
По способу положения силы делятся на а)сосредоточенные и б)распределённые:
а) б)
Равномерно распределённая нагрузка характеризуется двумя силами.
В Рассматривающихся твёрдых балках, равномерно распределённую нагрузку можно заменить равнодействющей , сосредоточенной силой, приложенной в центре действия распределительной нагрузки.
14. Статически определимые и неопределимые задачи
Статич.определимые задачи – задачи, кот.можно решить методом статики твёрдого тела, т.е. в которой число неизвестных не превышает числа уровней равновесия.
Статич.неопределимые задачи – задачи, которые нельзя решить методом статики твёрдоо тела, т.е. числом неизвестным превышающих число урвнений равновесия.
Для решения этих задач нужно учитывать деформации тела, обусловленные внешними нагрузками.
К статичести неопределимым задачам относятся задачи по определению реакций.
Для решения этих задач используют следующий план:
1) Конструкции прикладываются все заданные силы
2) Отбрасываются внешние связи, заменяя соответствующими реакциями.
3) Определив, что число неизв.реакций связи больше числа уравнений, которые можно составить для получения системы сил, конструкцию разделяют заменяя внутренние связи соответствующими реакциями.
4)Каждое из весящих тел, входящих в состав конструкции, рассматривают как свободное, находящееся под действием заданных сил и реакций внешних и внутренних связей.
5) Подставляя общее число неизвестных и число составленных уравнений равновесия сил, устанавливают, является ли задача статически определимой.
6) Составляется уравнение равновесия сил, приложенных к каждому телу.
7) Если задача статически определимая, то решаются уравнения определением всех неизвестных велечин.
Если задача остаётся статически неопреелимой остаётся статически неопределимой после первого раздерения, то нужно провести дальнейшее разделение на части.
Система называется столько раз статичеки неопределимой, на сколько количество неизвестных превышает возможное количество уравнений равновесия.
15. Реальные связи. Трение скольжение и его законы.
Реальные связи трения-скольжеия и его законы.
а) б)
Если связь идеальная, без трения (рис а), то её реакция направлена по кривой. Если тело опирается на поверхность с трением (рис б), то её реакция отклоняется от нормали на неоторый угол. Реакцию нормальной связи можно рассматривать как геометрическую сумму состовляющей: нормали и комательной. R=Rx + Ry
Эта сила будет максимальной при α=αо, где αо – макс. угол, на который откладываются нормали и поверхности реальной связи отклоняется её реакция, наз – углом трения.
= max
Пост. для двух соприкасающихся тел значение наз. – статическим коэф.трения или коэф.трения покоя.
Основные законы трения:
1. Сила трения действует в касательной плоскости к поверхностям соприкосновения тел и при движении направлена против скольжения тел.
2. Статическая сила трения пропорциональна нормали реакции.
3. Статистичекая сила трения не зависит от размеров поверхностей.
4. Статич.коэф.трения зависит от материала соприкосновения тел, физич.состояние тел и окр.среды, качества обработки поверхностей трения. Закон трения является не точным.
5. После начала скольжения тела коэф.трения изменится и примет значение динамич. коэф.трения или трение скольжения.
16. Сложение пространственной системы сходящихся сил. Уравнение равновеия.
Пространственной называется система сил, линии действия которой распространены как угодно в пространстве и не попадают в одну плоскость.
Если к приложенным в точке «А» силам F1 и F2 добавить силу F3, не лежащую в плоскости действия этих двух сил, то получим простейщую систему сил.
Определим равнодействующую этих сил. Для начала: для сил в плоскости. Для этоо построим парралелограмм на этих силах как на сторонах. F12=F1+F2
Сложим F12 с F3, через которые можно провести плоскость: F = F12+F3 = F1+F2+F3
Это векторное равенство выражает правило паралепипеда при сложении приложенных к точке сил, не лежащих в одной плоскости.
Реакция любого числа сил, расположенных в пространстве равна замыкающей стороне многоугольника, стороны которого равны и парралельны этим силам (правило силового многоугольника).
Аналитические условия равновесия пространственной системы сходящихся сил выражающегося тремя уравнениями.
∑Fix =0 ∑Fiy =0 ∑Fiz =0
17. Моменты сил относительно оси
Обозначим момент сил относительно осей: Мх(F) = (+или -) Fyz*ℓyz;
Му(F) = (+или -) Fхz*ℓхz; Мz(F) = (+или -) Fxy*ℓxy; где силы – модули проекций силы на плоскости, перепендикулярной той оси, относительно которой определяется момент.
ℓхz, ℓyz, ℓху – плечи, они равны длинам перпендикуляров ст. точки пересечения оснований с плоскостью до проекции силы или ст.продолжения.
«+/-» в зависимости от тоо, в какую сторону поворачиваются плечё вектором проекции, если смотреть на плоскостьь проекции со стороны положит.напряжения оси.
«+» - против часовой, «-» - по часовой.
Если задана сила и выбрана ось,то:
1) перепендикулярно оси выбираем посость (хОу)
2)Силу проецируют на эту плоскость и определяют модуль этой проекции (Fxy)
3) Из точки пересечения оси с плоскостью (х;о) опускают перпендикуляр к проеции силы на эту плосость (ℓху)
4)Глядя на плоскость ХоУ сос стороны «+», на прилежащей оси Z видно, что плечо поворачивается вектором ХУ против хода часов.отр.
Мz(F) = Fxy*ℓxy
Момент силы относительно оси «О», если сила и ось лежт в одной плосости:
1)Сила пересеает ось: ℓyz=о
2)Сила параллельна оси:Fxy=o
3)Сила лежит на оси: ℓху=о, Fxy=o
(если надо, рисунок в конспекте)
18. Пространственная система произвольно расположенных сил. Условие равновесия.
Это система сил произвольно раположенных в пространстве, линии действия которых не пересекаются в одной точке и не лежат в одной плоскости.
Сложение пространственной системы произвольно расходящихся сил аналогично сложенного плоской системой произведения расп.сил.
Если главный вектор равен нулю, то равны трём его составляющие относительно тех же осей. ∑Fix =0; ∑Fiy =0; ∑Fiz =0; Мx(Fi) = 0; Мy(Fi); Мz(Fi) = 0
Значит произвеение пространственной системы сил статически определима в том случае, когда число неизвестных не превышает шести.
Если на тело действует пространство систем параллельных сил:
∑Fix =0; Мx(Fi) = 0; Му(Fi) = 0
19. Центры тяжести плоских фигур.
Центр тяжести однородной пластинки называют центром тяжести.
;
Сумма произведений или элементарных S(площадей) входящих в состав S(площади) фигуры, но это алгебраические значения их расстояния до некоторой оси называется статистическим моментом площади фигуры относительно этой оси.
;
; ;
; ;
Т. е. статический момент S(площади) плоской фигуры относительно оси равен площади фигуры на алгебраическое значение от расстояния от центра тяжести до этой оси.
Вспомогательные теоремы:
На основании этих теорем положения центра в тяжести некоторых симметричных фигур:
20. Определение положения центра тяжести плоской фигуры по центрам тяжести и его частей.
См. рисунок(сразу после названия темы) в конспекте. Положение плоской фигуры состоящей из 3х частей положение центров тяжести которого известно определяется по формуле: ; ;
Способ сложения площадей S произвольных фигур(см. рис в конспекте).
; ;
Задача определения центра тяжести плоской фигуры состоящая из нескольких частей может быть представлена в виде нескольких этапов:
1.составная фигура разбивается на простейшие и вычисляются их площади. К простейшим относятся такие плоские фигуры положение центра тяжести, которых известно(прямоугольник, круг, кольцо, треугольник, и так далее) или легко определяется круговой сектор с простейшим также относительно сечения профиля стандартного проката.
Стандартный прокат - уголок, тавр…
1. выбираем базовые оси координат, относительно которой с чертежами берут координаты центров тяжести каждой простейшей фигуры.
21. Основные понятия кинематики.
Раздел механики занимается изучением движения материальных тел без учета их масс и действующих на них сил называется кинематикой.
Движение – это основная форма материальных тел.
Покой и равновесие – это частные случаи движения.
Всякое движение в том числе и механическое происходит в пространстве и во времени. Все тела состоят из материальных точек. Чтобы получить правильно о движении тела необходимо изучения движения точки. Геометрическое место положений движения точки в пространстве в рассматриваемой системе отсчета называется траекторией.
По виду траектории делятся: прямолинейное; криволинейное.
См. рисунок в конспекте. При движении точка за определенный промежуток времени проходит некоторый путь L, который изменяется вдоль траектории в направлении движения:; из рисунка, опять же см. рис.
Если точка начала двигаться не из начала отсчета О, а из расположения находится на начальном расстоянии Sо, то ;
Векторная величина характеризующая в каждый данный момент времени направления и быстроту движения точки называется скорость.(см. рис. конспект) Скорость точки в любой момент времени и ее движению направлена по касательной к траектории: ; Векторная величина характеризующая быстроту изменения направления и изменения числового значения скорости называется ускорение.(см. рис. В конспекте)